WO2014162087A1 - Dispositif pour la mise en forme temporelle en amplitude et en phase d'impulsions lumineuses ultra-breves - Google Patents

Dispositif pour la mise en forme temporelle en amplitude et en phase d'impulsions lumineuses ultra-breves Download PDF

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nematic liquid
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Nicolas Forget
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Definitions

  • the present invention relates to a device for temporal shaping in amplitude and in phase of ultra-short light pulses.
  • This device is particularly applicable to ultra-bright light pulses generated by femto-second oscillators requiring their temporal formatting amplitude and phase.
  • the temporal shaping in amplitude and in phase of the ultra-short pulses generated by the femto-second lasers is today carried out by means of programmable acousto-optical dispersive filters (AOPDF for Acousto- Optic Progammable Dispersive Filters) such as those described by D. Kaplan and P. Tournois in: J. Phys. IV France 12 (2002) Pr 5 -69 / 75 "Theory and Performance of the Acoustic Optically Programmable Dispersive Filter Used for Femto-Second Laser Incping".
  • the repetition rate of the shaping of these filters is limited by the propagation time of the acoustic wave in the length of the crystal constituting the filter.
  • This maximum rate is generally of the order of 30 kHz, which limits the use of these acousto-optical filters to the amplified pulses of femtosecond lasers. For higher rates, such as those generated by femtosecond oscillators, which are of the order of 80 MHz, these filters are not applicable. To realize As regards the filters applicable to these oscillators, it is necessary that the programmable impulse response of the filters, which determines the temporal shaping of the pulses, be fixed and not "propagative" like that of the AOPDFs.
  • the polarization of the polarized optical wave in a birefringent medium rotates along the propagation thereof, at different points according to each of the optical frequencies (or wavelengths) contained in FIG. inside ultra-short pulses.
  • the propagation, before the rotation of the polarization is done at a speed V determined by the optical index nj of the propagation mode used before the rotation and, after the rotation of the polarization, at a speed v 2 determined by the index n 2 of the propagation mode used after the rotation; the time taken by the optical wave to traverse the birefringent medium depends on the wavelength; propagation is therefore dispersive and programmable; the rotation of the polarization is ensured by a programmable transverse acoustic wave sent in the birefringent medium.
  • the object of the invention is to propose a device for temporal shaping in amplitude and in phase of ultra-short light pulses, according to a pulse response of said programmable and fixed device.
  • the proposed device adopts the operating principle of the AOPDFs, but the programming provided by an acoustic wave is replaced by non-"propagative" electro-optical programming.
  • the device then becomes an EOPDF for "Electro-Optic Programmable Dispersive Filter”.
  • the propagation birefringent medium is no longer a crystalline solid as in the case of AOPDFs but a nematic liquid crystal whose elongated molecules are oriented perpendicular to the propagation of the wave polarized optics.
  • the vertical polarization of the optical wave which is perpendicular to the walls, propagates at a speed vi determined by the optical index n t of the liquid crystal in this vertical direction, while the polarization parallel to the walls propagates at a speed v 2 determined by the optical index n 2 of the liquid crystal in the horizontal direction.
  • the subject of the invention is a device for temporal shaping in amplitude and in phase of ultra-short pulses, comprising:
  • a birefringent waveguide constituted by a nematic liquid crystal located between a photoconductive material and a substrate
  • the aforesaid photoconductive material will be an amorphous silicon-Si: H layer or a mixed crystal of bismuth oxide and silicon (BSO).
  • the aforesaid substrate will be a glass plate or a plate of a conductive material.
  • the aforesaid programmable optical mask projected on the aforesaid photoconductive material will be a network of black and white lines with variable pitch.
  • the above-mentioned variable-pitch network of the programmable optical mask will consist of gray lines ranging from black to white allowing the amplitude programming to be done in addition to the phase programming provided by the pitch of the mask.
  • the device according to the invention can be applied to the compression and temporal coding of pulses, at high rates, emitted by femtosecond lasers, as described by F. Verluise et al. in: Optics Letters, vol.25, n ° 8, (2000), p.575-577 "Amplitude and phase control of ultrashort pulses by use of an acousto-optic programmable dispersive filter: press compression and shaping".
  • Another envisaged application of the proposed device may concern the generation of pulses necessary for time-resolved spectroscopy and multidimensional spectroscopy, as described by Sang-Hee Shim and M. Zanni in: Phys.Chem.Chem.Phys. No. 11, (2009), p. 748-761 "How to turn your pump-probe instrument into a multidimensional spectrometer: 2D IR and Vis spectroscopies viainstalle shaping".
