RU2554612C2 - Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти - Google Patents

Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти Download PDF

Info

Publication number
RU2554612C2
RU2554612C2 RU2013127417/28A RU2013127417A RU2554612C2 RU 2554612 C2 RU2554612 C2 RU 2554612C2 RU 2013127417/28 A RU2013127417/28 A RU 2013127417/28A RU 2013127417 A RU2013127417 A RU 2013127417A RU 2554612 C2 RU2554612 C2 RU 2554612C2
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
layer
magnetic
superconducting
layers
superconductor
Prior art date
Application number
RU2013127417/28A
Other languages
English (en)
Other versions
RU2013127417A (ru
Inventor
Михаил Юрьевич Куприянов
Сергей Викторович Бакурский
Николай Викторович Кленов
Игорь Игоревич Соловьев
Александр Львович Гудков
Валерий Владимирович Рязанов
Original Assignee
Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова" (МГУ)
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова" (МГУ) filed Critical Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова" (МГУ)
Priority to RU2013127417/28A priority Critical patent/RU2554612C2/ru
Publication of RU2013127417A publication Critical patent/RU2013127417A/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2554612C2 publication Critical patent/RU2554612C2/ru

Links

Images

Landscapes

  • Superconductor Devices And Manufacturing Methods Thereof (AREA)
  • Hall/Mr Elements (AREA)

Abstract

Технический результат изобретения состоит в увеличении изменения амплитуды критического тока перехода под действием малого магнитного потока по сравнению с предыдущими геометриями, что открывает возможности для миниатюризации сверхпроводящих элементов памяти. Дополнительный технический результат изобретения состоит в возможности обеспечить достаточно высокую характерную частоту джозефсоновской гетероструктуры, и, как следствие, достаточно высокое быстродействие элемента памяти на ее основе. Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти, выполненный в планарной, торцевой или мостиковой геометрии, состоит из двух сверхпроводящих электродов и области слабой связи, включающей магнитные слои с непосредственной, туннельной или резонансной проводимостью и сверхпроводящий слой между ними. Отличие от известных ранее джозефсоновских SFS структур состоит в том, что при изменении направления намагниченности одного из магнитных слоев в сверхпроводящей пленке, локализованной в области слабой связи между магнитными слоями, происходит фазовый переход из нормального состояния в сверхпроводящее или из сверхпроводящего в нормальное. 15 з.п. ф-лы, 6 ил.

