JP4613272B2 - Laser resonator and adjustment method thereof - Google Patents
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Description
【0001】
【発明の属する技術分野】
本発明は、レーザー共振器およびその調整方法に関し、さらに詳細には、レーザー共振器の共振器長の短縮化を図り、全体の構成を小型化したレーザー共振器およびその調整方法に関する。
【0002】
【従来の技術】
一般に、レーザービームを出射するための従来のレーザー共振器として、例えば、図1に示すような構成のレーザー共振器が知られている。
【0003】
即ち、このレーザー共振器100は、互いに対向して配設された2つのミラーである第1ミラー102および第2ミラー104と、第1ミラー102と第2ミラー104との間に配設されたレーザー媒質106とを有して構成されている。
【0004】
ここで、第1ミラー102と第2ミラー104とは、それぞれ所定の反射率と所定の透過率とを備えている。
【0005】
また、このレーザー共振器100のレーザー媒質106としては、例えば、YAGなどの固体のレーザー媒質を用いている。
【0006】
以上の構成において、レーザー媒質106に、例えば、横励起などにより外部から励起光を注入すると、レーザー共振器100内においてレーザー発振することとなり、レーザー共振器100の外部にレーザービームを出射することができる。
【0007】
なお、図1においては、第1ミラー102からレーザービームが出射される場合を図示しているが、第1ミラー102と第2ミラー104との反射率と透過率とをそれぞれ適宜に設定することにより、第1ミラー102あるいは第2ミラー104のいずれからも、出射光としてレーザービームをレーザー共振器100の外部に出射することができる。
【0008】
ところで、こうした従来のレーザー共振器100において、レーザービームがレーザー媒質106による熱レンズ効果の影響を受けないようにしたり、レーザー共振器100を構成する各構成部材たる第1ミラー102と第2ミラー104とレーザー媒質106との位置関係のズレ、即ち、ミスアライメントによる影響を受けないようにするためには、レーザー共振器100の全体の長さである共振器長L’を長くする必要があり、このためレーザー共振器100の全体の構成を大型化せざるを得ないという問題点があった。
【0009】
【発明が解決しようとする課題】
本発明は、上記したような従来の技術の有する問題点に鑑みてなされたものであり、その目的とするところは、従来のレーザー共振器と比較して共振器長の短縮化を図り、それによりレーザー共振器の全体の構成を小型化することを可能とし、しかも、レーザー媒質による熱レンズ効果の変動の影響を最小限にすることができるとともに、レーザー共振器を構成する各構成部材のミスアライメントによる影響を最小限にすることのできるレーザー共振器およびその調整方法を提供しようとするものである。
【0010】
【課題を解決するための手段】
上記目的を達成するために、本発明によるレーザー共振器およびその調整方法は、レーザー媒質による熱レンズ効果の変動の影響を最小限にするとともに、レーザー共振器を構成する各構成部材のミスアライメントによる影響を最小限にするためには、次に示す2つの条件を同時に満足させる必要があるという着想を得てなされたものである。
【0011】
まず、レーザー媒質による熱レンズ効果の変動の影響を最小限にするレーザー共振器を得るためには、以下に説明する条件を満足させる必要がある。
【0012】
即ち、図1に示すような2枚のミラー(第1ミラー102および第2ミラー104)とレーザー媒質(レーザー媒質106)とにより構成されるレーザー共振器100において、
W0:レーザー媒質106中におけるレーザービームのビーム径
λ:レーザーの波長
L1’:第1ミラー102とレーザー媒質106の中心との間の距離
R1’:第1ミラー102の曲率半径
L2’:第2ミラー104とレーザー媒質106の中心との間の距離
R2’:第2ミラー104の曲率半径
として、
ui=πW0 2/2λ (i=1 or 2) ・・・ 式(1)
と定義する。
【0013】
そうすると、
ui=Li’(1−Li’/Ri’) (i=1 or 2) ・・・ 式(2)
との関係から、レーザー媒質106中でのレーザービームのビーム径W0が決定されると、レーザー共振器100における第1ミラー102とレーザー媒質106の中心との間の距離L1’と、第1ミラー102の曲率半径R1’との関係が自動的に決定され、また、レーザー共振器100における第2ミラー104とレーザー媒質106の中心との間の距離L2’と、第2ミラー104の曲率半径R2’との関係が自動的に決定されることになる。
【0014】
この式(1)ならびに式(2)に示す条件(以下、「第1条件」と適宜に称する。)は、レーザー媒質として固体のレーザー媒質を用いたレーザー共振器において、レーザー媒質による熱レンズ効果の影響を受けることがないようにするための条件として知られている。
【0015】
一方、レーザー共振器が、当該レーザー共振器を構成する各構成部材のミスアライメントによる影響を最小限にするためには、以下に説明する条件を満足させる必要がある。
【0016】
即ち、図1に示すような2枚のミラー(第1ミラー102および第2ミラー104)とレーザー媒質(レーザー媒質106)とにより構成されるレーザー共振器100において、当該レーザー共振器100を構成する各構成部材たる第1ミラー102、第2ミラー104あるいはレーザー媒質106のミスアライメントによる影響を受けることがないようにするためには、第1ミラー102上の像を第2ミラー104に投影するように、第2ミラー104とレーザー媒質106の中心との間の距離L2’と、第2ミラー104の曲率半径R2’とを決定することが必要である。
【0017】
即ち、2枚のミラーによる直線型レーザー共振器においては、以下に示す式(3)に示す条件(以下、「第2条件」と適宜に称する。)を満足させる必要がある。
【0018】
1/L1’+1/L2’=1/f ・・・ 式(3)
f:レーザー媒質106による熱レンズ効果における熱レンズの焦点距離
従って、上記した式(3)に示す第2条件に従えば、
L’=L1’+L2’≧4f ・・・ 式(4)
となる。
【0019】
即ち、固体のレーザー媒質においては、一般的に「f=30cm」程度であるが、「f=30cm」の場合には、図1に示すような従来のレーザー共振器100の共振器長L’は最低でも「1.2m」必要になるものであって、レーザー共振器100の共振器長L’をそれ以上に短縮化することは不可能であった。
【0020】
本発明によるレーザー共振器は、上記した式(1)および式(2)に示す第1条件と上記した式(3)に示す第2条件とを同時に満たしたままで、レーザー共振器の共振器長を短縮化することを可能にしたものである。
【0021】
即ち、本発明のうちの請求項1に記載の発明は、互いに対向して配設された2つのミラーである第1のミラーおよび第2のミラーと、上記第1のミラーと上記第2のミラーとの間に配設されたレーザー媒質と
を有するレーザー共振器において、
W 0 :上記レーザー媒質中におけるレーザービームのビーム径
λ:レーザーの波長
L 第1 :上記第1のミラーと上記レーザー媒質の中心との間の距離
R 第1 :上記第1のミラーの曲率半径
L 第2 :上記第2のミラーと上記レーザー媒質の中心との間の距離
R 第2 :上記第2のミラーの曲率半径
f 熱レンズ :上記レーザー媒質による熱レンズ効果における熱レンズの焦点距離
としたときに、
πW 0 2 /2λ=L 第1 (1−L 第1 /R 第1 ) かつ πW 0 2 /2λ=L 第2 (1−L 第2 /R 第2 )
を満たし、かつ、
1/L 第1 +1/L 第2 =1/f 熱レンズ
を満たす条件下において、
上記第1のミラーと上記レーザー媒質との間に凹レンズを配設するとともに、上記第2のミラーと上記レーザー媒質との間に凸レンズを配設し、
L 1レンズ :凹レンズとレーザー媒質の中心との間の距離
L 1レンズ−像 :凹レンズとレンズが配置されたときに利用される第1のミラーとの間の距離
f 1レンズ :凹レンズの焦点距離
L 2レンズ :凸レンズとレーザー媒質の中心との間の距離
L 2レンズ−像 :凸レンズとレンズが配置されたときに利用される第2のミラーとの間の距離
f 2レンズ :凸レンズの焦点距離
R 1 ’:凹レンズが配設された側において、該凹レンズを配設した場合のミラーの曲率半径
R 2 ’:凸レンズが配設された側において、該凸レンズを配設した場合のミラーの曲率半径
