TW316953B - - Google Patents
Download PDFInfo
- Publication number
- TW316953B TW316953B TW086100142A TW86100142A TW316953B TW 316953 B TW316953 B TW 316953B TW 086100142 A TW086100142 A TW 086100142A TW 86100142 A TW86100142 A TW 86100142A TW 316953 B TW316953 B TW 316953B
- Authority
- TW
- Taiwan
- Prior art keywords
- long
- optical signal
- wavelength
- optical
- patent application
- Prior art date
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B6/00—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings
- G02B6/02—Optical fibres with cladding with or without a coating
- G02B6/02057—Optical fibres with cladding with or without a coating comprising gratings
- G02B6/02076—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings
- G02B6/0208—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings characterised by their structure, wavelength response
- G02B6/02085—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings characterised by their structure, wavelength response characterised by the grating profile, e.g. chirped, apodised, tilted, helical
- G02B6/02095—Long period gratings, i.e. transmission gratings coupling light between core and cladding modes
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B6/00—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings
- G02B6/02—Optical fibres with cladding with or without a coating
- G02B6/02057—Optical fibres with cladding with or without a coating comprising gratings
- G02B6/02076—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings
- G02B6/0208—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings characterised by their structure, wavelength response
- G02B6/02085—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings characterised by their structure, wavelength response characterised by the grating profile, e.g. chirped, apodised, tilted, helical
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B6/00—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings
- G02B6/02—Optical fibres with cladding with or without a coating
- G02B6/02057—Optical fibres with cladding with or without a coating comprising gratings
- G02B6/02076—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings
- G02B6/02123—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings characterised by the method of manufacture of the grating
- G02B6/02142—Refractive index modulation gratings, e.g. Bragg gratings characterised by the method of manufacture of the grating based on illuminating or irradiating an amplitude mask, i.e. a mask having a repetitive intensity modulating pattern
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Lasers (AREA)
- Optical Fibers, Optical Fiber Cores, And Optical Fiber Bundles (AREA)
- Diffracting Gratings Or Hologram Optical Elements (AREA)
Description
316953 經濟部中央標隼局負工消费合作社印製 A7 五、發明説明丨1 ) 發明領域 本發明有關於光學系統和光學信號整形裝置,特別是針 對在複合光譜整形應用時,所使用啁啾長週期光柵的光學 系統和裝置β 發明背景 光纖是現代通信應用的主要組件。光纖是由細束的玻璃 组成’其能將包含大量訊息的光信號傳遞到相-當遠的距離 。基本上,光纖是個直徑很小的波導,其特徵在於其核 心具有第一折射係數,核心岛周圍被具有第二折射係數(較 第一折射係數小)的被覆層包圍。通常,光纖是由摻雜少量 雜質的高純度碎石製成’摻雜雜質的濃度可控制折射係數 的大小。 眾所皆知,單一光纖可傳遞多數個包裹的訊息,可用時 間分割的多路傳輸,將不同時段的訊息分配到不同的包裹 ’或用波分割的多路傳輸’將不同波長的訊息分配到不同 的信號頻道。 當信號經由光纖傳送至極遠的距離時,在最大値的傳遞 距離,接收端的位元偵測變得不能信賴,此最大値的距離 依光纖的系統而定。將光學信號放大器放置在光織中可以 改善上述的問題,正如同在同轴電纜線系統中使用傳統的 放大器。光學信號放大器是單一的組件,其信號輸出是輸 入光學信號線性放大的複製’光學信號放大器的使用是相 當有彈性的,可用在任一位元速率的任一調變形式。 然而’光學信號放大器在使用上有兩項缺點,第一是使 4- 本紙張Α度適用中國國家橾準(CNS ) Α4規格(210 X 297公慶) c请先聞讀背面之注意事項存填寫本頁) 裝.