Description

Изобретение относится к криогенной электронике, а именно к элементам быстрой криогенной памяти, и может быть использовано в измерительной технике, радиотехнических и информационных системах, работающих при низких температурах.
На сегодняшний день устройства на основе эффекта Джозефсона характеризуются очень высоким быстродействием: характерная частота Fc джозефсоновских элементов на основе низкотемпературных сверхпроводников лежит в диапазоне от десятков до сотен гигагерц, а при использовании высокотемпературных сверхпроводников может достигать единиц и даже десятков терагерц. Высокое быстродействие, высокая чувствительность, предельно низкая энергия переключения джозефсоновских элементов EJ=2·10-15 Вб · 10-4 А ≈ 10-18 Дж открывает большие перспективы для разработки аналоговых и цифровых устройств, которые способны работать в более высоких диапазонах частот сигналов, обеспечивать более высокие скорости обработки информации по сравнению с традиционной полупроводниковой электроникой. Традиционно известные джозефсоновские гетероструктуры (ДГС) представляют собой сформированную на диэлектрической подложке многослойную тонкопленочную структуру, включающую слои сверхпроводника, изолирующие, барьерные и функциональные слои. В зависимости от назначения и конструктивного исполнения осуществляется выбор материалов подложек и самих активных сред.
Прогресс в этой области сильно ограничен отсутствием соответствующей по быстродействию и уровню сигналов, высокоемкой, энергоэффективной сверхпроводниковой памяти. На сегодняшний день рекордная продемонстрированная емкость сверхпроводникового запоминающего устройства с произвольной выборкой составляет всего 4 кбит, что является совершенно недостаточным показателем для практических применений. Ввиду отсутствия подходящей сверхпроводниковой памяти в современных сверхпроводниковых цифровых системах используются гибридные схемы, содержащие как сверхпроводниковые, так и полупроводниковые/магниторезистивные компоненты (US 0244958, Bulzacchelli J., 01.10.2009). Однако использование такого подхода заметно уменьшает быстродействие и позволяет решать лишь ограниченный круг задач.
Для обеспечения возможности интеграции джозефсоновской памяти на магнитных джозефсоновских контактах с цепями сверхбыстрой цифровой сверхпроводниковой электроники исследуемые структуры должны удовлетворять двум требованиям:
1) допускать возможность быстрого перемагничивания ферромагнитной прослойки, включенной в джозефсоновский переход, малым магнитным полем для обеспечения операции «Запись» и
2) обладать малым временем переключения джозефсоновского перехода (высокой характерной частотой) для реализации операции «Считывание».
Известны различные технические решения, направленные на создание элементов и систем джозефсоновской памяти. В особую группу необходимо выделить решения, найденные и запатентованные на первых этапах развития быстрой одноквантовой логики (БОК-логики): в БОК-схемах носителем информации является квант магнитного потока, и, следовательно, в первых сверхпроводниковых устройствах памяти элементарной ячейкой являлся сверхпроводящий квантовый интерферометр (сквид), причем логическому «нулю»/«единице» в ячейке памяти соответствовало отсутствие/наличие кругового тока в достаточно большой индуктивности сквида (JP 3194796, Suzuki, 22.12.1989; US 5260264, Kurosawa, 26.03.1990). На основе различных сквидов были созданы достаточно сложные сверхпроводниковые системы с памятью, включая:
- трехтерминальные ячейки для криогенных компьютеров (US 5365476, Mukhanov O.A., 26.02.1993);
- джозефсоновские ячейки памяти с несколькими устойчивыми состояниями (JP 11191294, Chan, 10.10.1997);
- сверхпроводящие элементы памяти со встроенной защитой от ошибок (US 5629889, Chandra P., 14.12.1995).
Особо хотелось бы отметить созданные в рамках такого подхода аналоги запоминающих устройств с произвольным доступом к ячейкам (US 0255987, Nagasawa S., 16.11.2006). Однако и самые изощренные схемотехнические решения не могли скомпенсировать главный недостаток ячейки памяти на основе сквида - ее чрезвычайно большой по меркам современной электроники размер.
Известен прибор на основе джозефсоновского перехода (JP 3190175, Yuzurihara et al., 20.08.1991), представляющий собой устройство с четырьмя токоподводами, в котором ток, задаваемый через одну из пар токоподводов, переводит в ферромагнитное состояние имеющуюся внутри устройства пленку из антиферромагнитного вещества, не находящегося в области джозефсоновского контакта. Возникающий при этом магнитный момент создает магнитное поле, приводящее к подавлению критического тока джозефсоновского элемента, расположенного между двумя другими токоподводами устройства, и к генерации на нем импульса напряжения.
С начала 2000-х годов начали развиваться работы по созданию компактных сверхпроводящих элементов памяти, в которых прикладываемые поля и токи управляли свойствами токового транспорта через гетероструктуру со сверхпроводящими слоями (US 6233171 B1, Youm and Beasley, 15.05.2001).