としたときに、
R 第1 ={f 1レンズ 2 /(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}×〔R 1 ’/{R 1 ’+(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}〕
および
L 第1 =L 1レンズ +{f 1レンズ ×L 1レンズ−像 /(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}
の関係式が成立するとともに、
R 第2 ={f 2レンズ 2 /(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}×〔R 2 ’/{R 2 ’+(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}〕
および
L 第2 =L 2レンズ +{f 2レンズ ×L 2レンズ−像 /(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}
の関係式が成立するようにしたものである。
【0022】
また、本発明のうちの請求項2に記載の発明は、互いに対向して配設された2つのミラーである第1のミラーおよび第2のミラーと、上記第1のミラーと上記第2のミラーとの間に配設されたレーザー媒質と
を有するレーザー共振器において、
W 0 :上記レーザー媒質中におけるレーザービームのビーム径
λ:レーザーの波長
L 第1 :上記第1のミラーと上記レーザー媒質の中心との間の距離
R 第1 :上記第1のミラーの曲率半径
L 第2 :上記第2のミラーと上記レーザー媒質の中心との間の距離
R 第2 :上記第2のミラーの曲率半径
f 熱レンズ :上記レーザー媒質による熱レンズ効果における熱レンズの焦点距離
としたときに、
πW 0 2 /2λ=L 第1 (1−L 第1 /R 第1 ) かつ πW 0 2 /2λ=L 第2 (1−L 第2 /R 第2 )
を満たし、かつ、
1/L 第1 +1/L 第2 =1/f 熱レンズ
を満たす条件下において、
上記第1のミラーと上記レーザー媒質との間に凹面反射鏡を配設するとともに、上記第2のミラーと上記レーザー媒質との間に凸面反射鏡を配設し、
L 1レンズ :凹面反射鏡とレーザー媒質の中心との間の距離
L 1レンズ−像 :凹面反射鏡と反射鏡が配置されたときに利用される第1のミラーとの間の距離
f 1レンズ :凹面反射鏡の焦点距離
L 2レンズ :凸面反射鏡とレーザー媒質の中心との間の距離
L 2レンズ−像 :凸面反射鏡と反射鏡が配置されたときに利用される第2のミラーとの間の距離
f 2レンズ :凸面反射鏡の焦点距離
R 1 ’:凹面反射鏡が配設された側において、該凹面反射鏡を配設した場合のミラーの曲率半径
R 2 ’:凸面反射鏡が配設された側において、該凸面反射鏡を配設した場合のミラーの曲率半径
としたときに、
R 第1 ={f 1レンズ 2 /(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}×〔R 1 ’/{R 1 ’+(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}〕
および
L 第1 =L 1レンズ +{f 1レンズ ×L 1レンズ−像 /(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}
の関係式が成立するとともに、
R 第2 ={f 2レンズ 2 /(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}×〔R 2 ’/{R 2 ’+(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}〕
および
L 第2 =L 2レンズ +{f 2レンズ ×L 2レンズ−像 /(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}
の関係式が成立するようにしたものである。
【0023】
また、本発明のうちの請求項3に記載の発明は、本発明のうち請求項1に記載のレーザー共振器の調整方法であって、
L 1レンズ−像 を調整することによりW 0 を調整し、
L 2レンズ−像 を調整することによりL 第2 を調整する
ようにしたものである。
【0025】
また、本発明のうちの請求項4に記載の発明は、本発明のうち請求項2に記載のレーザー共振器の調整方法であって、
L 1レンズ−像 を調整することによりW 0 を調整し、
L 2レンズ−像 を調整することによりL 第2 を調整する
ようにしたものである。
【0029】
【発明の実施の形態】
以下、添付の図面を参照しながら、本発明によるレーザー共振器およびその調整方法の実施の形態の一例を詳細に説明する。
【0030】
なお、以下に説明する実施の形態において、上記した図1に示す従来のレーザー共振器と同一あるいは相当する構成に関しては、図1において用いた符号と同一の符号を用いて示すことにより、その構成ならびに作用の詳細な説明は適宜に省略するものとする。
【0031】
ここで、図2には、本発明によるレーザー共振器の実施の形態の一例が示されているが、このレーザー共振器10は、互いに対向して配設された2つのミラーである第1ミラー12および第2ミラー14と、第1ミラー12と第2ミラー14との間に配設されたレーザー媒質106と、第1ミラー12とレーザー媒質106との間に配設された凹レンズよりなる第1レンズ16と、第2ミラー14とレーザー媒質106との間に配設された凸レンズよりなる第2レンズ18とを有して構成されている。
【0032】
ここで、第1ミラー12と第2ミラー14とは、それぞれ所定の反射率と透過率とを備えている。
【0033】
また、このレーザー共振器10のレーザー媒質106としては、例えば、Nd:YAGなどの固体のレーザー媒質を用いている。
【0034】
以上の構成において、レーザー共振器10に、例えば、横励起などにより外部から励起光を注入すると、レーザー共振器10内においてレーザー発振が生じることとなり、レーザー共振器10の外部に出射光としてレーザービームを出射することができる。
【0035】
なお、図2においては、第1ミラー12からレーザービームが出射される場合を図示しているが、第1ミラー12と第2ミラー14との反射率と透過率とを適宜に設定することにより、第1ミラー12あるいは第2ミラー14のいずれからも、出射光としてレーザービームをレーザー共振器10の外部に出射することができる。
【0036】
そして、このレーザー共振器10においては、第1ミラー12とレーザー媒質106との間に第1レンズ16を配設することにより、第1ミラー12とレーザー媒質106の中心との間の距離L1を、当該距離L1に相当する従来のレーザー共振器100における第1ミラー102とレーザー媒質106の中心との間の距離L1’よりも短くすることができる。
【0037】
同様に、このレーザー共振器10においては、第2ミラー14とレーザー媒質106との間に第2レンズ18を配設することにより、第2ミラー14とレーザー媒質106の中心との間の距離L2を、当該距離L2に相当する従来のレーザー共振器100における第2ミラー104とレーザー媒質106の中心との間の距離L2’よりも短くすることができる。
【0038】
以下、レーザー共振器10においては、第1ミラー12とレーザー媒質106との間に第1レンズ16を配設することにより、第1ミラー12とレーザー媒質106の中心との間の距離L1を、当該距離L1に相当する従来のレーザー共振器100における第1ミラー102とレーザー媒質106の中心との間の距離L1’よりも短くすることができ、また、第2ミラー14とレーザー媒質106との間に第2レンズ18を配設することにより、第2ミラー14とレーザー媒質106の中心との間の距離L2を、当該距離L2に相当する従来のレーザー共振器100における第2ミラー104とレーザー媒質106の中心との間の距離L2’よりも短くすることができる理由について、概念的に図1に示す従来のレーザー共振器と図2に示す本発明によるレーザー共振器とを組み合わせた説明図である図3を参照しながら説明する。
【0039】
まず、以下における説明のために、図3に示すように、
R1:第1ミラー12の曲率半径[cm]
R2:第2ミラー14の曲率半径[cm]
L1レンズ:第1レンズ16とレーザー媒質106の中心との間の距離[cm]
L1レンズ−像:第1レンズ16と第1ミラー12との間の距離[cm]
f1レンズ:第1レンズ16の焦点距離[cm]
L2レンズ:第2レンズ18とレーザー媒質106の中心との間の距離[cm]