  • Another envisaged application of the proposed device may concern the generation of the pulses necessary for multi-photon microscopy, as described by Jennifer Ogilvie et al. in: Optics Express, vol.14, No. 2, (2006), p.759-766 "Use of coherent control for selective two-photon fluorescence microscopy in live organisms”.
  • Another envisaged application of the proposed device may relate to super-continuum filtering and compression generated by femtosecond lasers, as described by B. Schenkel et al. in: JOSA-B, vol.22, No. 3, (2005), p.687-693 "Puise Compression with super-continuum generation in microstructure fibers".
  • Another envisaged application of the proposed device may concern the use in a measuring device of the ultra-short pulses emitted by femtosecond lasers, such as that described by N. Forget et al. in: JOSA-B, vol.27, No. 4, (2010), p.742-756 "Puise Measurement techniques using a single amplitude and phase shaper".
  • Figure 1 is a schematic representation of the structure of a device according to the invention.
  • Figure 2 is a schematic representation of the structure of the device according to another mode of operation
  • FIG. 3 is a schematic representation of the operation of the device according to the invention with a non-inclined mask and a polarizer output; and FIG. 4 is a schematic representation of the operation of the device according to the invention with an inclined mask and a spatial separation of the output beam.
  • the device according to the invention comprises
  • a birefringent waveguide 1 of main axis ⁇ consisting of a nematic liquid crystal 2 situated between a photoconductive material 3 of amorphous silicon (a-Si: H) or of mixed oxide of Bismuth and silicon (BSO) , and a substrate 4,
  • a projection optic 7 of a programmable optical mask 8 consisting of black and white lines with variable pitch ⁇ on said photoconductive material 3.
  • An optical beam 9 is applied to the input of the birefringent waveguide 1 in a direction collinear with the main axis ⁇ of said birefringent waveguide 1 and of normal polarization of a median plane P.
  • the voltage variations induced in the nematic liquid crystal 2 by the photoconductive material 3 rotate the molecules in the plane perpendicular to the optical propagation located in the plane P, thus creating a coupling between the optical modes of index n t and n 2 .
  • the projection optic 7 of the programmable optical mask 8 consists of black and white lines with variable pitch ⁇ on said photoconductive material 3.
  • This succession of black and white lines may be represented by a succession of slots 13 whose period is ⁇ , and makes it possible to perform phase programming of the optical beam 9.
  • the device according to the invention comprises:
  • the birefringent waveguide 1 of main axis ⁇ consisting of the nematic liquid crystal 2 situated between the photoconductive material 3 and the substrate 4,
  • a projection optics 14 of a programmable optical mask 15 consisting of a succession of black and then gray and white lines with variable pitch ⁇ on said photoconductive material 3.
  • the optical beam 9 is applied to the input of the birefringent waveguide 1 in a direction collinear to the main axis ⁇ of said birefringent waveguide 1 and of normal polarization to the median plane P.
  • the voltage variations induced in the nematic liquid crystal 2 by the photoconductive material 3 rotate the molecules in the plane perpendicular to the optical propagation in the plane P, thus creating a coupling between the optical modes of index ni and n 2.
  • the polarization of the light in the output mode of the beam 10 being simultaneously collinear and perpendicular to the polarization of the light in the input mode of the optical beam 9, when the two modes have the same axis of propagation parallel to the axis main ⁇ of said birefringent waveguide 1, it is necessary to place a polarizer 11 at the output of the device 1 to select the output mode consisting of the polarization output beam 12 perpendicular to that of the input optical beam 9, with the best signal to noise possible.
  • the projection optics 14 of the programmable optical mask 15 consist of black lines and then gray and white lines with variable pitch ⁇ on said photoconductive material 3.
  • This succession of black and then gray and white lines may be represented by a succession of sinusoids 16 whose period is ⁇ , and makes it possible to carry out the amplitude programming in addition to the phase programming of the optical beam 9.
  • FIG. 3 is a schematic representation of the operation of the device according to the invention with a mask 13 not inclined with respect to the axis ⁇ and an output polarizer 11.
  • Figure 4 is a schematic representation of the operation of the device according to the invention with an inclined mask 17 and a spatial separation of the output beam.
  • a polarizer 11 the contrast of which may not be perfect, the axis of the array of lines may be inclined at an angle to the axis of propagation of the input mode parallel to the main axis ⁇ of said birefringent waveguide 1.
