RU2221263C1 - Method and device measuring gravitational field - Google Patents
Method and device measuring gravitational field Download PDFInfo
- Publication number
- RU2221263C1 RU2221263C1 RU2002117408/28A RU2002117408A RU2221263C1 RU 2221263 C1 RU2221263 C1 RU 2221263C1 RU 2002117408/28 A RU2002117408/28 A RU 2002117408/28A RU 2002117408 A RU2002117408 A RU 2002117408A RU 2221263 C1 RU2221263 C1 RU 2221263C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- gravitational field
- sensor
- field
- gravitational
- pair
- Prior art date
Links
Images
Abstract
Description
Изобретение относится к геофизике и может быть использовано при изучении гравитационного поля Земли. The invention relates to geophysics and can be used in the study of the gravitational field of the Earth.
Известен способ измерения параметров гравитационного поля, предусматривающий размещение в поле тяготения магнитоэкранированного, помещенного в вакуумную охлаждаемую жидким гелием камеру резонансного датчика, содержащего выполненный из сверхпроводящего материала шар, подвешенный в поле соленоидов между двумя резонаторами. Фиксируют изменения собственных частот резонаторов, зависящих от положения шара, которое определяется в свою очередь равенством диамагнитных сил выталкивания и силы тяжести. Параметры гравитационного поля определяются по разностной частоте резонаторов [1]. A known method of measuring the parameters of the gravitational field, providing for the placement in a gravitational field of a magnetically shielded placed in a vacuum liquid-helium-cooled chamber of a resonance sensor containing a ball made of superconducting material suspended in a field of solenoids between two resonators. The changes in the eigenfrequencies of the resonators are recorded, depending on the position of the ball, which is determined in turn by the equality of the diamagnetic buoyancy forces and gravity. The parameters of the gravitational field are determined by the difference frequency of the resonators [1].
Для реализации способа используется гравиметр, содержащий полый шар из сверхпроводящего материала, помещенный с зазором в изготовленную из немагнитного материала трубу с торцевыми стенками и образующий с нею два резонатора, два соленоида, охватывающих трубу, и регистратор. Труба установлена в вакуумную охлаждаемую жидким гелием камеру [1]. To implement the method, a gravimeter is used, containing a hollow ball of superconducting material, placed with a gap in a pipe with end walls made of non-magnetic material and forming with it two resonators, two solenoids covering the pipe, and a recorder. The pipe is installed in a vacuum chamber cooled by liquid helium [1].
Основной недостаток способа заключается в том, что для его реализации требуется громоздкое и дорогостоящее оборудование: вакуумируемая и охлаждаемая жидким гелием камера. Способ практически не применим в полевых условиях. The main disadvantage of this method is that its implementation requires cumbersome and expensive equipment: a chamber that is evacuated and cooled by liquid helium. The method is practically not applicable in the field.
Недостаток устройства его громоздкость и сложность в обслуживании. The disadvantage of the device is its bulkiness and complexity in maintenance.
Технической задачей, стоящей перед изобретением, является создание способа, удобного для реализации в полевых условиях, исключающего необходимость применения охлаждающих систем типа сосуда Дюара и вакуумных камер, а также создание простого и пригодного для использования в полевых условиях устройства для электромагнитного измерения гравитационного поля. The technical challenge facing the invention is to create a method that is convenient for implementation in the field, eliminating the need for cooling systems such as a Dewar vessel and vacuum chambers, as well as creating a simple and suitable for use in the field device for electromagnetic measurement of the gravitational field.
Поставленная задача решается тем, что в процессе измерения гравитационного поля, включающем создание в поле тяготения экранированного электромагнитного поля, размещение в нем датчика и определение по его показаниям параметров гравитационного поля, в качестве датчика в экранированном электромагнитном поле размещают электропроводящую среду, например плоскопараллельную 2-мерную пластину с первой парой точечных симметрично расположенных подводящих электродов, с помощью которых через электропроводящую среду пропускают стабильный электрический ток, и второй парой симметрично расположенных съемных электродов, на которых измеряют возникающее под действием гравитационного поля электрическое напряжение асимметрии, перпендикулярное направлению движения тока в проводящей среде, а потенциал гравитационного поля определяют из соотношения:
φ = φ0(1-2ф•ε•μ/c2)-1/2,
где φ - потенциал электрического поля в присутствии гравитационного поля;
φ0 - потенциал электрического поля в отсутствии гравитационного поля;
ф - потенциал гравитационного поля;
ε - относительная диэлектрическая проницаемость среды;
μ - относительная магнитная проницаемость среды;
с - скорость распространения электромагнитного поля в вакууме.The problem is solved in that in the process of measuring the gravitational field, including creating a shielded electromagnetic field in the gravitational field, placing a sensor in it and determining the parameters of the gravitational field from it, an electrically conductive medium, for example, plane-parallel 2-dimensional, is placed in the shielded electromagnetic field a plate with a first pair of point-wise symmetrically arranged supply electrodes, with which a stable electric element is passed through an electrically conductive medium tric current, and a second pair of symmetrically arranged removable electrodes, on which the asymmetry electric voltage arising under the influence of the gravitational field is measured, perpendicular to the direction of current flow in the conducting medium, and the gravitational field potential is determined from the relation:
φ = φ 0 (1-2f • ε • μ / s 2 ) -1/2 ,
where φ is the potential of the electric field in the presence of a gravitational field;
φ 0 is the potential of the electric field in the absence of a gravitational field;
f is the potential of the gravitational field;
ε is the relative dielectric constant of the medium;
μ is the relative magnetic permeability of the medium;
C is the propagation velocity of the electromagnetic field in a vacuum.