.1T 經濟部中央標準局負工消費合作社印製 316953 at B7 五、發明説明(2 ) 用在WDM系統時’不同的光學波長載有獨立的訊息波數[ 或頻道],光學信號放大器對所有頻道的增益並不完全相同 ,因爲放大器的增益光譜是不均勻的,縱使進入放大器的 信號具有相同的振幅,信號放大的不均勻性仍存在,稱此 爲不均勻的線性放大,因爲信號的放大與進入放大器的脈 衝強度無關。例如,摻雜铒元素的光纖放大器在光波長 1558毫微米附近有最大値的增益。波頻道的中-央在1558毫 微米的波被放大最多,1558毫微米的波頻道在輸出端的功 率不會和1555毫微米的波頻道相同。當這些光學信號頻道 通過一系列的放大器之後,光脈衝(信號)重覆地被放大。 現階段,在光纖中使用非線性分佈的匈:離子(放大器)開始 佔有重要的地位。描述此非線性分佈特性的最佳方式是放 大器僅放大部分具有較大振幅的輸入信號;當兩種信號進 入放大器之後,具有較大振幅的信號得到較多的放大。光 信號經過一系列的放大器,被重覆地放大。此放大器不均 勻的增益與餌離子放大器的非線性增益相互作用,使問題 更加惡化;頻道中央爲1558毫微米的信號,已經有較大的 振幅會得到更多的放大,而相對於1555毫微米具有較小振 幅的信號,會得到較小的增益。若信號頻道沒有位在放大 器增益光譜的高峰位置,會使信號加速惡化》因此,需要 使用光學信號整形裝置將每一放大器或chan of (—連串)放 大器相對於波長的增益儘可能地達到扁平。 現在使用的光學信號放大器的第二缺點是,伴随著放大 信號外會產生自行放大的雜訊[ASE],此雜訊的頻道通常位 -5- 本紙伕尺度適用中國國家標準(CNS ) Α4規格(210X297公慶) I . . ~ 裝1Τ— ------?'冰 (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) 經濟部中央標準局貝工消费合作社印製 316953 Α7 产______ Β7 五、發明説明(3 ) 在與信號不同的位置。這種雜訊會損壞信號的整體性,例 如’摻雜餌元素放大器的ASE波長峰値是在1532毫微米, 需要一種依波長而變的損耗組件來將緊鄰信號波長附近的 光譜段除去。特別註明,此種依波長而變的損耗元件對信 號的任何波段必須是零損耗《換句話説,既然信號的波長 最小可從1545毫微米開始,此種除去ase的元件的傳遞光 譜在其主要的傳遞凹處的長波長地區沒有旁瓣-β 相同的,其它型式的雷射和放大器,如拉曼雷射和放大 器等’通常需要類似的元件,·但在較短波長地區沒有旁瓣。 在光學技術中已知,長週期光柵可將光從制導模式耦合 至非制導模式。通常非制導模式是一種不侷限在光纖核心 的模式,而是使用環繞於核心小距離的區域讓光通過。非 制導模式可爲被覆層模式、輻射模式、或在多層光纖中的 圓環模式。這些長週期光柵當作是依波長而變的損耗元件 ,及光柵的傳遞光譜與先前顯示的放大器的増益反相互相 吻合的裝置。如果光譜的形狀相當複雜可結合兩個或多個 長週期光柵與具有多個對稱的最小値的光譜相吻合。此方 法是關於在數學上將複雜的光譜分開成兩個[或三個]高斯 圖形,再將每一個分開圖形的濾波裝置結合在一起。然而 ,光譜若只有一個最小値而且是非對稱的,這種使用多數 個傳統的長遇期光栅來將光譜分割成許多對稱的高斯圖形 變得相當困難。 短週期光栅使用改變紫外線(UV)光強度或當窝入光柵時 在光纖上加入應變來製成啁啾型式的光柵。然而,這些短 -6- 本紙張尺度逋用中國國家標準(CNS〉A4規格(2丨Ο X 297公釐) I Μ--r丄裝------訂-------- (請先閱讀背面之注意事項再填寫本頁) 316953 經濟部中央標準局員工消費合作社印製 A7 B7 五、發明説明(4) 週期光拇對從光纖上除去某些複合光譜的片段不是很有用 的。在短週期光柵,如啁啾技術只改變峰値波長的寬度和 改變光的色散。它們不能與摻雜稀土元素放大器的反相光 譜吻合。它們反射從核心中朝傳播方向反向行進的光,但 典法有效地除去從核心到被覆層前進的光。因此,它們無 法有效地除去在特定波長不需要的增益,或除去核心中特 定的複合光譜而不引起反射a - 因此’急需一種光學信號整形裝置可選擇地設計,去配 合摻雜稀土元素放大器所產圣的非對稱光譜,以除去在某 特定波長所不需要的增益,或除去在光纖中核心所產生的 複合光譜。本項發明的光學信號整形裝置可提供這樣的裝 置。 發明摘要 本發明提供一種與光纖—齊使用的光學信號整形裝置, 光纖具有一界訂爲第一折射係數~的核心和界訂爲第二折 射係數h的被覆層,其组合形態可傳遞光學信號。在一較 佳具體實施例中’光學信號整形裝置製作在光纖中,由— 界訂長度的長週期光栅组成,長週期光柵具有不均勻的光 折射係數’此係數朝至少部分的光栅長度延伸,這樣的光 柵組合形態可改變光學信號以產生非對稱的光學信號。在 一較佳具體實施例中,不均勻的光折射係數在至少部分的 長週期光栅的長度内,可包括多數個不均勻間隔的折射係 數的擾動。 在另一較佳具禮實施例中,長週期光柵的組態可使至少 Γ--Ti 裝------訂----M-1球 (請先閱請背面之注意事項再填寫本頁) -7-
A7 B7 五、發明説明(5 ) 部分位在傳遞光譜最小値的長波長端之長波長轉向進入被 覆層’因而產生非對稱的光學信號,並在最小値的長波長 處產生旁瓣。然而’更佳的狀況是光柵將大部分的長波長 信號轉向進入被覆層,使其從光譜中消滅。 本發明的另一項觀點是,長週期光柵的组態可使至少部 分位在傳遞光譜最小値的短波長端之短波長轉向進入被覆 層,因而產生非對稱的光學信號,並在最小値·的短波長處 產生旁瓣。然而,更佳的狀況是光柵將大部分的短波長信 號轉向進入被覆層,使其從羌譜中消滅。 本發明光學整形装置的另一項觀點包括將光學放大器耦 合至光纖。此光學放大器是依傳統設計的,能將放大的光 學信號傳遞到光纖,最好是摻雜稀土元素的放大器,如摻 雜輯元素的放大器。在這些應用中,長週期光柵的組態可 使至少部分放大的非對稱光學信號轉向進入被覆層,更佳 的狀況是使大部分放大的非對稱信號轉向進入被覆層。 經濟部中央標隼局負工消费合作社印裝 I - a I ·11. I - - - - 111. { ί· - I (請先閣讀背面之注意事項再填寫本頁) 光學放大器會產生放大的非對稱光學信號,此非對稱光 學信號最小値的短波長處有一短波長信號,在此狀況下, 長週期光柵的組態要能使至少部分的短波長信號轉向進入 被覆層,更佳的狀況是使大部分的短波長信號轉向進入被 覆層;另一種狀況,光學放大器所產生放大的非對稱光學 信號之最小値的長波長處有一長波長信號,在此狀況下, 長週期光柵的组態要能使至少部分的或最好是大部分的長 波長信號轉向進入被覆層。 當光學放大器具有伴隨著放大的非對稱光學信號的增益 -8- 本紙伕尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210X297公釐) 經濟部中央標準局負工消费合作社印袈 A7 B7 五、發明説明(6 ) 時,長週期光栅的組態要能使特定量的信號增益轉向進入 被覆層。 本發明的另一項觀點是提供—種製造光學信號整形裝置 的方法,這方法包括:1)將一寫入光束(最好是雷射)聚焦在 特定長度且具有光敏材質的光纖上,及2)沿著至少部分特 定長度的光纖將一不均勻折射係數的形像窝入,如此光學 信號整形裝置可改變光學信號以產生非對稱的光學信號。 在一具體實施例中’寫入步驟包括改變特定長度内寫入 光束強度的步驟。在另一具緣實施例中,寫入步裸包括步 骤:1)沿著特定長度的光纖上放置一光栅的光罩,及2)使 寫入光束通過長週期光栅的光罩照在光纖上,在長週期光 柵的光罩上有多數個不均勻間隔的狹缝。因此,在至少部 分特定長度的長週期光柵中,形成多數個不均勻間隔的折 射係數的擾動。 本發明方法的另一項觀點是寫入步驟包括改變窝入光束 在特定長度停留時間的步驟,或在特定長度内施加的應變 在光纖上的步骤。 本發明方法的另一項觀點是窝入步驟包括窝下的長週期 光栅可使至少部分位在傳遞光譜最小値之長波長處的短波 長信號轉向進入被覆層,因此產生的非對稱光學信號在其 長波長處有旁瓣的發生。 本發明方法的另一項觀點是寫入步驟包括窝下的長週期 光柵可使至少部分位在傳遞光譜最小値之短波長處的長波 長信號轉向進入被覆層,因此產生的非對稱光學信號在其 -9- 本紙張尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210X297公釐) ----------裝------訂------J.球 (請先閱讀背面之注意事項再填寫本頁) 經濟部中央標準局员工消費合作社印製 316953 A7 B7 五、發明説明(7 ) 短波長處有旁瓣的發生。 本發明方法的另一項觀點是放大的非對稱光學信號在其 最小値的短波長處有一短波長信號,而長週期光栅的組態 是使至少部分的短波長信號轉向進入被覆層。