L2レンズ−像:第2レンズ18と第2ミラー14との間の距離[cm]
f2レンズ:第2レンズ18の焦点距離[cm]
とする。
【0040】
そして、本発明によるレーザー共振器10においては、第1ミラー12とレーザー媒質106との間に第1レンズ16を配設することにより、従来の第1ミラー102の位置を当該従来の第1ミラー102の位置よりもレーザー媒質106に近い位置にある第1ミラー12に転写して、第1ミラー12とレーザー媒質106の中心との間の距離L1を、当該距離L1に相当する従来のレーザー共振器100における第1ミラー102とレーザー媒質106の中心との間の距離L1’よりも短くするようにしたものである。
【0041】
同様に、本発明によるレーザー共振器10においては、第2ミラー14とレーザー媒質106との間に第2レンズ18を配設することにより、従来の第2ミラー104の位置を当該従来の第2ミラー104の位置よりもレーザー媒質106に近い位置にある第2ミラー14に転写して、第2ミラー14とレーザー媒質106の中心との間の距離L2を、当該距離L2に相当する従来のレーザー共振器100における第2ミラー104とレーザー媒質106の中心との間の距離L2’よりも短くするようにしたものである。
【0042】
ここで、この転写の作用は通常のレンズの式に従うので、第1ミラー12側に関しては、
R1={f1レンズ 2/(f1レンズ−L 1レンズ−像 )}×〔R1’/{R1’+(f1レンズ−L1レンズ−像)}〕 ・・・ 式(5)
L1=L1レンズ+{f1レンズ×L1レンズ−像/(f1レンズ−L1レンズ−像)} ・・・ 式(6)
の関係式が与えられる。
【0043】
同様に、第2ミラー14側に関しては、
R2={f2レンズ 2/(f2レンズ−L 2レンズ−像 )}×〔R2’/{R2’+(f2レンズ−L2レンズ−像)}〕 ・・・ 式(7)
L2=L2レンズ+{f2レンズ×L2レンズ−像/(f2レンズ−L2レンズ−像)} ・・・ 式(8)
の関係式が与えられる。
【0044】
そして、図3において、第2レンズ104上の像は第1レンズ102に転写され、第1レンズ102上の像が第1レンズ12に転写されるため、第2レンズ104と第1レンズ12とは像の転写関係にあり、式(5)および式(6)に示す関係を利用しても、ミスアライメントによる影響を補正するための条件は満たされている。
【0045】
同様に、図3において、第1レンズ102上の像は第2レンズ104に転写され、第2レンズ104上の像が第2レンズ14に転写されるため、第1レンズ102と第2レンズ14とは像の転写関係にあり、式(7)および式(8)に示す関係を利用しても、ミスアライメントによる影響を補正するための条件は満たされている。
【0046】
以上のように、本発明によるレーザー共振器10によれば、上記した第1条件および第2条件を満たしたままで、レーザー共振器の共振器長を短くすることができる。
【0047】
ここで、上記したように、式(5)および式(6)を用いることにより、第2レンズ14側と同様に、第1レンズ12側においても、第1ミラー12とレーザー媒質106の中心との間の距離L1を、当該距離L1に相当する従来のレーザー共振器100における第1ミラー102とレーザー媒質106の中心との間の距離L1’よりも短くすることができる。
【0048】
ただし、第1レンズ12側においては、レーザービームのレーザー媒質106内での体積ボリュームを確保するために、式(1)および式(2)を同時に満たすように、第1レンズ16の焦点距離f1レンズとその設置場所を決定する必要がある。
【0049】
ところで、この実施の形態においては、第1レンズ16として凹レンズを用いるとともに、第2レンズ18として凸レンズを用いている。これにより、このレーザー共振器10においては、レーザー媒質106を中心として第1レンズ12側と第2レンズ18側とではそれぞれ異なる作用を実現している。
【0050】
即ち、レンズとして凸レンズを用いた方が、凹レンズを用いた場合と比べると、レーザー共振器の共振器長を一層短くすることが可能となる。
【0051】
しかしながら、レンズとして凸レンズを用いた場合には、式(1)に示す「ui(i=1 or 2)」の値を一定にすることが困難になる。
【0052】
一方、レンズとして凹レンズを用いると、レーザー共振器の共振器長を大幅に短くすることはできなくなる。しかしながら、式(1)に示す「ui(i=1 or 2)」の値を一定に保ちながら、レーザー共振器の共振器長を短くするには有利となる。
【0053】
即ち、数学的には、単に式(5)および式(6)を満たしながら、あるいは式(7)および式(8)を満たしながら、レーザー共振器の共振器長を短くするには、レンズとして凸レンズを用いた方が有利である。これに対して、式(3)とともに式(5)および式(6)を満たしながら、あるいは式(3)とともに式(7)および式(8)を満たしながら、レーザー共振器の共振器長をできるだけ短くするには、レンズとして凹レンズを用いた方が有利である。
【0054】
このため、図2に示すレーザー共振器10においては、図2においてレーザー媒質106の右側に位置する第2レンズ18を凸レンズとし、レーザー共振器10の共振器長Lを大幅に短縮化することに寄与させ、図2においてレーザー媒質106の左側に位置する第2レンズ16を凹レンズとし、式(1)に示す「ui(i=1 or 2)」の値を一定に保つことに寄与させている。
【0055】
なお、上記した式(1)乃至式(8)の数値解の一例として、図4(a)(b)のグラフを示す。
【0056】
はじめに、図4(a)は、L1レンズ−像とu1ならびにL1との関係を示すグラフである。
【0057】
ここで、L1レンズ−像を調整することにより、u1、即ち、W0を大きく調整することができる。しかしながら、L1の長さは変わらない。
【0058】
つまり、L1レンズ−像は、u1(W0)を調整するのに最適である。
【0059】
また、図4(b)は、L2レンズ−像とu2ならびにL2との関係を示すグラフである。
【0060】
ここで、L2レンズ−像を調整することにより、L2を大きく調整することができる。なお、u2は、ほぼ一定である。
【0061】
つまり、L2レンズ−像は、共振器長の調整に有効である。
【0062】
なお、上記した実施の形態は、以下の(1)乃至(5)に示すように変形することができるものである。
【0063】
(1)参考例1
上記した実施の形態においては、第1レンズ16として凹レンズを用いているが、凹レンズに代えて凸レンズを第1レンズ16として用いてもよい。即ち、凸レンズを第1レンズ16および第2レンズ18として用いるようにしてもよい。
【0064】
(2)参考例2
上記した実施の形態においては、第2レンズ18として凸レンズを用いているが、凸レンズに代えて凹レンズを第2レンズ18として用いてもよい。即ち、凹レンズを第1レンズ16および第2レンズ18として用いるようにしてもよい。
【0065】
(3)参考例3
上記した実施の形態においては、図2においてレーザー媒質106の左側に第1レンズ16を配設するとともに、図2においてレーザー媒質106の右側に第2レンズ18を配設したが、図2においてレーザー媒質106の左側または右側のいずれか一方にのみ、凸レンズまたは凹レンズを配設するように変形してもよい。
【0066】
即ち、図5(a)には、図2におけるレーザー媒質106の左側に配設された第1レンズ16を取り除き、図2におけるレーザー媒質106の右側にのみ第2レンズ18を配設した変形例が示されている。なお、図5(a)に示す変形例においては、第2レンズ18として凸レンズを用いたが、凸レンズに代えて凹レンズを用いるようにしてもよい。
【0067】
また、図5(b)には、図2におけるレーザー媒質106の左側にのみ第1レンズ16を配設し、図2におけるレーザー媒質106の右側に配設された第2レンズ18を取り除いた変形例が示されている。なお、図5(b)に示す変形例においては、第1レンズ16として凹レンズを用いたが、凹レンズに代えて凸レンズを用いるようにしてもよい。
【0068】
上記したように、図2においてレーザー媒質106の左側または右側のいずれか一方にのみ、凸レンズまたは凹レンズを配設するように変形した場合にも、レーザー媒質106の凸レンズまたは凹レンズを配設した側においては、第1ミラー12または第2ミラー14とレーザー媒質106の中心との間の距離L1または距離L2を、当該距離L1または距離L2に相当する従来のレーザー共振器100における第1ミラー102または第2ミラー104とレーザー媒質106の中心との間の距離L1’または距離L2’よりも短くすることができる。
【0069】