В устройстве, состоящем из датчика и регистратора, для решения поставленной задачи датчик выполнен в виде заполненной электропроводящим газом, например неоном, трубки из диэлектрика, например стекла, с двумя парами симметрично расположенных электродов для подключения одной парой электродов к импульсному генератору, питаемому от источника стабильного напряжения, а регистратор содержит подключаемый к источнику напряжения усилитель для подачи на цифровой измеритель сигнала со второй пары симметрично расположенных съемных электродов датчика, на которых измеряют возникающее под действием гравитационного поля электрическое напряжение асимметрии, при этом генератор, усилитель, цифровой измеритель и термостабилизатор помещены в тепло- и электроизолирующие, а датчик в тепло-, электро- и магнитоизолирующие экраны. In the device, consisting of a sensor and a recorder, to solve the problem, the sensor is made in the form of a tube made of conductive gas, such as neon, from a dielectric, such as glass, with two pairs of symmetrically arranged electrodes for connecting one pair of electrodes to a pulsed generator powered from a stable source voltage, and the recorder contains an amplifier connected to a voltage source for supplying a signal from a second pair of symmetrically located removable electrodes to a digital meter tchika, which arises is measured by the gravitational field voltage asymmetry, the generator, an amplifier, a digital meter and a heat stabilizer are placed in a heat and electrically insulating, and heat sensor, electrical and magnitoizoliruyuschie screens.
Устройство для измерения гравитационного поля снабжено термостабилизатором для поддержания заданной температуры датчика и регистратора. The device for measuring the gravitational field is equipped with a thermostabilizer to maintain the set temperature of the sensor and the recorder.
В способе и устройстве используется явление влияния гравитационного поля на электромагнитное поле в среде, что ведет к упрощению расчетов и конструкции устройства, увеличению быстродействия и стабильности показаний, отсутствию ползучести и усталости измерительного датчика. Обеспечивается возможность автоматической записи результатов измерений, индикация которых с учетом тарировки ведется непосредственно в млгал•м. The method and device uses the phenomenon of the influence of the gravitational field on the electromagnetic field in the medium, which simplifies the calculations and the design of the device, increases the speed and stability of readings, the absence of creep and fatigue of the measuring sensor. It is possible to automatically record measurement results, the indication of which, taking into account calibration, is carried out directly in mlgal • m.
Изобретение поясняется чертежами, где на фиг.1 дана схема устройства для электромагнитного измерения гравитационного поля, на фиг.2 схематически показан датчик; а на фиг.3 - графики результатов стендовых измерений гравитационного потенциала и поправок на приливные изменения силы тяжести. The invention is illustrated by drawings, where figure 1 shows a diagram of a device for electromagnetic measurement of a gravitational field, figure 2 schematically shows a sensor; and figure 3 is a graph of the results of bench measurements of the gravitational potential and corrections for tidal changes in gravity.
В основу способа положены представления электродинамики [2] о том, что в присутствии гравитационного поля пространственная плотность ρ электрического заряда и соответственно электрический потенциал φ в вакууме запишутся -
ρ = ρ0(1-2ф/c2)-1/2, (1)
φ = φ0(1-2ф/c2)-1/2, (2)
где ρ0 - пространственная плотность электрического заряда в отсутствии гравитационного поля.The method is based on the ideas of electrodynamics [2] that in the presence of a gravitational field, the spatial density ρ of the electric charge and, accordingly, the electric potential φ in a vacuum are written -
ρ = ρ 0 (1-2f / s 2 ) -1/2 , (1)
φ = φ 0 (1-2f / s 2 ) -1/2 , (2)
where ρ 0 is the spatial density of the electric charge in the absence of a gravitational field.
В случае слабого гравитационного поля (1) имеет вид -
ρ = ρ0(1+Ф/c2), (1′)
где Ф=6,25•107 м2/с2 - гравитационный потенциал на поверхности Земли;
с=3•108 м/с - скорость распространения электромагнитного поля в вакууме.In the case of a weak gravitational field (1) has the form -
ρ = ρ 0 (1 + Ф / c 2 ), (1 ′)
where Ф = 6.25 • 10 7 m 2 / s 2 is the gravitational potential on the Earth's surface;
c = 3 • 10 8 m / s is the propagation velocity of the electromagnetic field in vacuum.
Используя соотношение (1'), оценим влияние гравитационного поля на электромагнитные процессы в вакууме через относительное изменение пространственной плотности электрических зарядов Δρ21 при перемещении этой системы из точки пространства с гравитационным потенциалом Ф1=6,25•107 м2/с2 в точку пространства, где гравитационное поле отсутствует, то есть Ф2=0, тогда получаем -
Эти относительные изменения в пространственной плотности электрического заряда в вакууме, обусловленные влиянием гравитационного поля, практически недоступны экспериментальным измерениям.Using relation (1 '), we estimate the influence of the gravitational field on electromagnetic processes in vacuum through a relative change in the spatial density of electric charges Δρ 21 when moving this system from a point in space with a gravitational potential Ф 1 = 6.25 • 10 7 m 2 / s 2 point of space where there is no gravitational field, i.e. Ф 2 = 0, then we get -
These relative changes in the spatial density of the electric charge in vacuum, due to the influence of the gravitational field, are practically inaccessible to experimental measurements.
Известно [3] , что все электромагнитные процессы в земных условиях происходят в реальных средах, для которых скорость распространения электромагнитных волн определяется фазовой скоростью vф, зависящей от относительных диэлектрической ε и магнитной μ проницаемостей среды
Следовательно, выражение пространственной плотности электрического заряда в присутствии гравитационного поля (1) для реальной среды с фазовой скоростью vф запишется -
ρ = ρ0(1+Ф•ε•μ/c2). (5)
Тогда относительное изменение пространственной плотности электрического заряда в среде за счет влияния гравитационного поля в % запишется
Δρ21100%/ρ0 = (Ф2-Ф1)•ε•μ/c2 (6)
В качестве примера рассмотрим распространение низкочастотного электромагнитного поля в проводящей среде (свинец) с относительной магнитной проницаемостью •μ= 1 и относительной диэлектрической проницаемостью ε, определяемой согласно [3] по формуле
ε = (σ/2ε0•ω)1/2, (7)
где σ - электропроводность среды;
ε0 - абсолютная диэлектрическая проницаемость вакуума;
ω - частота электромагнитных колебаний.It is known [3] that all electromagnetic processes in terrestrial conditions occur in real media, for which the speed of propagation of electromagnetic waves is determined by the phase velocity v f , depending on the relative dielectric ε and magnetic permeability of the medium
Therefore, the expression of the spatial density of the electric charge in the presence of a gravitational field (1) for a real medium with a phase velocity v f will be written -
ρ = ρ 0 (1 + Ф • ε • μ / c 2 ). (5)
Then the relative change in the spatial density of the electric charge in the medium due to the influence of the gravitational field in% will be written
Δρ 21 100% / ρ 0 = (Ф 2 -Ф 1 ) • ε • μ / c 2 (6)
As an example, we consider the propagation of a low-frequency electromagnetic field in a conducting medium (lead) with a relative magnetic permeability • μ = 1 and a relative permittivity ε, determined according to [3] by the formula
ε = (σ / 2ε 0 • ω) 1/2 , (7)
where σ is the electrical conductivity of the medium;
ε 0 is the absolute dielectric constant of the vacuum;
ω is the frequency of electromagnetic waves.