Описан токовый вентиль, предназначенный для управления потоком электронов, имеющий многослойную структуру «сверхпроводник-нормальный металл-сверхпроводник» и не использующий диэлектрические барьерные слои (US 6995390, Tsukui, 07.02.2006). В другом изобретении описана конструкция, позволяющая осуществлять управление критическим током пятислойных двухбарьерных джозефсоновских переходов, в которых расположенный внутри барьеров материал содержит ферромагнитную пленку, обеспечивающую зеемановское расщепления резонансных уровней электронов во внутрибарьерной области. Это необходимо для осуществления контроля величины критического тока структуры посредством управления положением расщепленных уровней относительно энергии Ферми электродов напряжением, приложенным к дополнительным управляющим контактам структуры (US 6344659, Ivanov et al., 05.02.2002).
Известно устройство на джозефсоновском переходе (US 20090233798 A1, Maeda, 17.09.2009), которое состоит из сверхпроводящего слоя, размещенного на подложке, поверх которого нанесен слой ферромагнитного материала (который может быть и электропроводным), отделенный от сверхпроводника барьером изолятора. Однако для всех перечисленных устройств характерен малый масштаб проникновения сверхпроводящих корреляций в магнитную область (или даже отсутствие таковой) и отсутствует возможность эффективного управления критическим током посредством слабого внешнего магнитного поля, что является критически важным недостатком для любого перспективного прототипа элемента джозефсоновской памяти.
Известен сверхпроводниковый спиновый вентиль, включающий размещенную на подложке сверхпроводящую пленку и размещенную на ней через слой изолятора структуру, управляющую критической температурой Те сверхпроводящей пленки, состоящую из двух слоев ферромагнитных (F) материалов, разделенных прослойкой неферромагнитного материала (US 6414870 B1, Johnson et al., 02.07.2002). Для реализации вентиля необходимо обеспечить в ферромагнитных пленках большие значения магнитных моментов по величине, такие чтобы созданное пленками магнитное поле могло существенным образом изменять характеристики сверхпроводниковой пленки. Соответственно, для управления протекающим током необходимо создавать большие магнитные поля перемагничивания, что является существенным недостатком данного решения.
С недавнего времени известны джозефсоновские переходы и спиновые вентили (RU 2343591, Карминская и др., 10.01.2009; RU 2439749, Карминская и др., 25.10.2010; RU 2442245, Карминская и др., 17.11.2010), в которых на подложке образована область слабой связи в виде многослойной тонкопленочной FNF-структуры, связанной определенным образом с электродами из сверхпроводника S. Слои ферромагнитного материала выполнены с возможностью разворота векторов намагниченности друг относительно друга в плоскости слоистой структуры из антиферромагнитного в ферромагнитное состояние. В таких магнитных джозефсоновских переходах/спиновых вентилях возможно более эффективное управление критическим током/критической температурой посредством внешнего магнитного поля за счет организации ряда независимых каналов токопереноса, однако характерное напряжение и, как следствие, характерная джозефсоновская частота здесь слишком малы для эффективного использования в качестве ячеек памяти.
Известен джозефсоновский вентиль на основе структур ферромагнетик-сверхпроводник-изолятор-ферромагнетик-сверхпроводник (F1SF'SF2) с использованием слабого ферромагнетика PdFe в качестве F'-слоя (US 20120302446 A3, Ryazanov et al., 26.01.2012). В таком вентиле можно ожидать возникновения триплетной компоненты сверхтока, слабо подавляемой обменным магнитным полем в гетерострукутре, причем критическим током такого устройства можно управлять, меняя взаимную ориентацию векторов намагниченности в слоях F1 и F2. Недостатком такой структуры будет низкое характерное напряжение, а также малое изменение критического тока при изменении взаимной ориентации векторов намагниченности в слоях F1 и F2.
Известна гетероструктура сверхпроводник-изолятор-ферромагнетик-сверхпроводник (SIFS) с использованием магнитно-мягких материалов (WO 2012103384, Ryazanov et al., 26.01.2011, ближайший аналог). Здесь приложение относительно малых полей позволяет заметно изменять величину критического тока перехода. Предложены и запатентованы ячейки памяти на основе такого магнитного джозефсоновского SIFS-перехода (US 0184445 A1, Mukhanov et al., 19.072012), а также системы памяти с произвольным доступом к ячейкам (US 8270209, Herr et al., 18.06.2012). Использование изолирующей прослойки увеличивает сопротивление джозефсоновского перехода RN, однако расплатой за это является уменьшение критического тока IC, и в результате характерная частота элемента ~ ICRN остается сравнительно небольшой (1…2 ГГц). Малые значения характерных частот существенно ограничивают возможности применения запатентованных SIFS структур в качестве элементов быстрой джозефсоновской памяти. Кроме того, для существенного изменения величины критического тока необходимо, чтобы в процессе «Записи» эффективный магнитный поток через область слабой связи джозефсоновской структуры был достаточно велик (близок к одному кванту магнитного потока Ф0=h/2e, h - постоянная Планка, е - элементарный заряд), что мешает уменьшать геометрические размеры SIFS-перехода.
Патентуемое изобретение лишено указанных недостатков и позволяет переключение между состояниями с существенно различными значениями критического тока IC джозефсоновской гетероструктуры (ДГС), обладающей высокой характерной частотой.
Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти, выполненный в планарной, торцевой или мостиковой геометрии, состоит из двух сверхпроводящих электродов и области слабой связи, включающей магнитные слои с непосредственной, туннельной или резонансной проводимостью и сверхпроводящий слой между ними.