(4)また、本発明は、図2においてレーザー媒質106の左側と右側とに、凸レンズまたは凹レンズと同等の作用を行う物体がそれぞれ存在するように構成すればよいので、上記した実施の形態は、例えば、図5(c)、図6(a)、図6(b)ならびに図6(c)に示すように適宜に変形してよい。
【0070】
即ち、図5(c)に示すように、図2における第1レンズ16および第2レンズ18を取り除き、図2における第1レンズ16および第2レンズ18に代えて、第1レンズ16と同等の作用を行う物体として表面を反射面として形成した凸面鏡30を用い、第2レンズ18と同等の作用を行う物体として表面を反射面として形成した凹面鏡32を用いるようにしてもよい。
【0071】
また、参考例4として図6(a)に示すように、図5(c)に示す変形例から凸面鏡30を取り除いてもよい。
【0072】
さらに、参考例5として図6(b)に示すように、図5(c)に示す変形例から凹面鏡32を取り除いてもよい。
【0073】
さらにまた、例えば、参考例6として図6(c)に示すように、図2における第1レンズ16および第2レンズ18を取り除き、図2における第1レンズ16および第2レンズ18に代えて、第1レンズ16および第2レンズ18と同等の作用を行う物体として、レーザー媒質106におけるレーザービームの2つの入出射端面106a、106bの少なくともいずれか一方に、凸面または凹面を形成するようにしてもよい。
【0074】
なお、図6(c)に示す変形例においては、第1レンズ16と同等の作用を行う物体として、レーザー媒質106におけるレーザービームの一方の入出射端面106aに凸面を形成するとともに、第2レンズ18と同等の作用を行う物体として、レーザー媒質106におけるレーザービームの他方の入出射端面106bに凹面を形成するようにしてもよい。なお、図6(c)に示す変形例においては、レーザー媒質106の第1ミラー12側の入出射端面106aを当該第1ミラー12に対して凹面に形成するとともに、レーザー媒質106の第2ミラー14側の入出射端面106bを当該第2ミラー14に対して凸面に形成している。
【0075】
また、特に図示しないが、図6(c)に示す変形例において、レーザー媒質106におけるレーザービームの入出射端面106a、106bのいずれか一方のみを凸面または凹面に形成し、レーザー媒質106におけるレーザービームの入出射端面106a、106bのいずれか他方を平面に形成するようにしてもよい。
【0076】
さらに、特に図示しないが、上記した第1レンズ16、第2レンズ18、凸面鏡30、凹面鏡32、凸面に形成された入出射端面106aや凹面に形成された入出射端面106bを適宜に組み合わせるようにしてもよい。
【0077】
(5)上記した実施の形態ならびに上記した(1)乃至(4)に示す変形例は、適宜に組み合わせるようにしてもよい。
【0078】
【発明の効果】
本発明は、以上説明したように構成されているので、従来のレーザー共振器と比較して共振器長の短縮化を図ることができ、それによりレーザー共振器の全体の構成を小型化することが可能となり、しかも、レーザー媒質による熱レンズ効果の変動の影響を最小限にすることができるとともに、レーザー共振器を構成する各構成部材のミスアライメントによる影響を最小限にすることができるという優れた効果を奏する。
【図面の簡単な説明】
【図1】従来のレーザー共振器の構成説明図である。
【図2】本発明によるレーザー共振器の実施の形態の一例の構成説明図である。
【図3】概念的に図1に示す従来のレーザー共振器と図2に示す本発明によるレーザー共振器とを組み合わせた説明図である。
【図4】(a)はL1レンズ−像とu1ならびにL1との関係を示すグラフであり、(b)はL2レンズ−像とu2ならびにL2との関係を示すグラフである。
【図5】(a)、(b)ならびに(c)は、本発明によるレーザー共振器の実施の形態の他の例の構成説明図である。
【図6】(a)、(b)ならびに(c)は、本発明によるレーザー共振器の実施の形態の他の例の構成説明図である。
【符号の説明】
10、100 レーザー共振器
12、102 第1ミラー
14、104 第2ミラー
16 第1レンズ
18 第2レンズ
30 凸面鏡
32 凹面鏡
106 レーザー媒質
106a、106b 入出射端面[0001]
BACKGROUND OF THE INVENTION
The present invention relates to a laser resonator.And adjustment methodMore specifically, the laser resonator in which the cavity length of the laser resonator is shortened and the overall configuration is miniaturized.And adjustment methodAbout.
[0002]
[Prior art]
In general, as a conventional laser resonator for emitting a laser beam, for example, a laser resonator configured as shown in FIG. 1 is known.
[0003]
That is, the
[0004]
Here, the
[0005]
Further, as the
[0006]
In the above configuration, when excitation light is injected into the
[0007]
Although FIG. 1 shows a case where a laser beam is emitted from the
[0008]
By the way, in such a
[0009]
[Problems to be solved by the invention]
The present invention has been made in view of the problems of the conventional techniques as described above. The object of the present invention is to shorten the resonator length as compared with the conventional laser resonator. This makes it possible to downsize the entire structure of the laser resonator, minimize the influence of fluctuations in the thermal lens effect due to the laser medium, and make mistakes in the components constituting the laser resonator. Laser resonator that can minimize the effects of alignmentAnd adjustment methodIs to provide.
[0010]
[Means for Solving the Problems]
In order to achieve the above object, a laser resonator according to the present invention is provided.And adjustment methodIn order to minimize the influence of the fluctuation of the thermal lens effect due to the laser medium and to minimize the influence of misalignment of each component constituting the laser resonator, the following two conditions are simultaneously applied: It was made with the idea that there is a need to be satisfied.
[0011]
First, in order to obtain a laser resonator that minimizes the influence of fluctuation of the thermal lens effect due to the laser medium, it is necessary to satisfy the conditions described below.