  • the pitch of the network is given by:
  • the axis of the output mode is displaced, in the plane perpendicular to the propagation, by approximately 350 ⁇ with respect to the axis of the input mode, which allows to separate the output mode from the input mode without using a polarizer.

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Abstract

Dispositif pour la mise en forme temporelle en amplitude et en phase d'impulsions ultra-brèves, comprenant : - un guide d'onde biréfringent 1 d'axe principal Δ constitué d'un cristal liquide nématique 2 situé entre un matériau photoconducteur 3 et un substrat 4, - deux électrodes transparentes situées l'une 5 entre ledit cristal liquide nématique 2 et ledit substrat 4, et l'autre 6 de sorte que ledit matériau photoconducteur 3 est situé entre cet autre 6 et ledit cristal liquide nématique 2, et - d'une optique de projection 7 d'un masque optique programmable 8 sur ledit matériau photoconducteur 3.

Description

DISPOSITIF POUR LA MISE EN FORME TEMPORELLE EN AMPLITUDE ET EN PHASE D'IMPULSIONS LUMINEUSES ULTRA- BREVES.
La présente invention concerne un dispositif pour la mise en forme temporelle en amplitude et en phase d'impulsions lumineuses ultra-brèves.
Ce dispositif s'applique notamment aux impulsions lumineuses ultra -brèves générées par les oscillateurs femto-secondes nécessitant leur mise en forme temporelle en amplitude et en phase.
D'une façon générale, on sait que la mise en forme temporelle en amplitude et en phase des impulsions ultra-brèves générées par les lasers femto-secondes est aujourd'hui réalisée au moyen des filtres acousto-optiques dispersifs programmables (AOPDF pour Acousto-Optic Progammable Dispersive Filters) tels que ceux décrits par D. Kaplan et P. Tournois dans : J. Phys. IV France 12 (2002) Pr 5 -69/75 « Theory and Performance of the Acousto-Optic Programmable Dispersive Filter used for femto-second Laser Puise Shaping ». La cadence de répétition de la mise en forme de ces filtres est limitée par le temps de propagation de l'onde acoustique dans la longueur du cristal constituant le filtre. Cette cadence maximale est généralement de l'ordre de 30 kHz, ce qui limite l'utilisation de ces filtres acousto-optiques aux impulsions amplifiées des lasers femto-secondes. Pour des cadences supérieures, telles que celles générées par les oscillateurs femto-secondes, qui sont de l'ordre de 80 MHz, ces filtres ne sont pas applicables. Pour réaliser des filtres applicables à ces oscillateurs, il est nécessaire que la réponse impulsionnelle programmable des filtres, qui détermine la mise en forme temporelle des impulsions, soit fixe et non " propagative " comme celle des AOPDFs.
Dans le cas des AOPDFs, la polarisation de l'onde optique polarisée dans un milieu biréfringent, tourne le long de la propagation de celle-ci, en des points différents suivant chacune des fréquences (ou longueurs d'onde) optiques contenues à l'intérieur des impulsions ultra-courtes.
La propagation, avant la rotation de la polarisation, se fait à une vitesse V déterminée par l'indice optique nj du mode de propagation utilisé avant la rotation et, après la rotation de la polarisation, à une vitesse v2 déterminé par l'indice n2 du mode de propagation utilisé après la rotation ; le temps mis par l'onde optique pour parcourir le milieu biréfringent dépend de la longueur d'onde ; la propagation est donc dispersive et programmable ; la rotation de la polarisation est assurée par une onde acoustique transversale programmable envoyée dans le milieu biréfringent. Le but de l'invention est de proposer un dispositif permettant la mise en forme temporelle en amplitude et en phase d'impulsions lumineuses ultra-brèves, selon une réponse impulsionnelle dudit dispositif programmable et fixe.
Le dispositif proposé reprend le principe de fonctionnement des AOPDFs, mais la programmation assurée par une onde acoustique est remplacée par une programmation électro-optique non " propagative ". Le dispositif devient alors un EOPDF pour « Electro-Optic Programmable Dispersive Filter ».