Отличие от известных ранее джозефсоновских SFS структур состоит в том, что при изменении направления намагниченности одного из магнитных слоев в сверхпроводящей пленке, локализованной в области слабой связи между магнитными слоями, происходит существенное восстановление (подавление) сверхпроводимости в этой пленке, которое в том числе может сопровождаться и фазовым переходом из нормального состояния в сверхпроводящее или из сверхпроводящего в нормальное. Это приводит, соответственно, к образованию или разрушению вместо одного-двух последовательно соединенных джозефсоновских переходов, что сопровождается, соответственно, резким увеличением или уменьшением общего критического тока.
Прибор может характеризоваться тем, что в планарной геометрии слой сверхпроводника нанесен на подложку, а первый магнитный слой, промежуточный слой сверхпроводника, второй магнитный слой и второй слой сверхпроводника в указанной последовательности нанесены поверх него, при этом площади упомянутых слоев совпадают.
Прибор может характеризоваться тем, что в торцевой геометрии слой сверхпроводника и первый магнитный слои нанесены на подложку, а промежуточный слой сверхпроводника, второй магнитный слой и второй слой сверхпроводника в указанной последовательности нанесены поверх упомянутых слоев, при этом промежуточная пленка сверхпроводника, второй магнитный слой и второй слой сверхпроводника нанесены и на границу раздела первого слоя сверхпроводника и первого магнитного слоя.
Прибор может характеризоваться тем, что в мостиковой геометрии первый магнитный слой нанесен на подложку, а промежуточный слой сверхпроводника и второй магнитный слой нанесены поверх него, при этом площади упомянутых слоев совпадают. Поверх второго магнитного слоя нанесен слой сверхпроводника, в котором создан разрыв, заполненный изолятором.
Прибор может характеризоваться тем, что в мостиковой геометрии под первым слоем магнитного материала непосредственно на подложке может находиться вспомогательный слой антиферромагнетика.
Прибор может характеризоваться тем, что в мостиковой геометрии часть второго слоя магнитного материала, находящаяся непосредственно под сверхпроводящими электродами, заменена на изолятор или нормальный металл.
Прибор может характеризоваться и тем, что в качестве сверхпроводника использован ниобий или сплав на его основе, в качестве нормального металла - элемент из группы Cu, Au, Al, Pt, а в качестве материала магнитного слоя использован магнитно-мягкий ферромагнетик, например сплавы PdxFe1-x, PdxNi1-x, PdxCo1-x, PtxFe1-x, PtxNi1-x, PtxCo1-x с содержанием ферромагнитных металлов менее 10 атомных процентов.
Прибор может характеризоваться и тем, что в качестве магнитных слоев используются слои диэлектрика, например аморфного кремния, легированные либо только магнитными атомами, Fe, Co, Ni, либо атомами магнитных и немагнитных, Nb, W металлов.
Прибор может характеризоваться и тем, что в качестве магнитных слоев используются слои магнитно-мягкого ферромагнетика и находящиеся непосредственно под ними слои диэлектрика.
Прибор может характеризоваться тем, что векторы намагниченности в магнитных слоях направлены параллельно плоскости слоев и могут быть развернуты внешним магнитным полем.
Технический результат изобретения состоит в увеличении изменения амплитуды критического тока перехода под действием малого магнитного потока по сравнению с предыдущими геометриями, что открывает возможности для миниатюризации сверхпроводящих элементов памяти. Дополнительный технический результат изобретения состоит в возможности обеспечить достаточно высокую характерную частоту джозефсоновской гетероструктуры, и, как следствие, достаточно высокое быстродействие элемента памяти на ее основе.
Сущность изобретения поясняется следующими чертежами.
На фиг.1 представлена структура ДГС с двумя магнитными и одним промежуточным сверхпроводящим слоем между сверхпроводящими электродами в планарной топологии;
На фиг.2 изображена структура ДГС с двумя магнитными и одним промежуточным сверхпроводящим слоем между сверхпроводящими электродами в торцевой топологии;
На фиг.3 представлена структура ДГС, изготовленной в виде мостика переменной толщины с двумя магнитными слоями и одним промежуточным сверхпроводящим слоем;
На фиг.4 представлена структура ДГС, изготовленной в виде мостика переменной толщины с двумя магнитными слоями и одним промежуточным сверхпроводящим слоем, причем часть второго слоя магнитного материала, находящаяся непосредственно под сверхпроводящими электродами, заменена на изолятор или нормальный металл;
На фиг.5 приведены зависимости величины нормированных значений критических токов патентуемых структур от температуры для параллельных и антипараллельных намагниченностей магнитных слоев;
На фиг.6 показаны величины нормированных значений критических токов патентуемых структур как функции толщины промежуточного сверхпроводящего слоя.
Джозефсоновская гетероструктура для высокочастотного сверхпроводящего элемента памяти, выполненная в планарной геометрии (см. фиг.1), образована на подложке 1 и содержит многослойную тонкопленочную структуру, состоящую из первого сверхпроводящего слоя электрода S 21; первого слоя 31 магнитного материала IF толщиной dF1, промежуточного слоя 4 из сверхпроводящего материала s толщиной ds; второго слоя 32 магнитного материала IF толщиной dF2; второго сверхпроводящего электрода S 22 с токоподводами 51 и 52 для подключения области слабой связи к источнику тока.