[0012]
That is, in the
W0: Beam diameter of the laser beam in the
λ: Laser wavelength
L1': Distance between the
R1': Curvature of the first mirror 102radius
L2': Distance between the
R2': Curvature of the second mirror 104radius
As
ui= ΠW0 2/ 2λ (i = 1 or 2) Expression (1)
It is defined as
[0013]
Then
ui= Li'(1-Li’/ Ri′) (I = 1 or 2) Expression (2)
Therefore, the beam diameter W of the laser beam in the
[0014]
The conditions shown in the equations (1) and (2) (hereinafter referred to as “first condition” as appropriate) are the thermal lens effect of a laser medium in a laser resonator using a solid laser medium as a laser medium. It is known as a condition to avoid being affected by.
[0015]
On the other hand, in order for the laser resonator to minimize the influence due to misalignment of each component constituting the laser resonator, it is necessary to satisfy the conditions described below.
[0016]
That is, in the
[0017]
That is, in the linear laser resonator using two mirrors, it is necessary to satisfy the condition shown in the following formula (3) (hereinafter referred to as “second condition” as appropriate).
[0018]
1 / L1'+ 1 / L2′ = 1 / f Expression (3)
f: Focal length of thermal lens in thermal lens effect by
Therefore, according to the second condition shown in the above equation (3),
L ′ = L1'+ L2′ ≧ 4f Expression (4)
It becomes.
[0019]
That is, in the case of a solid laser medium, generally “f = 30 cm”, but in the case of “f = 30 cm”, the resonator length L ′ of the
[0020]
The laser resonator according to the present invention satisfies the first condition shown in the above formulas (1) and (2) and the second condition shown in the above formula (3) at the same time, while maintaining the resonator length of the laser resonator. Can be shortened.
[0021]
That is, the invention according to
In a laser resonator having
W 0 : Beam diameter of laser beam in the above laser medium
λ: Laser wavelength
L First : Distance between the first mirror and the center of the laser medium
R First : Curvature radius of the first mirror
L Second : Distance between the second mirror and the center of the laser medium
R Second : Radius of curvature of the second mirror
f Thermal lens : Focal length of thermal lens in thermal lens effect by laser medium
And when
πW 0 2 / 2λ = L First (1-L First / R First ) And πW 0 2 / 2λ = L Second (1-L Second / R Second )
And satisfy
1 / L First + 1 / L Second = 1 / f Thermal lens
Under the conditions that satisfy
A concave lens is disposed between the first mirror and the laser medium, and a convex lens is disposed between the second mirror and the laser medium;
L 1 lens : Distance between concave lens and center of laser medium
L 1 lens-image : Distance between the concave lens and the first mirror used when the lens is placed
f 1 lens : Focal length of concave lens
L 2 lenses : Distance between the convex lens and the center of the laser medium
L 2 lenses-image : Distance between the convex lens and the second mirror used when the lens is arranged
f 2 lenses : Focal length of convex lens
R 1 ': The radius of curvature of the mirror when the concave lens is arranged on the side where the concave lens is arranged
R 2 ': On the side where the convex lens is disposed, the radius of curvature of the mirror when the convex lens is disposed
And when
R First = {F 1 lens 2 / (F 1 lens -L 1 lens-image )} × [R 1 '/ {R 1 '+ (F 1 lens -L 1 lens-image ]}]
and
L First = L 1 lens + {F 1 lens × L 1 lens-image / (F 1 lens -L 1 lens-image )}
Is established, and
R Second = {F 2 lenses 2 / (F 2 lenses -L 2 lenses-image )} × [R 2 '/ {R 2 '+ (F 2 lenses -L 2 lenses-image ]}]
and
L Second = L 2 lenses + {F 2 lenses × L 2 lenses-image / (F 2 lenses -L 2 lenses-image )}
The following relational expression is established.