或者是,放 大的非對稱光學信號在其最小値的長波長處有一長波長信 號,而長週期光柵的組態是使至少部分的長波長信號轉向 進入被覆層。 · 前文已廣泛地指出本項發明的特點及其技術上的優點, 所以精於此技術的專家可從T文中,對本發明的詳細描述 做進一步的了解。其後將描述本發明另外的特點和優點, 它們形成本發明申請專利範圍的主題。精於此技術的專家 應了解,他們可立即使用本發明所揭示的概念和特殊的具 體實施例爲基礎’做出與本發明相同目的設計或其它結構 的改變。精於此技術的專家應了解,如此類似的架構並不 會脱離本項發明廣泛型式的精神和範圍。 圖示簡單説明 爲了更加明瞭本項發明及其優點,下文的描述將參考附 圖,附圖如下; 圖1説明本項發明光學系統的示意囷; 圖1A説明強度弱的光學信號通過光放大器的示意圖,顯 示當信號通過及離開光學信號整形裝置; 圖2説明製作本發明光學信號整形裝置之裝置的示意圖; 圖3説明本發明一較佳實施例中光學信號整形裝置的截 面圖; -10- 本紙張尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210x297公麓) (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) 裝· 訂 經濟部中央標率局員工消費合作社印製 316953 五、發明説明(8 圖4A説明一傳統簡單且均勻的長週期光柵圖; 圖4B説明傳統的長週期光柵產生之對稱性光譜; 圖5説明一傳統摻雜餌元素放大器的複雜且非對稱性的 輸出光譜; 圖0A説明本發明一種複雜且不均勻的長週期光栅的圖, 顯示出沿著光柵的長度具有變化的強度或週期性; 圖6B説明圖6A中的光柵所產生複雜且非對-稱性的光譜 ’在圖中以實線代表,其在一最小値的長波長端有旁瓣產 生,虛線代表圖5 B所説明的-傳統光譜; 圖7A說明本發明中另一種複雜且不均勻的長週期光栅的 圖’顯示沿著光栅的長度具有變化的強度或週期性,其產 生的光譜如圖7B ; 圖7B説明圖7A中的光栅所產生複雜且非對稱性的光譜 ’在圖中以實線代表,其在—主要的最小値的短波長端有 旁瓣產生’虛線代表圖5B所説明的傳統光譜; 圖8A説明本發明另一種複雜且不均勻的長週期光栅的圖 ’顯示沿著光柵長度具有變化的強度或週期性,其產生的 光譜如圖8B ; 圖8B説明圖8A的光栅所產生複雜且非對稱性的光譜; 圖9A説明一種製造本發明長週期光柵的較佳方法之停留 時間的圖; 圖9B説明圖9A的光栅所產生複雜且非稱性的光譜,在 主要最小値的短波長端有—旁瓣; 圖10A説明一種製造本發明長週期光柵的較佳方法之 -- I I. Hi n -I . _ _ (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) 訂 抹 -II- 經濟部中央標準局貝工消费合作社印製 A7 B7 五、發明説明(9 ) 期性的圖;及 囷10B説明圖l〇A的光栅所產生複雜且非對稱性的光譜, 在主要最小値的長波長端有一旁瓣β 詳細描述 圖1説明本發明使用的光學系統1 〇的示意圖。光學信號 12經由一傳統光纖14傳遞,在傳遞距離的最大値時,光學 信號12變得微弱,需要將信號放大以確保高品-質的傳遞信 息。此弱小的光學信號12進入傳統的光學信號放大器16被 不均勻的放大’如光譜18所'示,在光譜i8a中每一條垂直 線代表不同波長。 ‘ 正如同先前討論,光學信號放大器16是單一組件,此組 件將輸入光學信號12線性地放大的複製品傳送到它的輸出 端。然而不幸地是,當光學信號12被光學信號放大器16放 大’不同頻道的信號受到不同的增益,因此信號的輸出有 不同的振幅18a。如果此項增益傳遞給光學信號18,當信號 通過沿著光纖14連續排列的放大器,光學信號18會被連續 地放大。到達某臨界點時,中央波長的增益是經由花費其 鄰近波長的信號所獲得的,這樣使得它們無法在信息傳遞 上使用。相同地,在放大信號波長兩端的因光譜而改變的 噪音源,會有效地增加光學信號18的損失。因此,非常需 要將一種光學信號整形裝置20放在光纖14中,以除去任何 不同的増益或波長,例如本發明的長週期光柵20a。在普通 的長週期光栅中,其反射光小於傳遞光的1%,不同於短週 期光柵其有大部分的光被反射》被改變成水平的光譜22, -12- 本纸張尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210X297公釐) — * 1 ·—I :-·11 - i 1 = 一 In I (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁)
.tT t 316953 經濟部中央標準局貝工消費合作社印製 A7 B7 五、發明説明(10) 説明光學信號裝置20如何將不需要的光譜增益除去,以達 到可傳遞信號的水準《光學信號整形裝置20可放在光纖14 中的光學信號放大器16之前,放大器16之間[放在最後兩 段的摻雜稀土元素的光纖]或放大器16之後。然而,放置光 學信號整形裝置20的最佳位置是在光學信號放大器16之間 。在下文的詳細討論中,光學信號整形裝置20的組合,可 除去不需要的信號增益或噪音波長或以上兩者·,以產生放 大的水平光學信號22。 圖1A説明一個具有八個頻迨波長分割的多路系統的示意 圖。微弱的輸入光學信號12進入光學信號放大器後,產生 放大的光譜18 ’虛線24代表要達到高品質地信號傳遞所需 的最佳信號增益量。圖中說明,光學信號放大器伴隨著多 餘的is號增益26 ’對某些波長28以垂直線超過虛線24的部 分代表多餘的增益。光學信號整形裝置所產生的光譜3〇, 基本上與反相的放大光譜18相吻合,如此可除去伴隨的增 益26,在囷中以垂直線超過實線的部分代表,最後產生水 平的放大信號22。 圖2説明製作本發明光學信號整形裝置的示意圖。光纖 14最好疋早一模式的光纖’其具有捧雜光敏物質的碎石核 心32’換雜的光敏物質如:錯,难’锡’光電或,光磁材 料。進一步,光纖14可加入氫分子或氘分子以加強其光敏 性。將核心32選擇地暴露在一強度大的光束下,來製作光 學信號整形裝置。信號整形裝置最好包含一種長週期的光 柵,此光栅具有不均勻的折射係數,折射係數至少朝部分 -13- 本紙浪尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210X297公楚;) (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) -裝. 訂 經濟部中央標準局負工消費合作社印製 316953 at B7 五、發明説明(11) 光柵的長度延伸,光柵的組態可改變光學信號以產生非對 稱性的光學信號。光學信號的長度依其應用而改變,但它 的長度範圍通常是大約1厘米到大約5厘米。一些將核心32 選擇地暴露在光束下的方法包括[但不侷限於]以下四種方 法:1)在先行界定的光學信號整形裝置的長度爲函數來改 變光束的停留時間,2)以光學信號整形裝置的長度爲函數 來改變光束的強度,3)以光學信號整形裝置的·長度爲函數 來改變光栅的週期性,4)於光纖暴露在光束下時,使光纖 14產生應變。雖然在光敏物貪暴露過程中,可使用其他已 知的光源,而最佳的暴露光源是由氟化氪準分子雷射34產 生的紫外線輻射β適當的間隔或光束的強度是依特定光學 放大器的光譜而定,將光纖核心32暴露在光學信號整形裝 置的長度内具有可改變強度的雷射光束下,可產生適當的 間隔。雷射34的最佳強度爲100微焦耳每平方公厘,其放射 的波長等於248毫微米。另一種方式如圖2顯示,光纖14可 暴露在具有寬廣光束的雷射34下,經由一個可提供多數個 透明狹縫38的振幅光罩36,狹缝具有不同的間隔圖案Λι, 八2 ’ Λ3 ’ ·…等和不同的間隔寬度w,,w2,w3,w4,.…等。對 每一狹缝38的最佳暴露劑量爲大於1〇〇微焦耳每平方公厘的 1000個脈衝,而且這些數目和間隔的變動範圍,絕大數依 照特定的光學信號整形裝置而定。 然而,不論使用何種方法,其結果是使_種光學信號整 形裝置具有不均勻的折射係數,此係數朝至少部分整形裝 置的長度延伸’整形裝置的組態可改變輸入的光學信號, 本紐尺度適用中鮮(CNS〉 I ' H ϋ IJ- n — J n I (請先閱讀背面之注意事項再填寫本頁) 訂 經濟部中央標準局員工消費合作社印製 A7 B7 五、發明説明(12) 以產生非對稱性的輸出信號;依整形裝置的應用,其中至 少部分的光學信號轉向進入核心或被覆層β在本文的應用 中’不均勻的折射係數分佈,產生非對稱性的光學頻譜, 就是在光譜主要的傳遞凹處(主要的最小値)的兩側沒有可 分割的光譜鏡像。