Джозефсоновская гетероструктура для высокочастотного сверхпроводящего элемента памяти, выполненная в торцевой геометрии (см. фиг.2), образована на подложке 1 и содержит многослойную тонкопленочную структуру, состоящую из первого сверхпроводящего слоя электрода S 21; первого слоя 31 магнитного материала IF; промежуточного слоя 4 из сверхпроводящего материала s; второго слоя 32 магнитного материала IF; второго сверхпроводящего электрода S 22 с токоподводами 51 и 52 для подключения области слабой связи к источнику тока.
Джозефсоновская гетероструктура для высокочастотного сверхпроводящего элемента памяти, выполненная в мостиковой геометрии (см. фиг.3), образована на подложке 1 и содержит многослойную тонкопленочную структуру, состоящую из первого слоя 31 магнитного материала IF толщиной dF1; промежуточного слоя 4 из сверхпроводящего материала s толщиной ds, второго слоя 32 магнитного материала IF толщиной dF2, и двух 21 и 22 сверхпроводящих электродов S с токоподводами 51 и 52 для подключения области слабой связи к источнику тока.
Джозефсоновская гетероструктура для высокочастотного сверхпроводящего элемента памяти, выполненная в мостиковой геометрии (см. фиг.4), образована на подложке 1 и содержит многослойную тонкопленочную структуру, состоящую из первого слоя 31 ферромагнитного материала IF толщиной dF1, промежуточного слоя 4 из сверхпроводящего материала s толщиной ds, второго слоя 32 ферромагнитного материала IF толщиной dF2, причем часть второго слоя магнитного материала, находящаяся непосредственно под сверхпроводящими электродами, заменена на изолятор или нормальный металл 6; и двух 21 и 22 сверхпроводящих электродов S с токоподводами 51 и 52 для подключения области слабой связи к источнику тока.
Толщины слоев 31 и 32 ферромагнитного материала (PdxFe1-x, PdxNi1-x, PdxCo1-x, PtxFe1-x, PtxNi1-x, PtxCo1-x) и промежуточного сверхпроводящего слоя 4, составляют 1-100 нм. В качестве материала для сверхпроводящих электродов 21 и 22 и промежуточного слоя 4 могут быть использованы такие материалы, как ниобий, нитрид ниобия, ванадий, индий, олово, свинец и сплавы на их основе.
На фиг.4 изображены зависимости величины нормированных значений критических токов патентуемых структур от температуры, нормированной на критическую температуру используемых сверхпроводящих материалов. Сплошной линией представлена температурная зависимость нормированного критического тока для случая, когда обменная энергия в обоих слоях ферромагнетика (или магнитного изолятора) пренебрежимо мала. Штриховой линией - для случая, когда обменная энергия в обоих слоях ферромагнетика (или магнитного изолятора) равна по величине и отлична от нуля, причем векторы намагниченности, лежащие в плоскости магнитных слоев, параллельны. Штрихпунктирной - для случая, когда обменная энергия в обоих слоях ферромагнетика (или магнитного изолятора) равна по величине и отлична от нуля, а векторы намагниченности, лежащие в плоскости магнитных слоев, антипараллельны.
На фиг.5 приведены величины нормированных значений критических токов патентуемых структур как функции толщины промежуточного сверхпроводящего слоя, нормированной на длину когерентности в используемом сверхпроводнике. Сплошной линией представлена температурная зависимость нормированного критического тока для случая, когда обменная энергия в обоих слоях ферромагнетика (или магнитного изолятора) пренебрежимо мала. Штриховой линией - для случая, когда обменная энергия в обоих слоях ферромагнетика (или магнитного изолятора) равна по величине и отлична от нуля, причем векторы намагниченности, лежащие в плоскости магнитных слоев, параллельны. Штрихпунктирной - для случая, когда обменная энергия в обоих слоях ферромагнетика (или магнитного изолятора) равна по величине и отлична от нуля, а векторы намагниченности, лежащие в плоскости магнитных слоев, антипараллельны.
Из приведенных данных видно, что изобретение позволяет достичь существенного изменения величины критического тока ДГС при изменении взаимной ориентации векторов намагниченности двух используемых магнитных слоев. Это позволяет использовать патентуемую структуру как элемент высокочастотной сверхпроводящей памяти.
Технологическая применимость: для реализации патентуемого устройства могут быть использованы материалы, применяемые в криоэлектронной технике и известные специалистам. В качестве подложки 1 могут быть использованы любые стандартные подложки (кремний, сапфир и пр.) или слой любого антиферроманитного материала. В качестве магнитных слоев 31 и 32 - магнитно-мягкие сплавы на основе ферромагнетиков Ni, Co, Fe: PtxFe1-x, PtxNi1-x, PtxCo1-x, PdxFe1-x, PdxNi1-x, PdxCo1-x, CuxNi1-x, NdxNi1-x; в качестве магнитных слоев могут использоваться также диэлектрики, например аморфный кремний, легированные магнитными атомами, Fe, Co, Ni. В качестве материала для сверхпроводящих электродов 21 и 22 - ниобий, нитрид ниобия, ванадий, индий, олово, свинец либо MgB2 и соединения на его основе, либо высокотемпературные сверхпроводники на основе редкоземельных купратов общей формулы ReBa2Cu3O7-х; где Re - редкоземельный металл, или других оксидов (см., например, US 6011981, Alvarez et al., 04.01.2000), для которых известна технология нанесения слоев на подложки. Типичные толщины слоев магнитного материала и нормального металла для патентуемой топологии составляют 1-100 нм и находятся в диапазоне технологически осуществимых для тонкопленочной электроники.