[0022]
The invention according to
In a laser resonator having
W 0 : Beam diameter of laser beam in the above laser medium
λ: Laser wavelength
L First : Distance between the first mirror and the center of the laser medium
R First : Curvature radius of the first mirror
L Second : Distance between the second mirror and the center of the laser medium
R Second : Radius of curvature of the second mirror
f Thermal lens : Focal length of thermal lens in thermal lens effect by laser medium
And when
πW 0 2 / 2λ = L First (1-L First / R First ) And πW 0 2 / 2λ = L Second (1-L Second / R Second )
And satisfy
1 / L First + 1 / L Second = 1 / f Thermal lens
Under the conditions that satisfy
A concave reflecting mirror is disposed between the first mirror and the laser medium, and a convex reflecting mirror is disposed between the second mirror and the laser medium,
L 1 lens : Distance between concave reflector and center of laser medium
L 1 lens-image : Distance between the concave mirror and the first mirror used when the mirror is arranged
f 1 lens : Focal length of concave reflector
L 2 lenses : Distance between convex reflector and center of laser medium
L 2 lenses-image : Distance between the convex mirror and the second mirror used when the mirror is arranged
f 2 lenses : Focal length of convex mirror
R 1 ': The radius of curvature of the mirror when the concave reflecting mirror is provided on the side where the concave reflecting mirror is provided.
R 2 ': The radius of curvature of the mirror when the convex reflecting mirror is provided on the side where the convex reflecting mirror is provided.
And when
R First = {F 1 lens 2 / (F 1 lens -L 1 lens-image )} × [R 1 '/ {R 1 '+ (F 1 lens -L 1 lens-image ]}]
and
L First = L 1 lens + {F 1 lens × L 1 lens-image / (F 1 lens -L 1 lens-image )}
Is established, and
R Second = {F 2 lenses 2 / (F 2 lenses -L 2 lenses-image )} × [R 2 '/ {R 2 '+ (F 2 lenses -L 2 lenses-image ]}]
and
L Second = L 2 lenses + {F 2 lenses × L 2 lenses-image / (F 2 lenses -L 2 lenses-image )}
The relational expression ofIs.
[0023]
The invention according to claim 3 of the present invention isA method for adjusting a laser resonator according to
L 1 lens-image By adjusting 0 Adjust
L 2 lenses-image By adjusting L Second Adjust
It is what I did.
[0025]
The invention according to
L 1 lens-image By adjusting 0 Adjust
L 2 lenses-image By adjusting L Second Adjust
It is what I did.
[0029]
DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION
Hereinafter, a laser resonator according to the present invention will be described with reference to the accompanying drawings.And adjustment methodAn example of the embodiment will be described in detail.
[0030]
In the embodiment described below, the same or equivalent configuration as that of the conventional laser resonator shown in FIG. 1 is described using the same reference numerals as those used in FIG. Detailed explanation of the operation will be omitted as appropriate.
[0031]
Here, FIG. 2 shows an example of an embodiment of a laser resonator according to the present invention. This
[0032]
Here, the
[0033]
Further, as the
[0034]
In the above configuration, when excitation light is injected into the
[0035]
FIG. 2 shows a case where a laser beam is emitted from the
[0036]
In the
[0037]
Similarly, in this
[0038]
Hereinafter, in the
[0039]
First, for the explanation below, as shown in FIG.
R1: Curvature of the first mirror 12Radius [cm]
R2: Curvature of second mirror 14Radius [cm]
L1 lens: Distance between the
L1 lens-image: Distance between the
f1 lens: Focal length of the first lens 16[Cm]
L2 lenses: Distance between the
L2 lenses-image: Distance between the
f2 lenses: Focal length of the second lens 18[Cm]
And
[0040]
In the
[0041]
Similarly, in the
[0042]
Here, since the action of this transfer follows a normal lens equation, with respect to the
R1= {F1 lens 2/ (F1 lens−L 1 lens-image )} × [R1’/ {R1‘+ (F1 lens-L1 lens-image)}] ... Formula (5)
L1= L1 lens+ {F1 lens× L1 lens-image/ (F1 lens-L1 lens-image)} ... Formula (6)
Is given.
[0043]
Similarly, for the
R2= {F2 lenses 2/ (F2 lenses−L 2 lenses-image )} × [R2’/ {R2‘+ (F2 lenses-L2 lenses-image)}] Equation (7)
L2= L2 lenses+ {F2 lenses× L2 lenses-image/ (F2 lenses-L2 lenses-image)} Expression (8)
Is given.
[0044]
In FIG. 3, the image on the
[0045]
Similarly, in FIG. 3, the image on the
[0046]
As described above, according to the
[0047]
Here, as described above, by using the expressions (5) and (6), the center of the
[0048]
However, on the
[0049]
By the way, in this embodiment, a concave lens is used as the
[0050]
That is, it is possible to further shorten the resonator length of the laser resonator when the convex lens is used as compared with the case where the concave lens is used.
[0051]
However, when a convex lens is used as the lens, “u” shown in Expression (1)iIt becomes difficult to make the value of (i = 1 or 2) "constant.
[0052]
On the other hand, if a concave lens is used as the lens, the resonator length of the laser resonator cannot be significantly shortened. However, “u” shown in equation (1)iIt is advantageous to shorten the cavity length of the laser cavity while keeping the value of (i = 1 or 2) constant.
[0053]
That is, mathematically, in order to shorten the cavity length of the laser resonator while simply satisfying the expressions (5) and (6) or satisfying the expressions (7) and (8), It is advantageous to use a convex lens. On the other hand, while satisfying the expressions (5) and (6) together with the expression (3) or satisfying the expressions (7) and (8) together with the expression (3), the resonator length of the laser resonator is increased. In order to make it as short as possible, it is advantageous to use a concave lens as the lens.