這些光譜内的部分區段通常以光譜内给 疋波長的旁瓣代表。熟悉此技術的專家們都了解這些旁瓣 比主要的最小値波段有更大的傳遞能力。正如-此處的説明 及下文的討論’這些旁瓣通常出現在緊鄰著光譜的主要最 小値區域。 然而在某些情況下,最好窝下不均勻的折射率形像,以 產生實質上非對稱性的光學頻譜。"實質上非對稱性"的意 義是旁瓣祇出現在能有效地傳遞信息的最小値區域的一侧 在某些情況下’旁瓣可能在主要最小値的兩邊出現。但 祇有旁瓣出現在主要最小値的一邊時,才能在向前傳播方 向上有效地傳遞資料。在許多的光學系統中,對—給定的 旁瓣其傳遞係數的凹處必須是大約0 5dB或小於先前資料在 旁瓣波長位置可有效地傳傳遞的傳遞係數。 不均勻的折射係數形像可朝部分的光學信號整形裝置延 伸或朝整個整形裝置的長度延伸。這些沿著整形裝置長度 變化的折射係數,是依將折射係數形像寫入光學信號整形 裝置的方式爲函數;例如,可改變寬度w的擾動、窝入光 束的強度、及於光學整形裝置核心32暴露在光束下時,在 光纖14上所施應變的量、或沿著光學整形装置,改變寫入 光束的停留時間。在本文中使用,•停留時間"意味著,沿著 -15- 本錄尺度適财關家料(CNS )) II— - n nn -裝— — (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) 訂 綵 316953 Α7 — ~ " --------- ---B7 五、發明説明(13^ ' ------ 光子整形裝置的長度將在某-特定點的核心32暴露在光束 下所需的時間。 圖説月本發明—具體實施例的光學信號整形裝置20的 截面圖”其包括_段光纖14,其可於向前傳播#模式傳遞 光學信號,光纖14具冑-界定折射係數\的核心’核心的 周圍有一被覆層40,此層具有較小的界定折射係數心。在 某些實施例中,被覆層40可包括具有不同折射'係數的多層 ,每—層具有不同的折射係數。尚且,核心的折射係數ηι 不必爲階梯函數’其可沿著榦方向橫過整個核心32改變, 核心32最好包含一個或多個光學整形裝置。在一最佳的實 施例中,長週期光栅與含多數個係數擾動hhh、^、 Ps、…等’其有不同的寬度%、w2、w3、…等,寬度的間隔 有不同的週期距離Λι,a2,八3,…等[週期性]。在核心32 中每一擾動Pi、P2、P3、P4、p5〜等有不同的折射係數。擾動 Pi、P2、P3、P4、p5···等最好與光纖14的縱向軸成一角度Θ [2 〇 S S 90βρ這樣的组態使光纖14被設計成傳遞具有波長 几的寬廣頻道之光學信號。 經濟部中央標準局員工消费合作社印製 (請先閱讀背面之注意事項再填寫本頁) 正如本發明所使用的,長週期光栅是一種週期性大於光 波長(通常大於2微米)的光柵,此光柵可將光纖中一種制 導模式耦合至一種向前傳播的非制導模式;如此,光學信號 就像在短週期光柵中不會被反射,非制導模式可爲被覆層 模式、輻射模式、或在多層波導中的環狀模式。波導的核 心定義爲波導中央折射係數昇高的區域。長週期光栅20a 的工作原則是在某一週期性Λ,當下列的幅角匹配條件成 -16- 本紙張尺度適用中國國家標準(CNS ) Α4規格(2丨0X 297公釐) 經濟部中央標準局員工消費合作社印袋 A7 ___ B7五、發明説明(14) 立時’制導的核心模式可糕合至非制導的被覆層模式: 心-n被復層=λ /Λ ’ n核心是核心模式的有效係數,η被復層是被 覆層模式的有效係數,λ是當上述方程式成立時光學信號 的波長。模式的有效係數是指每一模式的傳播常數点除以 自由空間的傳播常數k,k=2 π / Λ ,例如η =β /k,η 核心 核心 被復 =/?被》^i/k。上述的幅角匹配條件,顯示我們可修正3個自 由參數的任何一個,核心32的有效係數、被霞層40的有效 係數、或光柵20a的週期性及改變裝置運作的波長。通常 核心模式η核心和被覆層模式_n被覆層的有效係數直接與核 心\和被覆層n2的折射係數(材料特性)有關。 耗合模式方程式的建立’可預測在任何給定的波長有多 少的核心模式會走入被覆層模式,因此容許準確地預測光 學頻譜。由耦合模式方程式計算核心模式。本發明的光學 信號整形裝置20使用折射係數擾動,將核心模式和被覆層 模式搞合在一起。因此’耗合方程式提供一種可預測光學 信號整形裝置20如何影響核心和被覆層模式。 在波導中存在兩種模式具有振幅UQ(z)和VQ(Z;^這些模式 是共同傳播的,它們在波導中存在Δε擾動的區域互相接觸 。U*V模式依耦合模式方程式進行: dU0/dZ=j[knU0+k12V0ei-] dV〇/dZ=j[k21U〇eJ-+k22V]其中 ci =/?u-/?v 藉由替代法上述的方程式可簡化爲 U〇 -17- (請先聞讀背面之注意事項再填寫本頁) 裝. 訂 ⑴⑵ 本纸乐尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210X 297公釐) 316953 經濟部中央標準局負工消費合作社印製 A7 B7 五、發明説明(15) v0=viej^ dU0 /dz=[dU1 /dz+jkuU,]e^ dU〇 /dz=[dV1 /dz+jk^VJe^ 這些方程式可用U!和表示如下·· dUt /dz^kjjVj ^j(k22-kii+ <f )Z (3) dVt /dz=jk22U,e *j(k22*kU+,f )2 (4) 對可產生一個2次微分的方程式,如下:- d2Ut /dzJ -j(k22-ku+^)dUl /dz + k12k21U, = 0 (5) 使用方程式(5) ’若已知在-&位置的 '和犯/肚及在〜和Zl 位置之間kn、k„和d是常數,就可求得在h位置的仏和 dU/dz。方程式(5)在均勻係數的區域的解就成爲:
Uj(z ) = Ae*12+Be彡z 光柵長度之%的解是藉Zi、Z2、... Ζη+ι 沿著光纖方向 步進及在每一步計算新係A、B、Λ、及卢而出。傳遞強度 的最後解是: |u0 h = uu* 可用傳統的過程決定任何一種光學放大器的光譜^ 一種 產生與放大器光譜反相的光譜光學整形裝置,可除去光學 放大器光譜中不需要的部分,不論這些不需要的部分是否 是不需要的增益、雜訊波長、或以上兩者。可使用上述的 方程式來決定光學整形裝置須選寫入的不均勻折射係數, 以除去光學放大器產生光學信號不需要的部分。 圖4A説明一種傳統簡單的且長度爲5厘米的均勻長週期 光柵的圖。可由圖中看出此光栅具有均勻的折射率形像, -18- 本紙張尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210X297公董) ------:--^丄裝------訂------1 戒 (請先聞讀背面之注意事項再填寫本頁) A7 B7 五、發明説明(16) 因爲沿光柵的長度沒有變化的強度I或週期性Λ。 圖4Β説明圖4Α的光柵所產生的光譜。均勻的光柵產生 的對稱光譜會對其一主要的最小値42對稱,代表其傳遞係 數有一個相當的凹陷。圖中,在主要最小値42的短波長端 4 4 a有一短波長的旁瓣4 4出現;在主要最小値42的長波長 端46a有一長波長的旁瓣46出現。由於此光讀的對稱性, 此光柵無法改變如囷5説明之光學放大器產生的複雜且非對 稱的信號。 圖6A説明本發明的長週期光栅具有一複雜且不均勻I或 Λ的圖。其沿5厘米長的光柵有變化的強度I或週期性八, 顯示其有一反相的稍微小的高斯形像。如前文談到,一連 串的放大器會有補償的效果’因爲放大器有非對稱的轉移 作用,當寬頻帶的光學信號通過放大器後,導致光學信號 的光譜變形。現今的光學傳播系統使用—連串掺雜餌元素 的放大器’其工作波長大約是1550毫微米,其非對稱性發 生在短波長端。圖6Β的光譜説明主要峰値或主要最小値48 的波長是1558毫微米,此系統的光學頻道傳播範圍是從短 波長端50的1550毫微米到長波長端52的1565毫微米》 經 部 中 央 標 準 局 員 工 消 費 合 作 社 印 製 ! I I..... - I —II - t I 1 -- -- _ (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁} 圖6Β顯示圖6Α的光柵所產生的複雜且不對稱的光譜, 在圖中以實線代表,在主要最小値48的長波長端52有旁瓣 54出現’虛線5 6代表圖4Β所顯示傳統的對稱光譜。