Claims (16)

1. Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти, включающий образованную на подложке область слабой связи в виде тонкопленочной слоистой структуры, содержащей слои магнитного материала и слой сверхпроводящего материала между ними, два электрода из сверхпроводящего материала и токоподводы для подключения области слабой связи к источнику тока, отличающийся тем, что в области слабой связи между электродами из сверхпроводящего материала расположены два слоя магнитного материала, разделенные слоем сверхпроводящего материала, выполненного с возможностью фазового перехода из сверхпроводящего состояния в нормальное или из нормального состояния в сверхпроводящее при изменении направления намагниченности одного из магнитных слоев.
2. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в планарной геометрии слой сверхпроводника нанесен на подложку, а первый магнитный слой, промежуточный слой сверхпроводника, второй магнитный слой и второй слой сверхпроводника в указанной последовательности нанесены поверх него, при этом площади упомянутых слоев совпадают.
3. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в торцевой геометрии слой сверхпроводника и первый магнитный слои нанесены на подложку, а промежуточный слой сверхпроводника, второй магнитный слой и второй слой сверхпроводника в указанной последовательности нанесены поверх упомянутых слоев, при этом промежуточная пленка сверхпроводника, второй магнитный слой и второй слой сверхпроводника нанесены и на границу раздела первого слоя сверхпроводника и первого магнитного слоя.
4. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в мостиковой геометрии первый магнитный слой нанесен на подложку, а промежуточный слой сверхпроводника и второй магнитный слой нанесены поверх него, при этом площади упомянутых слоев совпадают. Поверх второго магнитного слоя нанесен слой сверхпроводника, в котором создан разрыв, заполненный изолятором.
5. Прибор по п.3, отличающийся тем, что в мостиковой геометрии под первым слоем магнитного материала непосредственно на подложке может находиться вспомогательный слой антиферромагнетика.
6. Прибор по п.3, отличающийся тем, что в мостиковой геометрии дополнительно ко второму магнитному слою введен слой изолятора или нормального металла, расположенный в области прибора непосредственно под сверхпроводящими электродами.
7. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в качестве сверхпроводника использован ниобий или сплав на его основе.
8. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в качестве сверхпроводника использовано соединение редкоземельных купратов общей формулы ReBa2Cu3O7-х, где Re - редкоземельный металл.
9. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в качестве материала магнитного слоя использован магнитно-мягкий ферромагнетик, например сплавы PdxFe1-x, PdxNi1-x, PdxCo1-x, PtxFe1-x, PtxNi1-x, PtxCo1-x с содержанием ферромагнитных металлов менее 10 атомных процентов.
10. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в качестве магнитных слоев использованы слои диэлектрика, например аморфного кремния, легированные магнитными атомами, Fe, Co, Ni.
11. Прибор по п.6, отличающийся тем, что в качестве нормального металла использован элемент из группы Cu, Au, Al, Pt.
12. Прибор по п.1, отличающийся тем, что в качестве магнитных слоев использованы слои магнитно-мягкого ферромагнетика и находящиеся непосредственно под ними слои диэлектрика.
13. Прибор по п.1, отличающийся тем, что векторы намагниченности в магнитных слоях направлены параллельно плоскости слоев и могут быть развернуты внешним магнитным полем.
14. Прибор по любому из пп.1-3, отличающийся тем, что слои магнитного материала имеют различающиеся значения коэрцитивного поля.
15. Прибор по п.1, отличающийся тем, что толщины слоев магнитного материала в области слабой связи составляют 1-10 нм.
16. Прибор по п.1, отличающийся тем, что толщина сверхпроводящего материала в области слабой связи составляют 10-100 нм.
RU2013127417/28A 2013-06-17 2013-06-17 Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти RU2554612C2 (ru)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2013127417/28A RU2554612C2 (ru) 2013-06-17 2013-06-17 Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2013127417/28A RU2554612C2 (ru) 2013-06-17 2013-06-17 Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти

Publications (2)

Publication Number Publication Date
RU2013127417A RU2013127417A (ru) 2014-12-27
RU2554612C2 true RU2554612C2 (ru) 2015-06-27

Family

ID=53278308

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2013127417/28A RU2554612C2 (ru) 2013-06-17 2013-06-17 Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2554612C2 (ru)

Cited By (4)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
IT201700095994A1 (it) * 2017-08-24 2019-02-24 Consiglio Nazionale Ricerche Elemento logico a superconduttori
WO2019060829A3 (en) * 2017-09-22 2019-05-02 Massachusetts Institute Of Technology SWITCHABLE SUPERCONDUCTING JOSEPHSON JUNCTION DEVICE FOR STORAGE AND PROCESSING OF LOW ENERGY INFORMATION
RU195646U1 (ru) * 2018-12-20 2020-02-03 федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский университет "Высшая школа экономики" Ячейка квантовой памяти на основе сверхпроводниковой наноструктуры
RU2717253C1 (ru) * 2019-09-18 2020-03-19 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт физики твердого тела Российской академии наук (ИФТТ РАН) Сверхпроводящая цепь с участком слабой связи

Citations (4)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US6233171B1 (en) * 1998-10-20 2001-05-15 The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University Superconducting magnetoresistive memory element using controlled exchange interaction
US20120184445A1 (en) * 2011-01-17 2012-07-19 Hypres, Inc. Superconducting Devices with Ferromagnetic Barrier Junctions
US8270209B2 (en) * 2010-04-30 2012-09-18 Northrop Grumman Systems Corporation Josephson magnetic random access memory system and method
WO2012103384A3 (en) * 2011-01-26 2012-12-13 Inqubit, Inc. Josephson magnetic switch