Le milieu biréfringent de propagation n'est plus un solide cristallin comme dans le cas des AOPDFs mais un cristal liquide nématique dont les molécules allongées sont orientées perpendiculairement à la propagation de l'onde optique polarisée. Lorsque les molécules sont alignées parallèlement aux parois du cristal liquide, la polarisation verticale de l'onde optique qui est perpendiculaire aux parois, se propage à une vitesse vi déterminée par l'indice optique nt du cristal liquide dans cette direction verticale, tandis que la polarisation parallèle aux parois se propage à une vitesse v2 déterminée par l'indice optique n2 du cristal liquide dans la direction horizontale.
Lorsque les molécules sont alignées perpendiculairement aux parois du cristal liquide, c'est la polarisation horizontale de l'onde optique qui se propage à la vitesse vi et la polarisation verticale de l'onde optique à la vitesse v2.
L'invention a pour objet un dispositif pour la mise en forme temporelle en amplitude et en phase d'impulsions ultra-brèves, comprenant :
- un guide d'onde biréfringent constitué d'un cristal liquide nématique situé entre un matériau photoconducteur et un substrat,
- deux électrodes transparentes situées l'une entre ledit cristal liquide nématique et ledit substrat, et l'autre au-dessus dudit matériau photoconducteur, et
- d'une optique de projection d'un masque optique programmable sur ledit matériau photoconducteur.
Avantageusement, le susdit matériau photoconducteur sera une couche de silicium amorphe -Si:H ou un cristal mixte d'oxyde de bismuth et de silicium (BSO).
Avantageusement, le susdit substrat sera une plaque de verre ou une plaque d'un matériau conducteur.
Avantageusement, le susdit masque optique programmable projeté sur le susdit matériau photoconducteur sera un réseau de traits noirs et blancs à pas variable. Avantageusement, le susdit réseau à pas variable du masque optique programmable sera constitué de traits gris allant du noir au blanc permettant de réaliser la programmation d'amplitude en plus de la programmation de phase assurée par le pas du masque.
Le dispositif selon l'invention pourra être appliqué à la compression et au codage temporel des impulsions, à hautes cadences, émises par les lasers femto-secondes, tel que décrit par F.Verluise et al. dans : Optics Letters, vol.25, n°8, (2000), p.575-577 « Amplitude and phase control of ultrashort puises by use of an acousto-optic programmable dispersive filter : puise compression and shaping ».
Une autre application envisagée du dispositif proposé pourra concerner la génération des impulsions nécessaires à la spectroscopie résolue en temps et à la spectroscopie multidimensionnelle, tels que décrit par Sang-Hee Shim et M. Zanni dans : Phys.Chem.Chem.Phys. n°l l, (2009), p. 748-761 « How to turn your pump-probe instrument into a multidimensional spectrometer : 2D IR and Vis spectroscopies via puise shaping ». Une autre application envisagée du dispositif proposé pourra concerner la génération des impulsions nécessaires à la microscopie multi-photonique, tel que décrit par Jennifer Ogilvie et al. dans : Optics Express, vol.14, n°2, (2006), p.759-766 « Use of cohérent control for sélective two-photon fluorescence microscopy in live organisms ».
Une autre application envisagée du dispositif proposé pourra concerner le filtrage et la compression de super-continuum générés par des lasers femto- secondes, tels que décrit par B. Schenkel et al. dans : JOSA-B, vol.22, n°3, (2005), p.687-693 « Puise Compression with super-continuum génération in microstructure fibers ». Une autre application envisagée du dispositif proposé pourra concerner l'utilisation dans un appareil de mesure des impulsions ultra-courtes émises par les lasers femtosecondes, tel que celui décrit par N. Forget et al. dans: JOSA-B, vol.27, n°4, (2010), p.742-756 « Puise Measurement techniques using a single amplitude and phase shaper ».
Un mode de mise en œuvre d'un dispositif selon l'invention est décrit ci-après, à titre d'exemple non limitatif, avec référence aux dessins annexés dans lesquels :
La figure 1 est une représentation schématique de la structure d'un dispositif selon l'invention ;
La figure 2 est une représentation schématique de la structure du dispositif selon un autre mode de fonctionnement ;
La figure 3 est une représentation schématique du fonctionnement du dispositif selon l'invention avec un masque non incliné et un polariseur en sortie ; et La figure 4 est une représentation schématique du fonctionnement du dispositif selon l'invention avec un masque incliné et une séparation spatiale du faisceau de sortie.