對許 多光學系統而Τ ’其非對稱光譜與對稱光譜的形狀在〇 j到 0.2dB的範圍内吻合是相當重要的。此複雜光譜的主要特點 是,在提高較長波長處52的旁瓣54的花費下,能有效地除 ' —^1 -19- 經濟部中央標準局員工消費合作杜印製 A7 _____B7 五、發明説明(π) 去較短波長處50旁瓣56a »這種現像可用折射係數的改變和 波長之間簡單的一對一對應來瞭解;若感應的折射係數改 變很小’短波長處會受影響,相反地,若感應的折射係數 改變增加’較長的波長開始與被覆層耦合。藉由使光柵的 強度I如圖6A改變,較長的波長和較短的波長之耦合會在 空間上分離,總體而言,光譜的頻寬變寬廣。在長波長位 置的強旁瓣起因於核心模式和被覆層模式之間干涉性的拍 ,因此,當光進入光柵時,較長波長的光僅部分地核合到 被覆層模式。當核心和被覆每這兩種模式沿著光纖的中央 區域傳播時,兩種模式間產生一種依光波波長而變的幅角 延遲差距,在長週期光柵的最遠端產生另外的耦合。然而 ’因爲在兩種模式間有幅角差距,光學信號在兩種模式間 有拍產生。圖6B顯示的傳遞光譜在其長波長處有拍產生。 具有反相的高斯圖形的不均勻折射係數的形像,造成了模 拍現像,並導致在長波長處52的旁瓣54昇高,短波長處5〇 則沒有旁瓣。如此簡單地解釋,祇適用於對此現像獲得外 觀上的瞭解。精確且量化的分析,就需要求上述耦合的模 式方程组的數値解》 圖7A説明本發明中另一個複雜且不均勻長週期光柵的圖 ,圖中顯示沿著光柵長度其有變化的密度或週期性,其產 生的光譜如囷7B。圖7B説明由圖7八的光柵所產生的複雜 且非對稱的光譜’其由實線表示,在主要最小値62的短波 長處60有旁瓣58形成’囷中的虛線64代表圖4B中所説明的 傳統光譜。當信號在摻雜铒元素的放大器中傳播時,雜訊 本紙張尺度適用中國國家標準(CNS ) A4規格(210X 297公| ) ----^-----'裝------訂------ (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) 經濟部中央標準局員工消费合作社印裝 A7 B7 五、發明説明(is) 伴隨著訊號的放大被累積,這種雜訊波長的中央位置主要 位在大約1530毫微米。因此,須要除去這種中央位置大約 在1530毫微米的代表性光譜片段,而不會嚴重地影響波長 >1550毫微米的傳播信號。若使用一均勻的光束窝入波長中 央位置在1530毫微米的光柵,如圖4B中,在較長波長處產 生的旁瓣會有效地使訊號的損失增加,這樣會損害系統的 性能。如圖7B所説明的,已除去出現在長波長、處6 8的旁瓣 66,這樣使得部分的光譜適合高品質的傳遞《在某些應用 ,旁瓣可被質質地除去;就是説旁瓣的傳遞強度下降被減 少至大約原先的0.5dB或更少。 圖8A説明本發明中另一個複雜且不均勻長週期光柵的圖 ,圖中顯示沿著光柵長度其有變化的密度或週期性,其產 生的光譜如圖8B。圖8B説明由圖8A的光柵所產生的複雜 且非對稱的光譜。這兩個圖簡單地説明爲什麼本發明的光 學*^號整形裝置可產生複雜非對稱的圖形而不須要許多光 栅串連起來3圖8A顯示具有多個峰値的折射係數/週期圖 形的示意囷,此圖產生一具有多個最大値和最小値複雜圖 形的光譜。此光譜適用於配合單—個摻雜餌元素的放大器 在寬廣的波長範圍(通常是30-40毫微米寬)的光譜形狀,如 圖5A所示。 圖9A説明本發明中較佳的長週期光柵的寫入光束停留時 間曲線圖’圖9B説明圓9A的光栅所產生複雜且不對稱的光 譜,在其主要最小値的短波長處有一旁瓣。光學整形裝置 是寫在一核心具有大約10莫耳鍺的傳統標準的色散位移光 n-n ΙΊ I ^—*1— —L I n n n I— I— (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) 21- 316953 A7
請 先 閱 面 之 注 意 事 項 再 填 寫 本 t
Li. j-
A7 B7五、發明説明(2〇)應當了解他們能做各種不同的變化、替代、及選擇而不脱 離本發明寬廣型式的精神和範圍。 . r I -^-- (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁)
,1T 經濟部中央標準局員工消費合作社印製 本紙張尺度適用中國國家標準(CNS ) Α4規格(210X297公釐)
Claims (1)
- 六、申請專利範圍 1· 一種光學信號整形裝置,可與一種具有界定爲第一折射 係數\的核心和界定爲第二折射係數n2的被覆層,其組合 (請先閱讀背面之注意事項再填寫本萸) 形態可傳遞光信號的光纖一齊使用其包括: 在該光纖中製作一種具有特定長度的長週期光柵,該 長週期光栅具有不均勻折射係數的形像,該形像朝至少 部分的該特定長度延伸,光柵的組態可改變該光學信號 ,以產生非對稱的光學信號,至少部分的該·光學信號被 導入該核心或該被覆層。 2. 根據申請專利範圍第1項的光學信號整形裝置,其中該長 週期光柵在至少部分的該特長度内,有多數個不均勻間 隔的折射係數擾動。 3. 根據申請專利範圍第1項的光學信號整形裝置,其中 該長週期光柵的組態可使至少部分位在傳遞光譜最小 値的長波長處的長波長轉向進入被覆層,因此產生在該 最小値的長波長處有旁瓣發生的非對稱光學信號。 4. 根據申請專利範圍第1項的光學信號整形裝置,其中 該長週期光栅的组態可使至少部分位在傳遞光譜最小 經濟部中央標準局貝工消費合作社印装 値的短波長處的短波長轉向進入被覆層,因此產生在該 最小値的短波長處有旁瓣發生的非對稱光學信號° 5. 根據申請專利範圍第1項的光學信號整形裝置’其中包括 一種可耦合至該光纖的光學放大器,該光學放大器能傳 遞放大的非對稱光學信號到該光纖中,其中該長週期光 柵的組態可使至少部分的該放大的非對稱光學信號轉向 進入被覆層。 -24- ^^度逋用中國國家標準(CNS〉A4*JL格(210X297公釐) 316953 A8 B8 C8 D8 六、申請專利範圍 6·根據申請專利範圍第5項的光學信號整形裝置,其中咳光 學放大器是一種摻雜餌元素的光學放大器。 7. 根據申請專利範圍第5項的光學信號整形裝置,其中該放 大的非對稱光學信號光譜的最小値的短波長處有_短波 長信號,該長週期光栅的组態要能使至少部分的該短波 長信號轉向進入該被覆層。 8. 根據申請專利範圍第5項的光學信號整形裝置·,其中該放 大的非對稱光學信號光譜最小値的長波長處有一長波長 信號,該長週期光栅的組ΐ要能使至少部分的該長波長 信號轉向進入該被覆層。 9. 根據申請專利範圍第5項的光學信號整形裝置,其中該長 週期光柵的組態要能使伴隨著該放大的非對稱光學信號 之特定部分的增益轉向進入該被覆層。 10. —種製造光學信號整形裝置的方法,其步驟包括: 將一窝入光束聚焦在特定長度具有光敏材質的該光纖 上;和 將不均勻折射係數的形像沿著至少部分特定長度的光 纖上寫入,如此,該光學信號整形装置可改變光學信號 ,以產生非對稱的光學信號,其中至少部分的該光學信 號被轉向進入該核心或該被覆層。 11. 根據申請專利範圍第10項的製造方法,其中該寫入步躁 包括在該特定長度内改變寫入光東的強度之步骤。 12. 根據申請專利範圍第1〇項的製造方法,其中該寫入步骤 包括: -25- 本紙張尺度適用中國圉家標準(CNS)A4規格(210X297公釐) .......................裝................·玎................線 (請先閱讀背面之注意事項再塡寫本頁) 經濟部中央標準局員工消费合作社印製經濟部中夬標準局員工消費合作社印製 沿著該特定長度的該光纖上放置一光栅的光罩;和 使寫入光束通過長週期光柵的光罩並照在該光殲上, 在該長週期光柵光罩上有多數個不均勻間隔的狹绒,因 此,在至少部分的該特定長度之該長週期光柵中,衫成 多數個不均勻間隔的折射係數的擾動。 13. 根據申請專利範圍第1〇項的製造方法,其中該窝入少驟 包括改變寫入光束在該特定長度停留時間的步驟。 14. 根據申請專利範圍第10項的製造方法,其中該寫入爭雜 包括施加應力在該特定長度-内之該光纖上的步驟。 15-根據申請專利範圍第1〇項的製造方法,其中該寫入资踩 包括寫下的該長週期光柵可使至少部分位在傳遞光譜最 小値的長波長處之長波長轉向進入該被覆層,因此展生 —種在該短波長處有旁瓣發生的非對稱光學信號。 