Принимая во внимание, что
σ=0,5•107(Ом•м)-1, ε0 = 8,85•10-12 ф/м, ω=104 с,
имеем
ε=(0,5•107/2•8,85•10-12•104)1/2=(28,2•1012)1/2=5,31•106.Taking into account that
σ = 0.5 • 10 7 (Ohm • m) -1 , ε 0 = 8.85 • 10 -12 f / m, ω = 10 4 s,
we have
ε = (0,5 • 10 7/2 • 8,85 • 10 -12 • April 10) 1/2 = (28,2 • 10 December) 1/2 = 5,31 • 10 June.
Подставляя эти значения относительных диэлектрической и магнитной проницаемостей проводящей среды в формулу (6), рассчитываем в % относительные изменения пространственной плотности электрического заряда в среде под действием гравитационного поля Земли, получаем
Δρ100%/ρ0 = 0,69•10-7•5,31•106•1 = 0,37%.
Это относительное изменение в распределении пространственной плотности электрического заряда в проводящей среде, обусловленное влиянием гравитационного поля Земли, приводит к изменению электрических потенциалов [2], что может быть зарегистрировано современными измерительными приборами - вольтметрами с большой степенью точности.Substituting these values of the relative dielectric and magnetic permeabilities of the conducting medium into formula (6), we calculate in% the relative changes in the spatial density of the electric charge in the medium under the influence of the Earth's gravitational field, we obtain
Δρ100% / ρ 0 = 0.69 • 10 -7 • 5.31 • 10 6 • 1 = 0.37%.
This relative change in the spatial density distribution of the electric charge in a conducting medium, due to the influence of the Earth’s gravitational field, leads to a change in electric potentials [2], which can be detected by modern measuring instruments - voltmeters with a high degree of accuracy.
Устройство состоит из четырехполюстного датчика 1 с двумя подводящими электродами 2 и 3, подключенными к импульсному генератору 4, питание к которому подается от источника стабильного питания 5. Вторая пара симметрично расположенных съемных электродов 6 и 7 датчика 1 служит для съема сигнала и подачи его через измерительный усилитель 8 на цифровой измеритель 9 сигнала. К источнику питания 5 подключен термостабилизатор 10. Питание на усилитель 8 подается от источника 5. Датчик 1, генератор 4, усилитель 8, измеритель 9 и термостабилизатор 10 помещены в тепло- и электроизолирующий экраны 11 и 12 соответственно, при этом датчик 1 дополнительно помещен в магнитоизолирующий экран 13. The device consists of a four-
Теплоизолирующий экран выполнен из пенопласта, электроизолирующий - из алюминия, а магнитоизолирующий - из пермолоя. The heat-insulating screen is made of polystyrene foam, the electrically insulating one is made of aluminum, and the magnetically insulating one is made of permoloy.
Для упрощения решения задачи по перераспределению электромагнитного поля в качестве датчика взята плоскопараллельная симметричная проводящая пластина с первой парой точечных симметрично расположенных подводящих электродов и второй парой симметрично расположенных съемных электродов. Пары точечных подводящих и съемных электродов расположены симметрично по отношению к границам плоскопараллельной пластины и под углом в 90 градусов друг к другу, как в датчике Холла [4]. To simplify the solution of the problem of the redistribution of the electromagnetic field, a plane-parallel symmetric conductive plate with a first pair of point-wise symmetrically located supply electrodes and a second pair of symmetrically-located removable electrodes was taken as a sensor. Pairs of point supply and removable electrodes are located symmetrically with respect to the boundaries of the plane-parallel plate and at an angle of 90 degrees to each other, as in the Hall sensor [4].
Наблюдения показали, что при подаче напряжения на подводящие электроды и создании электромагнитного поля в проводящей среде на съемных электродах образуется напряжение асимметрии, обусловленное деформацией эквипотенциальных поверхностей электромагнитного поля под действием гравитационного поля Земли. Величина наблюдаемого асимметричного напряжения в 105-106 раз превышает эффект Холла в этих средах, обусловленный магнитным полем.Observations showed that when voltage is applied to the supply electrodes and the creation of an electromagnetic field in a conductive medium, removable electrodes produce an asymmetry voltage due to the deformation of equipotential surfaces of the electromagnetic field under the influence of the Earth's gravitational field. The magnitude of the observed asymmetric voltage is 10 5 -10 6 times the Hall effect in these media, due to the magnetic field.
Были проведены исследования влияния неоднородностей среды датчиков на величину асимметричного напряжения. Для чего изготавливались датчики с линейными размерами, превышающими размеры датчиков Холла в 100 раз, это позволило экспериментально создать пространственные и объемные неоднородности в проводящих свойствах датчиков и наблюдать их влияние на величину напряжения асимметрии. Studies were conducted on the influence of inhomogeneities of the sensor medium on the value of the asymmetric voltage. For this purpose, sensors with linear dimensions exceeding the dimensions of Hall sensors by a factor of 100 were manufactured, this made it possible to experimentally create spatial and volume inhomogeneities in the conductive properties of the sensors and observe their effect on the magnitude of the asymmetry voltage.