Dans l'exemple représenté sur la figure 1, le dispositif selon l'invention comprend
- un guide d'onde biréfringent 1 d'axe principal Δ constitué d'un cristal liquide nématique 2 situé entre un matériau photoconducteur 3 de silicium amorphe (a-Si:H ) ou d'Oxyde mixte de Bismuth et de Silicium ( BSO), et un substrat 4,
- deux électrodes transparentes situées l'une 5 entre ledit cristal liquide nématique 2 et ledit substrat 4, et l'autre 6 de sorte que ledit matériau photoconducteur 3 est entre cet autre 6 et ledit cristal nématique 2, et
- d'une optique de projection 7 d'un masque optique programmable 8 constitué de traits noirs et blancs à pas variable Λ sur ledit matériau photoconducteur 3.
Un faisceau optique 9 est appliqué à l'entrée du guide d'onde biréfringent 1 selon une direction colinéaire à l'axe principal Δ dudit guide d'onde biréfringent 1 et de polarisation normale d'un plan médian P.
Les variations de tension induites dans le cristal liquide nématique 2 par le matériau photoconducteur 3 font tourner les molécules dans le plan perpendiculaire à la propagation optique située dans le plan P, créant ainsi un couplage entre les modes optiques d'indice nt et n2.
Pour que l'énergie du mode incident, à une longueur d'onde λ donnée du faisceau optique 9, soit transférée dans le mode de sortie à la même longueur d'onde, il faut, lorsque l'axe Δ du réseau du masque optique 8 projeté est parallèle à l'axe de la propagation optique, que sa période Λ soit donnée par :
2π 2π n. 2π n2
= K = L soit Λ
À λ
Pour une longueur d'onde λ = 1 im et \n\→¾| = 0.05, Λ= 20 μιη. La durée de programmation T qui correspond à la longueur temporelle de la réponse impulsionnelle du filtre EOPDF est, quant à elle, donnée par :
T I \ L
C L étant la longueur de la propagation dans le cristal liquide et c la vitesse de la lumière dans le vide. Pour une longueur L de 1 cm et \n\ -n2\ - 0.05, T = 1.7 picoseconde. La polarisation de la lumière dans le mode de sortie du faisceau 10 étant simultanément colinéaire et perpendiculaire à la polarisation de la lumière dans le mode d'entrée du faisceau optique 9, lorsque les deux modes ont le même axe de propagation parallèle à l'axe principal Δ dudit guide d'onde biréfringent 1, il est nécessaire de placer un polariseur 11 à la sortie du dispositif 1 pour sélectionner le mode de sortie constitué par le faisceau de sortie 12 de polarisation perpendiculaire à celle du faisceau optique d'entrée 9, avec le meilleur rapport signal à bruit possible.
L'optique de projection 7 du masque optique programmable 8 est constituée de traits noirs et blancs à pas variable Λ sur ledit matériau photoconducteur 3. Cette succession de traits noirs et blancs peut être représentée par une succession de créneaux 13 dont la période est Λ, et permet de réaliser la programmation de phase du faisceau optique 9.
Dans l'exemple représenté sur la figure 2, le dispositif selon l'invention comprend :
- le guide d'onde biréfringent 1 d'axe principal Δ constitué du cristal liquide nématique 2 situé entre le matériau photoconducteur 3 et le substrat 4,
- les deux électrodes transparentes situées l'une 5 entre ledit cristal liquide nématique 2 et ledit substrat 4, et l'autre 6 au-dessus dudit matériau photoconducteur 3, et
- d'une optique de projection 14 d'un masque optique programmable 15 constitué d'une succession de traits noirs puis gris et blancs à pas variable Λ sur ledit matériau photoconducteur 3. Le faisceau optique 9 est appliqué à l'entrée du guide d'onde biréfringent 1 selon une direction colinéaire à l'axe principal Δ dudit guide d'onde biréfringent 1 et de polarisation normale au plan médian P. Les variations de tension induites dans le cristal liquide nématique 2 par le matériau photoconducteur 3 font tourner les molécules dans le plan perpendiculaire à la propagation optique située dans le plan P, créant ainsi un couplage entre les modes optiques d'indice ni et n2. La polarisation de la lumière dans le mode de sortie du faisceau 10 étant simultanément colinéaire et perpendiculaire à la polarisation de la lumière dans le mode d'entrée du faisceau optique 9, lorsque les deux modes ont le même axe de propagation parallèle à l'axe principal Δ dudit guide d'onde biréfringent 1, il est nécessaire de placer un polariseur 11 à la sortie du dispositif 1 pour sélectionner le mode de sortie constitué par le faisceau de sortie 12 de polarisation perpendiculaire à celle du faisceau optique d'entrée 9, avec le meilleur signal à bruit possible.