姐根據申請專利範圍第1〇項的製造方法’其中該寫入步騍 包括窝下的該長週期光栅可使至少部分位在傳遞光譜最 小値的短波長處之短波長轉向進入該被覆層,因此產生 一種在該長波長處有旁瓣發生的非對稱光學信號。 17. 根據申請專利範固第1〇項的製造方法,其中該寫入光束 是雷射。 18. —種光纖傳遞系統,其系統包括: 一個具有特定長度及其具有界定爲第一折射係數A的 核心和界定爲第二折射係數n2的被覆層的光纖,其组合 形態可傳遞光學信號; 一種光學信號整形裝置,其包括: -26- 本纸彔尺度適用中國國家標準(CNS)a4規格(2]0X297公釐) ....................裝................ir..............一·線 π請先閱请背希之法意事項卉璘寫本頁) ABCD 經濟部中央標準局員工消費合作社印製 六、申請專利範圍 一種具有特定長度的長週期光柵製作在部分的該光纖 中,該長週期光栅具有不均勻折射係數的形像,該形像 朝至少部分的該特定長度延伸,光柵的組態可改變該光 學信號,以產生非對稱的光學信號;和 —種能耦合到該光纖的光學放大器,該光學放大器能 傳遞放大的非對稱光學信號到該光纖,該長週期光栅的 •组態能使至少部分該放大的非對稱光學信號-導入該被覆 層。 19. 根據申請專利範圍第18項鈞光纖傳遞系統,其中該光學 放大器是一種摻雜餌元素的光學放大器。 20. 根據申請專利範圍第18項的光纖傳遞系統,其中該長週 期光栅的組態可使至少部分位在其傳遞光譜最小値的短 波長處之短波長轉向進入該被覆層,因此產生一種在該 短波長處有旁瓣發生的非對稱光學信號。 21. 根據申請專利範圍第18項的光纖傳遞系統,其中該放大 的非對稱光學信號在其傳遞光譜最小値的短波長處有短 波長信號,該長週期光栅的組態可使至少部分的該短波 長信號轉向進入該被覆層。 21根據申請專利範圍第18項的光纖傳遞系統’其中該長週 期光柵的組態可使至少部分位在其傳遞光譜最小値的長 波長處之長波轉向進入該被覆層,因此產生一種在該長 波長處有旁瓣發生的非對稱光學信號。 23.根據申請專利範圍第18項的光纖傳遞系統’其中該放大 的非對稱光學信號在其傳遞光譜最小値的長波長處有長 -27- 本纸張尺度適用中國國家標準(CNS)A4規格(210X297公梦) (請先閲讀背面之注意事項再填寫本頁) 裝 -π. 線 ABCD 316953 六、申請專利範圍 波長信號,該長週期光柵的組態可使至少部分的該長波 長信號轉向進入該被覆層。 24.根據申請專利範圍第18項的光纖傳遞系統,其中該長週 期光柵與光學放大器中間相對的兩端點耦合。 .......................裝................訂................線 (請先閲讀背面之注意事項再塡寫本頁) 經濟部中央標準局員工消費合作社印製 本紙張尺度適用中國國家標準(CNS)A4規格(210X 297公釐)
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US08/606,815 US5764829A (en) | 1996-02-26 | 1996-02-26 | Optical signal shaping device for complex spectral shaping applications |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
TW316953B true TW316953B (zh) | 1997-10-01 |
Family
ID=24429583
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
TW086100142A TW316953B (zh) | 1996-02-26 | 1997-01-08 |
Country Status (8)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US5764829A (zh) |
EP (1) | EP0793123B1 (zh) |
JP (1) | JP3527044B2 (zh) |
KR (1) | KR100282993B1 (zh) |
AU (1) | AU706676B2 (zh) |
CA (1) | CA2195259C (zh) |
DE (1) | DE69706726T2 (zh) |
TW (1) | TW316953B (zh) |
Families Citing this family (32)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US6314220B1 (en) | 1995-03-13 | 2001-11-06 | Templex Technology, Inc. | Segmented complex fiber gratings |
US6195484B1 (en) * | 1997-10-02 | 2001-02-27 | 3M Innovative Properties Company | Method and apparatus for arbitrary spectral shaping of an optical pulse |
US6728444B2 (en) | 1997-10-02 | 2004-04-27 | 3M Innovative Properties Company | Fabrication of chirped fiber bragg gratings of any desired bandwidth using frequency modulation |
KR100251557B1 (ko) | 1997-10-02 | 2000-05-01 | 윤종용 | 광섬유 증폭기 |
US6035083A (en) * | 1997-10-02 | 2000-03-07 | 3M Innovative Company | Method for writing arbitrary index perturbations in a wave-guiding structure |
JPH11121838A (ja) * | 1997-10-17 | 1999-04-30 | Fujitsu Ltd | 光増幅用ファイバ及びファイバグレーティングの形成方法 |
US6005999A (en) * | 1997-11-21 | 1999-12-21 | 3M Innovative Properties Company | Waveguide narrowband rejection filter |
US6084996A (en) * | 1998-04-01 | 2000-07-04 | Lucent Technologies, Inc. | Broadband long-period gratings |
US6005877A (en) * | 1998-04-22 | 1999-12-21 | Hughes Electronics Corporation | Distributed-feedback fiber-laser with asymmetric output ports |
JP3149921B2 (ja) * | 1998-05-18 | 2001-03-26 | 住友電気工業株式会社 | 光損失フィルタおよびその製造方法 |
JP3203641B2 (ja) * | 1998-06-26 | 2001-08-27 | 住友電気工業株式会社 | 光損失フィルタ |
US7065298B1 (en) | 1998-11-17 | 2006-06-20 | Intel Corporation | Code-based optical networks, methods, and apparatus |
CA2360937C (en) | 1999-01-26 | 2006-03-21 | Alan E. Johnson | Dynamically reconfigurable composite grating filters for temporal waveform processing |