Наблюдения показали, что величина асимметричного напряжения прямо пропорционально зависит от возбуждающего тока и практически не зависит от пространственных и объемных неоднородностей в проводящих средах датчиков. Observations showed that the magnitude of the asymmetric voltage is directly proportional to the exciting current and practically does not depend on spatial and volume inhomogeneities in the conductive media of the sensors.
Таким образом, теоретически обосновано и экспериментально обнаружено явление влияния гравитационного поля на электромагнитные процессы в проводящих средах, выраженное в возникновении объемной деформации эквипотенциальных поверхностей электромагнитных полей под действием гравитационного поля и возникновении асимметричного напряжения, пропорционального в первом приближении гравитационному потенциалу. Это явление может быть использовано как электромагнитный способ измерения гравитационного потенциала Земли. Thus, the phenomenon of the influence of the gravitational field on electromagnetic processes in conducting media, expressed in the occurrence of volumetric deformation of equipotential surfaces of electromagnetic fields under the influence of the gravitational field and the occurrence of an asymmetric voltage proportional to the gravitational potential as a first approximation, has been theoretically substantiated and experimentally discovered. This phenomenon can be used as an electromagnetic method for measuring the Earth’s gravitational potential.
Лабораторный вариант устройства испытан при перемещении его по высоте с параллельным измерением гравитационного поля стандартным гравиметром класса ГНУ-КВ. Испытания показали хорошую сходимость результатов. The laboratory version of the device was tested by moving it in height with parallel measurement of the gravitational field with a standard GNU-KV class gravimeter. Tests showed good convergence of the results.
Для проведения измерений гравитационного поля устройство, а следовательно, и четырехполюсной датчик, помещают в измеряемое гравитационное поле. Через датчик пропускают стабильный электрический ток, что приводит к возникновению напряжения асимметрии в направлении, перпендикулярном движению тока датчика. Это напряжение измеряют, а параметры гравитационного поля определяют, используя тарировку устройства из соотношения
Δg = K•ΔU,
где Δg - изменение величины ускорения свободного падения;
ΔU - изменение величины асимметричного напряжения;
К - тарировочный коэффициент устройства.To carry out measurements of the gravitational field, the device, and therefore the four-pole sensor, is placed in the measured gravitational field. A stable electric current is passed through the sensor, which leads to an asymmetry voltage in the direction perpendicular to the movement of the sensor current. This voltage is measured, and the parameters of the gravitational field are determined using the calibration of the device from the ratio
Δg = K • ΔU,
where Δg is the change in the value of the acceleration of gravity;
ΔU is the change in the magnitude of the asymmetric voltage;
K is the calibration factor of the device.
Пример реализации способа
На подводящие электроды датчика подается постоянное напряжение, обеспечивающее стабильный электрический ток. При движении заряженных частиц в гравитационном поле на них действует сила, создающая асимметричное напряжение, которое снимается и измеряется микровольтметром.An example implementation of the method
A constant voltage is applied to the supply electrodes of the sensor, providing a stable electric current. When charged particles move in a gravitational field, a force acts on them, creating an asymmetric voltage, which is removed and measured by a microvoltmeter.
Перед проведением гравиметрических измерений устройство тарируют, используя тот факт [5], что при смещении измерительного элемента (датчика) по высоте на 1 м величина ускорения свободного падения изменяется на 0,3 млгал. Перемещая устройство вертикально с шагом 4 м, например, по этажам здания и пропуская по датчику поперечный постоянный стабильный ток в 500 мА, получаем средние значения продольного асимметричного напряжения (см. таблицу). Before carrying out gravimetric measurements, the device is calibrated using the fact [5] that when the measuring element (sensor) is displaced by 1 m in height, the value of the gravitational acceleration changes by 0.3 mlgal. Moving the device vertically with a step of 4 m, for example, along the floors of a building and passing a transverse constant stable current of 500 mA through the sensor, we obtain the average values of the longitudinal asymmetric voltage (see table).
Из таблицы видно, что тарировочный коэффициент, определяющий зависимость изменения асимметричного напряжения от изменения величины гравитационного поля, равен К=4,8 млгал/мкВ, так как согласно [5] при перемещении устройства на общую высоту 16 м ускорение свободного падения должно измениться на 4,8 млгал, а наблюдаемое асимметричное напряжение изменилось на 1 мкВ. The table shows that the calibration coefficient, which determines the dependence of the change in the asymmetric voltage on the change in the value of the gravitational field, is K = 4.8 mlgal / μV, since according to [5], when the device is moved to a total height of 16 m, the gravitational acceleration should change by 4 , 8 mlgal, and the observed asymmetric voltage changed by 1 μV.
Испытательные измерения с использованием лабораторного устройства (гравиметра) проведены в городах Тюмени (географические координаты φ=57o10', α= 65o30', Н= 100 м, γ= 63o) и Новосибирске (географические координаты φ= 55o00'8", α=82o54'8", Н=160 м, γ=81o).Test measurements using a laboratory device (gravimeter) were carried out in the cities of Tyumen (geographic coordinates φ = 57 o 10 ', α = 65 o 30', H = 100 m, γ = 63 o ) and Novosibirsk (geographic coordinates φ = 55 o 00 '8 ", α = 82 o 54'8", H = 160 m, γ = 81 o ).
Расчетные значения ускорения свободного падения получены по формуле Жонголовича для трехосного эллипсоида вращения [6]. Для Тюмени получено - gот= 981679,31 млгал, а для Новосибирска goн=981490,13 млгал. Измеренное асимметричное напряжение для Тюмени Uaст=1167,0 мкВ, а для Новосибирска - Uacн=1130,7 мкВ.The calculated values of the gravitational acceleration were obtained by the Zhongolovich formula for a triaxial rotation ellipsoid [6]. For Tyumen obtained - g = 981,679.31 from mlgal and for Novosibirsk g mlgal OH = 981,490.13. Measured asymmetric voltage Tyumen U Ast = 1167.0 mV, and for Novosibirsk - acn U = 1130.7 mV.