[0054]
For this reason, in the
[0055]
In addition, the graph of Fig.4 (a) (b) is shown as an example of the numerical solution of above-mentioned Formula (1) thru | or Formula (8).
[0056]
First, FIG.1 lens-imageAnd u1And L1It is a graph which shows the relationship.
[0057]
Where L1 lens-imageBy adjusting1That is, W0Can be adjusted greatly. However, L1The length of no change.
[0058]
That is, L1 lens-imageIs u1(W0) Is ideal for adjusting.
[0059]
In addition, FIG.2 lenses-imageAnd u2And L2It is a graph which shows the relationship.
[0060]
Where L2 lenses-imageBy adjusting L2Can be adjusted greatly. U2Is almost constant.
[0061]
That is, L2 lenses-imageIs effective in adjusting the resonator length.
[0062]
The embodiment described above can be modified as shown in the following (1) to (5).
[0063]
(1)Reference example 1
In the above embodiment, a concave lens is used as the
[0064]
(2)Reference example 2
In the above-described embodiment, a convex lens is used as the
[0065]
(3)Reference example 3
In the embodiment described above, the
[0066]
That is, FIG. 5A shows a modification in which the
[0067]
5B shows a modification in which the
[0068]
As described above, even in the case where the convex or concave lens is deformed so that only the left side or the right side of the
[0069]
(4) Further, the present invention relates to the left side of the
[0070]
That is, as shown in FIG. 5C, the
[0071]
Also,As Reference Example 4As shown in FIG. 6A, the
[0072]
further,As Reference Example 5As shown in FIG. 6B, the
[0073]
Furthermore, for example,As Reference Example 6As shown in FIG. 6C, the
[0074]
In the modification shown in FIG. 6C, a convex surface is formed on one incident /
[0075]
Although not particularly illustrated, in the modification shown in FIG. 6C, only one of the laser beam input /
[0076]
Further, although not particularly shown, the
[0077]
(5) You may make it combine suitably the embodiment shown above and the modification shown in said (1) thru | or (4).
[0078]
【The invention's effect】
Since the present invention is configured as described above, the cavity length can be shortened as compared with the conventional laser resonator, thereby miniaturizing the entire structure of the laser resonator. In addition, it is possible to minimize the influence of fluctuations in the thermal lens effect due to the laser medium, and to minimize the influence of misalignment of each component constituting the laser resonator. Has an effect.
[Brief description of the drawings]
FIG. 1 is a diagram illustrating a configuration of a conventional laser resonator.
FIG. 2 is a configuration explanatory diagram of an example of an embodiment of a laser resonator according to the present invention.
3 is an explanatory diagram conceptually combining the conventional laser resonator shown in FIG. 1 and the laser resonator according to the present invention shown in FIG.
FIG. 4 (a) is L1 lens-imageAnd u1And L1(B) is a graph showing the relationship with L2 lenses-imageAnd u2And L2It is a graph which shows the relationship.
FIGS. 5A, 5B, and 5C are configuration explanatory views of another example of an embodiment of a laser resonator according to the present invention. FIGS.
FIGS. 6A, 6B, and 6C are configuration explanatory views of another example of the embodiment of the laser resonator according to the present invention. FIGS.
[Explanation of symbols]
10, 100 Laser resonator
12, 102 First mirror
14, 104 Second mirror
16 First lens
18 Second lens
30 Convex mirror
32 Concave mirror
106 Laser medium
106a, 106b Input / output end face
Claims (4)
を有するレーザー共振器において、
W0:前記レーザー媒質中におけるレーザービームのビーム径
λ:レーザーの波長
L第1:前記第1のミラーと前記レーザー媒質の中心との間の距離
R第1:前記第1のミラーの曲率半径
L第2:前記第2のミラーと前記レーザー媒質の中心との間の距離
R第2:前記第2のミラーの曲率半径
f熱レンズ:前記レーザー媒質による熱レンズ効果における熱レンズの焦点距離
としたときに、
πW0 2/2λ=L第1(1−L第1/R第1) かつ πW0 2/2λ=L第2(1−L第2/R第2)
を満たし、かつ、
1/L第1+1/L第2=1/f熱レンズ
を満たす条件下において、
前記第1のミラーと前記レーザー媒質との間に凹レンズを配設するとともに、前記第2のミラーと前記レーザー媒質との間に凸レンズを配設し、
L1レンズ:凹レンズとレーザー媒質の中心との間の距離
L1レンズ−像:凹レンズとレンズが配置されたときに利用される第1のミラーとの間の距離
f1レンズ:凹レンズの焦点距離
L2レンズ:凸レンズとレーザー媒質の中心との間の距離
L2レンズ−像:凸レンズとレンズが配置されたときに利用される第2のミラーとの間の距離
f2レンズ:凸レンズの焦点距離
R1’:凹レンズが配設された側において、該凹レンズを配設した場合のミラーの曲率半径
R2’:凸レンズが配設された側において、該凸レンズを配設した場合のミラーの曲率半径
としたときに、
R 第1 ={f1レンズ 2/(f1レンズ−L 1レンズ−像 )}×〔R1’/{R1’+(f1レンズ−L1レンズ−像)}〕
および
L 第1 =L1レンズ+{f1レンズ×L1レンズ−像/(f1レンズ−L1レンズ−像)}
の関係式が成立するとともに、
R 第2 ={f2レンズ 2/(f2レンズ−L 2レンズ−像 )}×〔R2’/{R2’+(f2レンズ−L2レンズ−像)}〕
および
L 第2 =L2レンズ+{f2レンズ×L2レンズ−像/(f2レンズ−L2レンズ−像)}
の関係式が成立するようにした
ことを特徴とするレーザー共振器。Laser resonance having two mirrors, a first mirror and a second mirror, and a laser medium disposed between the first mirror and the second mirror. In the vessel
W 0 : Laser beam diameter in the laser medium λ: Laser wavelength L 1st : Distance between the first mirror and the center of the laser medium R 1 : Radius of curvature of the first mirror L second: said second mirror and the distance between the center of the laser medium R second: said second radius of curvature f heat lens mirror: the focal length of the thermal lens in the thermal lens effect of the laser medium When
πW 0 2 / 2λ = L first (1-L first / R first ) and πW 0 2 / 2λ = L second (1-L second / R second )
And satisfy
1 / L 1st + 1 / L 2nd = 1 / f thermal lens
Under the conditions that satisfy
A concave lens is disposed between the first mirror and the laser medium, and a convex lens is disposed between the second mirror and the laser medium;
L 1 lens : distance between the concave lens and the center of the laser medium L 1 lens-image : distance between the concave lens and the first mirror used when the lens is placed f 1 lens : focal length of the concave lens L 2 lens: distance L 2 lens between the center of the convex lens and the laser medium - image: distance f 2 lens between the second mirror to be utilized when the convex lens and the lens is placed: the focal point of the convex lens distance R 1 ': in the concave lens are disposed side, the radius of curvature R 2 of the mirror case which is disposed a concave lens': in the convex lens are disposed side curvature of the mirrors in the case of arranging the convex lens When the radius is
R 1st = {f 1 lens 2 / (f 1 lens − L 1 lens−image )} × [R 1 ′ / {R 1 ′ + (f 1 lens− L 1 lens−image )}]
and
L 1st = L 1 lens + {f 1 lens × L 1 lens−image / (f 1 lens− L 1 lens−image )}
Is established, and
R 2nd = {f 2 lens 2 / (f 2 lens − L 2 lens−image )} × [R 2 ′ / {R 2 ′ + (f 2 lens− L 2 lens−image )}]
and
L 2nd = L 2 lens + {f 2 lens × L 2 lens−image / (f 2 lens− L 2 lens−image )}
A laser resonator characterized by satisfying the following relational expression.