US6563984B1 (en) * | 1999-02-17 | 2003-05-13 | Sumitomo Electric Industries, Ltd. | Long-period grating device |
JP2000341213A (ja) * | 1999-05-26 | 2000-12-08 | Fujitsu Ltd | 温度補償機能を有する利得調整器および光増幅器 |
US6313771B1 (en) | 1999-11-17 | 2001-11-06 | Templex Technology, Inc. | Codes, methods, and apparatus for optical encoding and decoding |
JP2002006348A (ja) * | 2000-06-21 | 2002-01-09 | Mitsubishi Electric Corp | 光増幅器 |
WO2002012935A1 (en) * | 2000-08-07 | 2002-02-14 | University Of Southampton | Grating apodisation method and apparatus |
JP2002171016A (ja) * | 2000-11-30 | 2002-06-14 | Sumitomo Electric Ind Ltd | 光フィルタ、光増幅システムおよび光通信システム |
US6706154B1 (en) * | 2001-03-09 | 2004-03-16 | Bayspec, Inc. | Method for fabricating integrated optical components using ultraviolet laser techniques |
KR100417468B1 (ko) * | 2001-05-04 | 2004-02-05 | 송재원 | 장주기 광섬유 격자 쌍을 이용한 클래딩 광섬유 증폭기의 제조 방법 |
US7088877B2 (en) | 2001-06-13 | 2006-08-08 | Intel Corporation | Method and apparatus for tuning a bragg grating in a semiconductor substrate |
US6832025B2 (en) | 2001-07-02 | 2004-12-14 | Jds Uniphase Corporation | Fiber bragg grating fabrication method |
US6925230B2 (en) * | 2002-03-22 | 2005-08-02 | Chiral Photonics, Inc. | Long period chiral fiber grating apparatus |
US6950577B2 (en) * | 2002-07-01 | 2005-09-27 | Intel Corporation | Waveguide-based Bragg gratings with spectral sidelobe suppression and method thereof |
US7245792B2 (en) * | 2002-08-16 | 2007-07-17 | Intel Corporation | Silicon-based tunable single passband optical filter |
US8121449B2 (en) * | 2004-08-25 | 2012-02-21 | Redfern Integrated Optics, Inc. | Planar Bragg grating with modified reflectance spectrum |
US7283695B2 (en) * | 2004-08-31 | 2007-10-16 | Georgia Tech Research Corporation | Optical interconnects in microelectronics based on azimuthally asymmetric long-period fiber grating couplers |
US20090097807A1 (en) * | 2007-10-16 | 2009-04-16 | Xijia Gu | Shaping a laser beam with a fiber-based device |
JP4846770B2 (ja) * | 2008-08-04 | 2011-12-28 | 株式会社フジクラ | 光増幅器 |
EP3903131A4 (en) * | 2018-12-28 | 2022-08-24 | NLIGHT, Inc. | FIBER OPTIC DEVICES FOR TRANSFERRING STIMULATED RAMAN SCATTERING (SRS) LIGHT OUT OF A FIBER |
CN112332203A (zh) * | 2020-09-17 | 2021-02-05 | 中国电子科技集团公司第十一研究所 | 光纤放大器 |
Family Cites Families (12)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4928316A (en) * | 1988-02-04 | 1990-05-22 | Bell Communications Research, Inc. | Optical systems and methods based upon temporal stretching, modulation and recompression of ultrashort pulses |
US5104209A (en) * | 1991-02-19 | 1992-04-14 | Her Majesty The Queen In Right Of Canada, As Represented By The Minister Of Communications | Method of creating an index grating in an optical fiber and a mode converter using the index grating |
US5367588A (en) * | 1992-10-29 | 1994-11-22 | Her Majesty The Queen In Right Of Canada, As Represented By The Minister Of Communications | Method of fabricating Bragg gratings using a silica glass phase grating mask and mask used by same |
US5208877A (en) * | 1991-08-29 | 1993-05-04 | Center For Innovative Technology | Fiber optic grating-based weighted, two-mode fiber sensors |
US5363239A (en) * | 1992-12-23 | 1994-11-08 | At&T Bell Laboratories | Method for forming spatially-varying distributed Bragg reflectors in optical media |
US5327515A (en) * | 1993-01-14 | 1994-07-05 | At&T Laboratories | Method for forming a Bragg grating in an optical medium |
US5459801A (en) * | 1993-10-29 | 1995-10-17 | Rutgers University | Coupler used to fabricate add-drop devices, dispersion compensators, amplifiers, oscillators, superluminescent devices, and communications systems |