Разность расчетных значений составляет (981679,31-981490,13) 189,18 млгал, а разность измеренных значений составляет (К•ΔU=4,8 млгал • 36,3) 174,24 млгал, что хорошо согласуется между собой. Однако в этом варианте отмечены побочные термо-, гальвано- и магнитные эффекты, для устранения которых необходимо перейти к переменным электромагнитным процессам. The difference between the calculated values is (981679.31-981490.13) 189.18 milligals, and the difference in the measured values is (K • ΔU = 4.8 milligals • 36.3) 174.24 milligals, which is in good agreement with each other. However, in this embodiment, side thermal, galvanic, and magnetic effects are noted, to eliminate which it is necessary to switch to variable electromagnetic processes.
Для практической реализации способа, например, в полевых условиях изготовлено устройство по схеме, показанной на чертеже (фиг.1), но с газонаполненным датчиком, что позволило увеличить значения входного и выходного сигналов, избавиться от побочных паразитных термо-, гальвано- и магнитных эффектов и сделать устройство более компактным. For the practical implementation of the method, for example, in the field, a device was manufactured according to the scheme shown in the drawing (Fig. 1), but with a gas-filled sensor, which made it possible to increase the values of the input and output signals, to get rid of side spurious thermal, galvanic, and magnetic effects and make the device more compact.
Газонаполненный датчик (фиг.2) выполнен в виде заполненной электропроводящим газом (например, неоном, смесью неона с аргоном, парами ртути и др.) трубки 1 из диэлектрика, например стекла, с двумя парами симметрично расположенных электродов 2 и 3, 6 и 7 для подключения первой парой подводящих электродов 2 и 3 к импульсному генератору 4, а второй парой съемных электродов 6 и 7 - к измерительному усилителю 8. The gas-filled sensor (figure 2) is made in the form of a
Работоспособность газоразрядного электромагнитного гравиметра (устройства) была проверена как в лабораторных, так и в полевых условиях гравитационных полигонов Тюмени и Екатеринбурга с одновременными измерениями гравитационного поля прибором ГНУ-КВ. Результаты измерений хорошо согласуются друг с другом. The operability of a gas-discharge electromagnetic gravimeter (device) was tested both in laboratory and in field conditions of the Tyumen and Yekaterinburg gravity ranges with simultaneous measurements of the gravitational field by the GNU-KV device. The measurement results are in good agreement with each other.
Для проведения измерений тарированное устройство помещают в измеряемое гравитационное поле. Через газоразрядный датчик пропускают стабильный переменный электрический ток, что приводит к возникновению напряжения асимметрии в направлении, перпендикулярном направлению движения тока в датчике. Это напряжение измеряют, а параметры гравитационного поля определяют исходя из соотношения (2). For measurements, a calibrated device is placed in a measured gravitational field. A stable alternating electric current is passed through the gas discharge sensor, which leads to an asymmetry voltage in the direction perpendicular to the direction of current flow in the sensor. This voltage is measured, and the parameters of the gravitational field are determined based on the relation (2).
Изготовленный и испытанный полевой цифровой газоразрядный электромагнитный гравиметр имеет незначительные размеры (100•100•220 мм) и потребляет малую мощность, что позволяет использовать в качестве источников питания батареи с напряжением 12 В. Устройство надежно работает в лабораторных и полевых условиях и способно измерять вариации гравитационного поля в пределах от 0,02 до 100 млг. The manufactured and tested field-effect digital gas-discharge electromagnetic gravimeter has small dimensions (100 • 100 • 220 mm) and low power consumption, which makes it possible to use 12 V batteries as power sources. The device works reliably in laboratory and field conditions and is capable of measuring gravitational variations fields ranging from 0.02 to 100 mlg.
Устройство испытано в режиме непрерывной работы с 25 марта по 13 апреля 1992 года с кратковременными остановками 28 и 30 марта из-за неполадок в блоке питания. Результаты измерений параметров окружающей среды и показания устройства автоматически регистрировались многоканальным самописцем, при этом зависимости показаний устройства от параметров окружающей среды не выявлено. Результаты стендовых измерений гравитационного потенциала представлены на графике (фиг. 3) в виде сплошной линии, а пунктирной линией представлен график поправок за приливные изменения силы тяжести, взятый из источника информации [7]. The device was tested in continuous operation from March 25 to April 13, 1992 with short stops on March 28 and 30 due to a malfunction in the power supply. The results of measurements of environmental parameters and device readings were automatically recorded by a multi-channel recorder, while no dependence of the device readings on environmental parameters was detected. The results of bench measurements of the gravitational potential are presented on the graph (Fig. 3) in the form of a solid line, and the dotted line shows the graph of corrections for tidal changes in gravity taken from the information source [7].
Как видно из графиков, характер изменения измеренных величин с точностью до часов суток и амплитуд повторяет характер изменения поправок за приливные силы тяжести. Так, 26 марта изменение силы тяжести согласно расчетным таблицам составило 0,18 млгал, а изменения в показаниях электромагнитного гравиметра (устройства) составили 8 мВ, отношение изменений силы тяжести к изменениям в показаниях устройства составило (0,18 млгал/ 8 мВ) 0,0225 млгал/ мВ, что является не чем иным, как тарировочным коэффициентом устройства в данном диапазоне измерений. Минимум изменений в показании устройства (3,5 мВ) и поправок за приливные изменения силы тяжести (0,07 млгал) наблюдаются 3 апреля в момент новолуния, то есть (0,07 млгал /3,5 мВ) 0,02 млгал/мВ. As can be seen from the graphs, the nature of the change in the measured values up to hours of day and amplitudes repeats the nature of the change in corrections for tidal gravity. So, on March 26, the change in gravity according to the calculation tables was 0.18 mlgal, and the changes in the readings of the electromagnetic gravimeter (device) were 8 mV, the ratio of changes in gravity to the changes in the readings of the device was (0.18 mlgal / 8 mV) 0, 0225 mlgal / mV, which is nothing more than a calibration coefficient of the device in this measurement range. The minimum changes in the reading of the device (3.5 mV) and corrections for tidal changes in gravity (0.07 mlgal) are observed on April 3 at the time of the new moon, i.e. (0.07 mlgal / 3.5 mV) 0.02 mlgal / mV .