L'optique de projection 14 du masque optique programmable 15 est constituée de traits noirs puis gris et blancs à pas variable Λ sur ledit matériau photoconducteur 3.
Cette succession de traits noirs puis gris et blancs peut-être représentée par une succession de sinusoïdes 16 dont la période est Λ, et permet de réaliser la programmation d'amplitude en plus de la programmation de phase du faisceau optique 9.
La figure 3 est une représentation schématique du fonctionnement du dispositif selon l'invention avec un masque 13 non incliné par rapport à l'axe Δ et un polariseur en sortie 11. La figure 4 est une représentation schématique du fonctionnement du dispositif selon l'invention avec un masque incliné 17 et une séparation spatiale du faisceau de sortie. Pour éviter d'avoir à placer, à la sortie du dispositif 1, un polariseur 11, dont le contraste peut ne pas être parfait, l'axe du réseau de traits pourra être incliné d'un angle a par rapport à l'axe de la propagation du mode d'entrée parallèle à l'axe principal Δ dudit guide d'onde biréfringent 1. Dans ces conditions, le pas du réseau est donné par :
Icosa
A = - r
et l'axe de propagation du mode de sortie Δ' est incliné d'un petit angle Θ par rapport à l'axe de propagation du mode d'entrée qui est donné par :
Figure imgf000011_0001
Pour λ
Figure imgf000011_0002
2°. Ainsi, pour une longueur d'interaction de 1 cm, l'axe du mode de sortie est déplacé, dans le plan perpendiculaire à la propagation, d'environ 350 μιη par rapport à l'axe du mode d'entrée, ce qui permet de séparer le mode de sortie du mode d'entrée sans avoir recours à un polariseur.

Claims

REVENDICATIONS
1. Dispositif pour la mise en forme temporelle en amplitude et en phase d'impulsions ultra-brèves,
caractérisé en ce qu'il comprend :
- un guide d'onde biréfringent (1) d'axe principal (Δ) constitué d'un cristal liquide nématique (2) situé entre un matériau photoconducteur (3) et un substrat (4),
- deux électrodes transparentes situées l'une (5) entre ledit cristal liquide nématique (2) et ledit substrat (4), et l'autre (6) de sorte que ledit matériau photo conducteur (3) est situé entre cet autre (6) et ledit cristal liquide nématique (2), et
- d'une optique de projection (7) d'un masque optique programmable (8) sur ledit matériau photoconducteur (3).
2. Dispositif selon la revendication 1,
caractérisé en ce que le susdit matériau photoconducteur (3) est une couche de silicium amorphe a-Si:H ou un cristal mixte d'oxyde de bismuth et de silicium (BSO).
3. Dispositif selon la revendication 1,
caractérisé en ce que le susdit substrat (4) est une plaque de verre ou une plaque d'un matériau conducteur.
4. Dispositif selon la revendication 1,
caractérisé en ce que le susdit masque optique programmable (8) projeté sur le susdit matériau photoconducteur (3) est un réseau (13) de traits noirs et blancs à pas variable.
5. Dispositif selon la revendication 1,
caractérisé en ce que le susdit masque optique programmable (15) projeté sur le susdit matériau photoconducteur (3) est un réseau (16) de traits gris allant du noir au blanc à pas variable.
6. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que le susdit réseau (13) de traits noirs et blancs à pas variable est incliné d'un angle (a) par rapport à l'axe (Δ) du susdit guide d'onde biréfringent (1).
7. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce qu'il comprend un polariseur (11) situé à la sortie du susdit guide d'onde biréfringent (1).
8. Procédé de compression et de codage temporel des impulsions, à hautes cadences, émises par les lasers femto-secondes,
caractérisé en ce qu'il utilise un dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 7.
9. Procédé de génération des impulsions nécessaires à la spectroscopie résolue en temps et à la spectroscopie multidimensionnelle,
caractérisé en ce qu'il utilise un dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 7.
10. Procédé de génération des impulsions nécessaires à la microscopie multi-photonique,
caractérisé en ce qu'il utilise un dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 7.
11. Procédé de filtrage et de compression de super-continuum générés par des lasers femto-secondes, caractérisé en ce qu'il utilise un dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 7.
12. Procédé permettant l'utilisation dans un appareil de mesure des impulsions ultra-courtes émises par les lasers femto-secondes,
caractérisé en ce qu'il utilise un dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 7.
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