US5400350A (en) * | 1994-03-31 | 1995-03-21 | Imra America, Inc. | Method and apparatus for generating high energy ultrashort pulses |
US5430817A (en) * | 1994-03-31 | 1995-07-04 | At&T Corp. | Optical systems and devices using long period spectral shaping devices |
GB2289770A (en) * | 1994-05-17 | 1995-11-29 | Northern Telecom Ltd | Writing bragg gratings in photosensitive waveguides |
US5615008A (en) * | 1994-12-21 | 1997-03-25 | Beckman Instruments, Inc. | Optical waveguide integrated spectrometer |
US5473622A (en) * | 1994-12-29 | 1995-12-05 | At&T Corp. | Cladding-pumped MOPA structure |
-
1996
- 1996-02-26 US US08/606,815 patent/US5764829A/en not_active Expired - Lifetime
-
1997
- 1997-01-08 TW TW086100142A patent/TW316953B/zh active
- 1997-01-16 CA CA002195259A patent/CA2195259C/en not_active Expired - Fee Related
- 1997-01-24 JP JP01103097A patent/JP3527044B2/ja not_active Expired - Lifetime
- 1997-02-18 DE DE69706726T patent/DE69706726T2/de not_active Expired - Lifetime
- 1997-02-18 EP EP97301017A patent/EP0793123B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1997-02-21 KR KR1019970005272A patent/KR100282993B1/ko not_active IP Right Cessation
- 1997-02-24 AU AU14892/97A patent/AU706676B2/en not_active Ceased
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
CA2195259C (en) | 2000-04-11 |
US5764829A (en) | 1998-06-09 |
CA2195259A1 (en) | 1997-08-27 |
KR970062731A (ko) | 1997-09-12 |
JP3527044B2 (ja) | 2004-05-17 |
DE69706726D1 (de) | 2001-10-25 |
JPH09236720A (ja) | 1997-09-09 |
AU706676B2 (en) | 1999-06-24 |
KR100282993B1 (ko) | 2001-03-02 |
EP0793123A1 (en) | 1997-09-03 |
AU1489297A (en) | 1997-09-04 |
DE69706726T2 (de) | 2002-07-04 |
EP0793123B1 (en) | 2001-09-19 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
TW316953B (zh) | ||
JP3593246B2 (ja) | 光導波路を含む物品 | |
Ghatak et al. | An introduction to fiber optics | |
US6289699B1 (en) | Wavelength selective optical couplers | |
US5740292A (en) | Mode coupling optical waveguide grating | |
US5818986A (en) | Angular Bragg reflection planar channel waveguide wavelength demultiplexer | |
US4749248A (en) | Device for tapping radiation from, or injecting radiation into, single made optical fiber, and communication system comprising same | |
JP4514832B2 (ja) | 基板型光導波路素子、波長分散補償素子、光フィルタ、光共振器、およびそれらの設計方法 | |
JP2002508534A (ja) | 同調可能な非線形チャープ格子 | |
US6321008B1 (en) | Filter optical waveguide with inclination and linear chirp | |
US6459829B1 (en) | Multiple wavelength excitation optical multiplexing device, multiple wavelength excitation light source incorporating aforementioned device, and optical amplifier | |
JPH1082918A (ja) | 光ファイバグレーティング | |
JP2000089046A (ja) | 再構成性のためのクラッディング感度を強化した光ファイバ回折格子デバイス | |
US5796906A (en) | Optical planar waveguide notch filters | |
US6084996A (en) | Broadband long-period gratings | |
JP4691608B2 (ja) | 光導波路型波長分散補償デバイスの設計方法及び製造方法 | |
JP3867453B2 (ja) | 光損失フィルタおよびその製造方法 | |
Petruzzi et al. | Dispersion compensation using only fiber Bragg gratings | |
JP3875597B2 (ja) | 長周期格子を使用する光学帯域通過フィルタ | |
EP1288683B1 (en) | Use of a slanted Bragg grating optical fiber for improving the gain flatness of an optical amplifier | |
JP2000180640A (ja) | ゲインイコライザ、光増幅装置および光ファイバ通信システム | |
Marin et al. | Bragg gratings in 2 x 2 symmetric fused fiber couplers: influence of the tilt on the wavelength response | |
Yen et al. | Silicon photonics multi-channel Bragg reflectors based on narrowband cladding-modulated gratings | |
JP4237115B2 (ja) | 帯域可変型光フィルタ | |
Lobo et al. | Gain-flattening filter design using rotationally symmetric crossed gratings |