Детальный анализ экспериментальных графиков суточных вариаций гравитационного поля, полученный с помощью электромагнитного гравиметра (устройства), показывает, что наряду с колебаниями суточными (24 ч) и месячными (28 дней) в них присутствуют колебания с меньшим периодом - от 1 до 4 часов, которые на расчетных графиках наблюдаются. Причина их возникновения скорее всего кроется в нарушениях условий стационарности гравитационного поля и с теоретической точки зрения соответствует переходу от описания процессов соотношения (4) к уравнениям (1). A detailed analysis of the experimental graphs of diurnal variations of the gravitational field obtained using an electromagnetic gravimeter (device) shows that, along with diurnal fluctuations (24 hours) and monthly (28 days), they contain oscillations with a shorter period - from 1 to 4 hours, which on the calculated graphs are observed. The reason for their occurrence most likely lies in violations of the stationary conditions of the gravitational field and, from a theoretical point of view, corresponds to a transition from a description of the processes of relation (4) to equations (1).
Так, с 8 апреля 1992 года в характере наблюдаемых суточных вариаций гравитационного поля появились значительные смещения во времени, явившиеся следствием локальных механических напряжений, возникших в земной коре и приведших к пространственно-временному возмущению гравитационного поля и обусловивших землетрясения, произошедшие в северной Европе 12 и 13 апреля 1992 года, которые и были зарегистрированы устройством. So, from April 8, 1992, the nature of the observed diurnal variations of the gravitational field appeared significant time displacements, resulting from local mechanical stresses that occurred in the earth's crust and led to spatio-temporal perturbation of the gravitational field and caused earthquakes that occurred in northern Europe 12 and 13 April 1992, which were registered by the device.
10 апреля с 6 до 14 часов местного времени произошло уменьшение гравитационного поля на 0,26 млгал, что превысило расчетные значения в 2 раза. 11 апреля изменение в показаниях составило 0,074 млгал, что в 1,6 раза меньше расчетного. 12 апреля с 1 до 4 часов произошли скачки силы тяжести на +0,8 млгал, а с 8 до 9 часов - до 1 млгал. 13 апреля наблюдались аналогичные скачки в показаниях электромагнитного гравиметра (устройства) с 4 до 8 часов на 4 млгал, а с 14 до 15 - на 0,8 млгал. April 10 from 6 to 14 hours local time there was a decrease in the gravitational field by 0.26 mlgal, which exceeded the calculated values by 2 times. On April 11, the change in the readings amounted to 0.074 mlgal, which is 1.6 times less than the calculated one. On April 12, from 1 to 4 hours, jumps in gravity by +0.8 mlgal, and from 8 to 9 hours - up to 1 mlgal. On April 13, similar jumps were observed in the readings of an electromagnetic gravimeter (device) from 4 to 8 hours at 4 mlgal, and from 14 to 15 - at 0.8 mlgal.
Таким образом, устройство может быть использовано для прогноза возможности возникновения землетрясений. Thus, the device can be used to predict the possibility of earthquakes.
Смещения во времени (релаксация) графиков наблюдаемых суточных вариаций гравитационного поля по отношению к расчетным объясняются следующим. The time displacements (relaxation) of the graphs of the observed diurnal variations of the gravitational field with respect to the calculated ones are explained as follows.
Основными пробными телами, участвующими в регистрации асимметричного напряжения газоразрядного датчика, является коллектив квантовых частиц электронов с массой покоя m0=9,1•10-31 кг. Для описания взаимодействия квантовой системы электронов с электромагнитным полем, находящимся в гравитационном поле, используются законы квантовой механики [8]. Время релаксации квантовой системы электронов в равновесное состояние, вызванное вариацией гравитационного поля, определяется исходя из принципа неопределенности Гейзенберга -
ΔEg•Δt = h,
где ΔEg = m0•Δg•L - изменение энергии гравитационного взаимодействия электрона массой m0=9,1•10-31 кг при вариации Δg гравитационного поля в газоразрядном датчике с размерами L=10 м;
Δt - время релаксации (становления) равновесного состояния;
h - постоянная Планка, 6,62 10 Дж с.The main test bodies participating in the registration of the asymmetric voltage of the gas discharge sensor is a collective of quantum particles of electrons with a rest mass m 0 = 9.1 • 10 -31 kg. To describe the interaction of a quantum system of electrons with an electromagnetic field located in a gravitational field, the laws of quantum mechanics are used [8]. The relaxation time of the quantum system of electrons to the equilibrium state caused by the variation of the gravitational field is determined based on the Heisenberg uncertainty principle -
ΔE g • Δt = h,
where ΔE g = m 0 • Δg • L is the change in the energy of gravitational interaction of an electron of mass m 0 = 9.1 • 10 -31 kg with a variation of Δg of the gravitational field in a gas-discharge sensor with dimensions L = 10 m;
Δt is the relaxation (formation) time of the equilibrium state;
h - Planck's constant, 6.62 10 J s.
Эксперименты с электромагнитным гравиметром показали, что суточные вариации гравитационного поля Земли Δg изменяются в пределах от 0,01 млгал= 10-7 м/с2 до 1 млгал=10-5 м/с2 при 9,8 м/с2=9,8•105 млгал. Из этого соотношения определяют время релаксации электронов плазмы газоразрядного датчика для малых возмущений гравитационного поля. Получаем, что при Δgmin=0,01 млгал=10-7 м/с2
Δtmax=6,62•10-34/9,1•10-31•10-7•10-1=20 часов,
а при Δgmax=1 млгал=10-5 м/с2
Δtmin=6,62•10-34/9,1•10-31•10-5•10-1=0,2 часа.Experiments with an electromagnetic gravimeter showed that the daily variations of the Earth’s gravitational field Δg vary from 0.01 mlgal = 10 -7 m / s 2 to 1 mlgal = 10 -5 m / s 2 at 9.8 m / s 2 = 9 8 • 10 5 mlgal. From this relation, the relaxation time of the plasma electrons of the gas-discharge sensor is determined for small perturbations of the gravitational field. We get that when Δg min = 0.01 mlgal = 10 -7 m / s 2
Δt max = 6.62 • 10 -34 / 9.1 • 10 -31 • 10 -7 • 10 -1 = 20 hours,
and at Δg max = 1 mlgal = 10 -5 m / s 2
Δt min = 6.62 • 10 -34 / 9.1 • 10 -31 • 10 -5 • 10 -1 = 0.2 hours.