を有するレーザー共振器において、
W0:前記レーザー媒質中におけるレーザービームのビーム径
λ:レーザーの波長
L 第1 :前記第1のミラーと前記レーザー媒質の中心との間の距離
R 第1 :前記第1のミラーの曲率半径
L 第2 :前記第2のミラーと前記レーザー媒質の中心との間の距離
R 第2 :前記第2のミラーの曲率半径
f熱レンズ:前記レーザー媒質による熱レンズ効果における熱レンズの焦点距離
としたときに、
πW0 2/2λ=L 第1 (1−L 第1 /R 第1 ) かつ πW0 2/2λ=L 第2 (1−L 第2 /R 第2 )
を満たし、かつ、
1/L 第1 +1/L 第2 =1/f熱レンズ
を満たす条件下において、
前記第1のミラーと前記レーザー媒質との間に凹面反射鏡を配設するとともに、前記第2のミラーと前記レーザー媒質との間に凸面反射鏡を配設し、
L 1レンズ :凹面反射鏡とレーザー媒質の中心との間の距離
L 1レンズ−像 :凹面反射鏡と反射鏡が配置されたときに利用される第1のミラーとの間の距離
f 1レンズ :凹面反射鏡の焦点距離
L 2レンズ :凸面反射鏡とレーザー媒質の中心との間の距離
L 2レンズ−像 :凸面反射鏡と反射鏡が配置されたときに利用される第2のミラーとの間の距離
f 2レンズ :凸面反射鏡の焦点距離
R 1 ’:凹面反射鏡が配設された側において、該凹面反射鏡を配設した場合のミラーの曲率半径
R 2 ’:凸面反射鏡が配設された側において、該凸面反射鏡を配設した場合のミラーの曲率半径
としたときに、
R 第1 ={f 1レンズ 2 /(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}×〔R 1 ’/{R 1 ’+(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}〕
および
L 第1 =L 1レンズ +{f 1レンズ ×L 1レンズ−像 /(f 1レンズ −L 1レンズ−像 )}
の関係式が成立するとともに、
R 第2 ={f 2レンズ 2 /(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}×〔R 2 ’/{R 2 ’+(f 2レンズ −L 2レンズ−像 )}〕
および
L 第2 =L 2レンズ +{f 2レンズ ×L 2レンズ−像 /(f 2レンズ −L 2レンズ− 像)}
の関係式が成立するようにした
ことを特徴とするレーザー共振器。Laser resonator having a first and a mirror and a second mirror, a laser medium disposed between said first mirror and said second mirror is a two mirrors disposed opposite to each other In the vessel
W 0 : Laser beam diameter in the laser medium λ: Laser wavelength
L 1st : Distance between the first mirror and the center of the laser medium
R first : radius of curvature of the first mirror
L 2nd : Distance between the second mirror and the center of the laser medium
R second : radius of curvature of the second mirror f thermal lens : focal length of thermal lens in thermal lens effect by the laser medium
πW 0 2 / 2λ = L first (1-L No. 1 / R first) and πW 0 2 / 2λ = L second (1-L No. 2 / R second)
And satisfy
1 / L 1st + 1 / L 2nd = 1 / f thermal lens
Under the conditions that satisfy
With disposing a concave reflector between said laser medium and said first mirror, arranged a convex reflector between the second mirror and the laser medium,
L1 lens : distance between the concave reflector and the center of the laser medium
L1 lens-image : distance between the concave mirror and the first mirror used when the reflector is placed
f 1 lens : focal length of concave reflector
L2 lens : distance between the convex mirror and the center of the laser medium
L2 lens-image : distance between the convex mirror and the second mirror used when the reflector is placed
f2 lens : focal length of convex reflector
R 1 ': radius of curvature of the mirror when the concave reflecting mirror is provided on the side where the concave reflecting mirror is provided
R 2 ′: radius of curvature of the mirror when the convex reflecting mirror is provided on the side where the convex reflecting mirror is provided
And when
R 1st = {f 1 lens 2 / (f 1 lens− L 1 lens−image )} × [R 1 ′ / {R 1 ′ + (f 1 lens− L 1 lens−image )}]
and
L 1st = L 1 lens + {f 1 lens × L 1 lens−image / (f 1 lens− L 1 lens−image )}
Is established, and
R 2nd = {f 2 lens 2 / (f 2 lens− L 2 lens−image )} × [R 2 ′ / {R 2 ′ + (f 2 lens− L 2 lens−image )}]
and
L 2nd = L 2 lens + {f 2 lens × L 2 lens−image / (f 2 lens− L 2 lens− image )}
A laser resonator characterized by satisfying the following relational expression.
LL 1レンズ−像1 lens-image を調整することによりWBy adjusting 00 を調整し、Adjust
LL 2レンズ−像2 lenses-image を調整することによりLBy adjusting L 第2Second を調整するAdjust
ことを特徴とするレーザー共振器の調整方法。A method for adjusting a laser resonator.
LL 1レンズ−像1 lens-image を調整することによりWBy adjusting 00 を調整し、Adjust
LL 2レンズ−像2 lenses-image を調整することによりLBy adjusting L 第2Second を調整するAdjust
ことを特徴とするレーザー共振器の調整方法。A method for adjusting a laser resonator.
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