Эти запаздывания и наблюдаются на графике. These delays are observed on the chart.
Полевой вариант устройства (с газоразрядным датчиком) прошел испытания при проведении геофизических работ в районе Куминской и Кальчинской площадей в марте 1993 года. The field version of the device (with gas discharge sensor) was tested during geophysical work in the area of Kuminskaya and Kalchinskaya squares in March 1993.
Технология гравиметрических работ состояла в следующем. Устройство крепят на снегоход и оно находится во включенном состоянии в течение всего времени движения по маршруту. Измерения на маршруте проводятся через 500 м с выдержкой измерений на каждой точке 3-5 минут с последующими записью в полевой журнал, топографической привязкой на местности и описанием рельефа. Результаты гравиметрической съемки местности подвергались камеральной обработке с учетом различных поправок. Для более полного отражения результатов с помощью программы "СТРАТГРАФ" строились карты аномалий гравитационного поля с привязкой к координатной сетке. The technology of gravimetric work was as follows. The device is mounted on a snowmobile and it is on for the entire duration of the route. Measurements along the route are carried out after 500 m with an exposure time of measurements at each point for 3-5 minutes, followed by recording in a field log, topographic reference on the terrain and a description of the relief. The results of gravimetric survey of the area were subjected to cameral processing taking into account various corrections. For a more complete reflection of the results using the STRATGRAPH program, maps of the anomalies of the gravitational field were constructed with reference to the coordinate grid.
Результаты измерений, полученные для данных районов с помощью электромагнитного гравиметра, хорошо согласуются с результатами, полученными с помощью традиционного кварцевого гравиметра. The measurement results obtained for these areas using an electromagnetic gravimeter are in good agreement with the results obtained using a traditional quartz gravimeter.
Сопоставление результатов аномальных значений гравитационного поля с построенными структурными картами данных районов, полученными с помощью детальной сейсморазведки, показало, что все участки с отрицательными аномалиями гравитационного поля совпадают со структурными поднятиями и обнаруженными или прогнозируемыми участками, перспективными на нефть. A comparison of the results of the anomalous gravitational field values with the constructed structural maps of these regions obtained using detailed seismic exploration showed that all areas with negative gravitational field anomalies coincide with structural elevations and detected or predicted areas that are prospective for oil.
Использование прелагаемых способа и устройства при проведении региональных поисковых гравиразведочных работ значительно снижает трудозатраты и способствует увеличению экономической эффективности гравиразведки при поиске месторождений газа и нефти. Совместное использование цифрового топопривязчика и цифрового газоразрядного электромагнитного гравиметра (устройства), находящихся в режиме непрерывной работы при движении по профилям, позволяет получать непрерывно цифровую информацию, которая может быть оперативно обработана на компьютере с помощью специальных программ, и оперативно могут быть выделены области с отрицательными и положительными аномалиями гравитационного поля, к которым в большинстве случаев приурочены структурные поднятия и опускания. The use of the proposed method and device when conducting regional prospecting and prospecting works significantly reduces labor costs and helps to increase the economic efficiency of prospecting when searching for gas and oil fields. The joint use of a digital topographic binder and a digital gas-discharge electromagnetic gravimeter (device), which are in continuous operation when moving along profiles, allows you to continuously receive digital information that can be processed quickly on a computer using special programs, and areas with negative and positive anomalies of the gravitational field, which in most cases are associated with structural ups and downs.
Источники информации
1. Авторское свидетельство СССР 1083795, МКИ7 G 01 V 7/02.Sources of information
1. USSR author's certificate 1083795, MKI 7 G 01 V 7/02.
2. Л.Д.Ландау и Е.М.Лифшиц. Теория поля. М., Наука, 1973, - с.315-330. 2. L.D. Landau and E.M. Lifshits. Field theory. M., Science, 1973, - p. 315-330.
3. Р.Фейнман и др. Фейнмановские лекции по физике. Том 7. М., Мир, 1977, - с.48-69. 3. R. Feynman and other Feynman lectures on physics. Volume 7. M., World, 1977, p. 48-69.
4. Г. В.Кучис. Методы исследования эффектов Холла. М., Советское радио, 1974, - с.327. 4. G.V. Kuchis. Research methods for Hall effects. M., Soviet Radio, 1974, - p. 327.
5. Л.В.Огородова и др. Гравиметрия. М., Наука, 1978, - с.200-210. 5. L.V. Ogorodova et al. Gravimetry. M., Science, 1978, - p. 200-210.
6. П.Мельхиор. Физика и динамика планет. М., Мир, 1975, - с.300-310. 6. P. Melchior. Physics and dynamics of the planets. M., Mir, 1975, p. 300-310.
7. Графики поправок за приливные изменения силы тяжести на 1992 год. Рекомендуются для использования при выполнении высокоточных гравитационных наблюдений. М. , Центральный ордена "Знак почета" научно-исследовательский институт геодезии, аэросъемки и картографии им. Ф.Н. Красовского, 1992. 7. Graphs of amendments for tidal changes in gravity for 1992. Recommended for use in high-precision gravity observations. M., Central Order "Badge of Honor" Research Institute of Geodesy, Aerial Survey and Cartography. F.N. Krasovsky, 1992.
8. Макс Борн. Эйнштейновская теория относительности. М., Мир, 1972, - с. 340-350. 8. Max Bourne. Einstein's theory of relativity. M., Mir, 1972, - p. 340-350.
Claims (3)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002117408/28A RU2221263C1 (en) | 2002-07-01 | 2002-07-01 | Method and device measuring gravitational field |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002117408/28A RU2221263C1 (en) | 2002-07-01 | 2002-07-01 | Method and device measuring gravitational field |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2221263C1 true RU2221263C1 (en) | 2004-01-10 |
| RU2002117408A RU2002117408A (en) | 2004-03-10 |
Family
ID=32091278
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2002117408/28A RU2221263C1 (en) | 2002-07-01 | 2002-07-01 | Method and device measuring gravitational field |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2221263C1 (en) |
Cited By (16)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7559149B2 (en) | 2006-11-22 | 2009-07-14 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7562460B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-07-21 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7562461B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-07-21 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7571547B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-08-11 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7581327B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-09-01 | Technological Recources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7584544B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-09-08 | Technological Resources Pty, Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7596876B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-10-06 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7624635B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-12-01 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7627954B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-12-08 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7637153B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-12-29 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7714584B2 (en) | 2006-11-20 | 2010-05-11 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7784343B2 (en) | 2005-10-06 | 2010-08-31 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7823449B2 (en) | 2006-11-23 | 2010-11-02 | Technological Resources Pty, Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7849739B2 (en) | 2006-11-23 | 2010-12-14 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| RU2468394C2 (en) * | 2007-03-23 | 2012-11-27 | Аркекс Лимитед | System for adjusting surface topography |
| RU2797144C1 (en) * | 2023-01-23 | 2023-05-31 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт физики Земли им. О.Ю. Шмидта Российской академии наук | Gravimeter |
-
2002
- 2002-07-01 RU RU2002117408/28A patent/RU2221263C1/en not_active IP Right Cessation
Cited By (26)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7942054B2 (en) | 2005-10-06 | 2011-05-17 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7784343B2 (en) | 2005-10-06 | 2010-08-31 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7788974B2 (en) | 2005-10-06 | 2010-09-07 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7823448B2 (en) | 2005-10-06 | 2010-11-02 | Technological Resources Pty. Ltd. | Actuatory and gravity gradiometer |
| US8074515B2 (en) | 2005-10-06 | 2011-12-13 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7980130B2 (en) | 2005-10-06 | 2011-07-19 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7975544B2 (en) | 2005-10-06 | 2011-07-12 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7938003B2 (en) | 2005-10-06 | 2011-05-10 | Technological Resources Pty. Limited | Gravity gradiometer |
| US7562461B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-07-21 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7714584B2 (en) | 2006-11-20 | 2010-05-11 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7814790B2 (en) | 2006-11-20 | 2010-10-19 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7581327B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-09-01 | Technological Recources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US8033170B2 (en) | 2006-11-20 | 2011-10-11 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7584544B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-09-08 | Technological Resources Pty, Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7596876B2 (en) | 2006-11-20 | 2009-10-06 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7559149B2 (en) | 2006-11-22 | 2009-07-14 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7562460B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-07-21 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7624635B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-12-01 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7849739B2 (en) | 2006-11-23 | 2010-12-14 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7823449B2 (en) | 2006-11-23 | 2010-11-02 | Technological Resources Pty, Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7571547B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-08-11 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7637153B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-12-29 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| US7627954B2 (en) | 2006-11-23 | 2009-12-08 | Technological Resources Pty. Ltd. | Gravity gradiometer |
| RU2468394C2 (en) * | 2007-03-23 | 2012-11-27 | Аркекс Лимитед | System for adjusting surface topography |
| US8359162B2 (en) | 2007-03-23 | 2013-01-22 | Arkex Limited | Terrain correction systems |
| RU2797144C1 (en) * | 2023-01-23 | 2023-05-31 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт физики Земли им. О.Ю. Шмидта Российской академии наук | Gravimeter |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| RU2002117408A (en) | 2004-03-10 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| RU2221263C1 (en) | Method and device measuring gravitational field | |
| RU2284555C1 (en) | Method of naval geological survey based onto focusing of electric current (versions) | |
| US4839581A (en) | Absolute electrical potential measuring apparatus and method | |
| Westphal et al. | Expendable bubble tiltmeter for geophysical monitoring | |
| Szalai et al. | Parameter sensitivity maps of surface geoelectric arrays I. Linear arrays | |
| ZHOU et al. | Three-dimensional soil resistivity inversion using patching method | |
| CA2084656C (en) | Sub-audio magnetics instrument | |
| RU2236028C1 (en) | Method for marine geoelectrical exploration (alternatives) | |
| TWI499758B (en) | A gradient-sensing transducer, method for sensing a gradient in a medium, and system for marine seismic survey | |
| Merzer et al. | High electrical conductivity in a model lower crust with unconnected, conductive, seismically reflective layers | |
| Antoine et al. | Electric potential anomaly induced by humid air convection within Piton de La Fournaise volcano, La Réunion Island | |
| Maucourant et al. | Geophysical and geochemical methods applied to investigate fissure-related hydrothermal systems on the summit area of Mt. Etna volcano (Italy) | |
| CN114114433B (en) | Device and method for detecting leakage channel of dam body with full tensor gradient | |
| Vassal et al. | A study of transient variations in the Earth’s electromagnetic field at equatorial electrojet latitudes in western Africa (Mali and the Ivory Coast) | |
| RU2732545C1 (en) | Method of geological survey of minerals | |
| Chistyakov | Portable seismic sensor | |
| RU2235347C1 (en) | Method for geoelectrosurveying (variants) | |
| Negi et al. | Models in applied geo-electromagnetics | |
| Balkhanov | Electromagnetic Harbinger Earthquakes | |
| Rekapalli et al. | Electrical resistivity imaging over natural (in situ) geological samples using physical model studies | |
| Trautner et al. | Detection of subsurface ice and water deposits on Mars with a mutual impedance probe | |
| Lechte | Microscopic structure of plasma turbulence in the torsatron TJ-K | |
| Ibim | Direct estimation of depth to geological causative bodies using the half-width concept of gravity and magnetic methods | |
| Huang et al. | Numerical simulation of AC losses in superconducting gravimeter | |
| Lethuillier | Characterization of planetary subsurfaces with permittivity probes: analysis of the SESAME-PP/Philae and PWA-MIP/HASI/Huygens data |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20090702 |