Patent Citations (4)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US6233171B1 (en) * 1998-10-20 2001-05-15 The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University Superconducting magnetoresistive memory element using controlled exchange interaction
US8270209B2 (en) * 2010-04-30 2012-09-18 Northrop Grumman Systems Corporation Josephson magnetic random access memory system and method
US20120184445A1 (en) * 2011-01-17 2012-07-19 Hypres, Inc. Superconducting Devices with Ferromagnetic Barrier Junctions
WO2012103384A3 (en) * 2011-01-26 2012-12-13 Inqubit, Inc. Josephson magnetic switch

Non-Patent Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
"Исследование сверхпроводящих джозефсоновских контактов с туннельным и ферромагнитным слоями" //В.С. Столяров// 2012. *

Cited By (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
IT201700095994A1 (it) * 2017-08-24 2019-02-24 Consiglio Nazionale Ricerche Elemento logico a superconduttori
WO2019038409A1 (en) 2017-08-24 2019-02-28 Consiglio Nazionale Delle Ricerche SUPERCONDUCTING LOGIC ELEMENT
US11005023B2 (en) 2017-08-24 2021-05-11 Consiglio Nazionale Delle Ricerche Superconducting logic element
WO2019060829A3 (en) * 2017-09-22 2019-05-02 Massachusetts Institute Of Technology SWITCHABLE SUPERCONDUCTING JOSEPHSON JUNCTION DEVICE FOR STORAGE AND PROCESSING OF LOW ENERGY INFORMATION
US10741744B2 (en) 2017-09-22 2020-08-11 Massachusets Institute Of Technology Switchable superconducting Josephson junction device for low energy information storage and processing
RU195646U1 (ru) * 2018-12-20 2020-02-03 федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский университет "Высшая школа экономики" Ячейка квантовой памяти на основе сверхпроводниковой наноструктуры
RU2717253C1 (ru) * 2019-09-18 2020-03-19 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт физики твердого тела Российской академии наук (ИФТТ РАН) Сверхпроводящая цепь с участком слабой связи

Also Published As

Publication number Publication date
RU2013127417A (ru) 2014-12-27

Similar Documents

Publication Publication Date Title
US11264089B1 (en) Superconducting devices with ferromagnetic barrier junctions
Van Dijken et al. Room temperature operation of a high output current magnetic tunnel transistor
Larkin et al. Ferromagnetic Josephson switching device with high characteristic voltage
US20120302446A1 (en) Josephson magnetic switch
Maezawa et al. Overdamped Josephson junctions with Nb/AlOx/Al/AlOx/Nb structure for integrated circuit application
Nevirkovets et al. Memory cell for high-density arrays based on a multiterminal superconducting-ferromagnetic device
RU2554612C2 (ru) Высокочастотный сверхпроводящий элемент памяти
US11758826B2 (en) Integrated device and neuromorphic device
US20160012882A1 (en) Flux Latching Superconducting Memory
Saito et al. Spin-based MOSFET and its applications
CN105702849B (zh) 台阶区域覆盖有超导覆盖层的超导电路结构及其制备方法
RU2620027C1 (ru) Джозефсоновский фазовый доменный вентиль (варианты)
RU2439749C1 (ru) Сверхпроводящий прибор с джозефсоновским переходом
US3564351A (en) Supercurrent devices
US20240057484A1 (en) Memory cells based on superconducting and magnetic materials and methods of their control in arrays
WO2002041412A1 (fr) Dispositif de commutation sans barriere dielectrique a super-reseau
RU2601775C2 (ru) Джозефсоновский магнитный поворотный вентиль
RU2554614C2 (ru) Джозефсоновский 0-пи переключатель
US5721197A (en) Controllable superconductor component
RU2442245C1 (ru) Сверхпроводниковый спиновый вентиль
RU2373610C1 (ru) Сверхпроводящий прибор с джозефсоновским переходом
RU2343591C1 (ru) Сверхпроводящий прибор с джозефсоновским переходом
Heim et al. Intrinsic tunneling in cuprates and manganites
US9800248B2 (en) Logic circuit based on spin valves of the spin-polarized supercurrent type and circuit integrating such logic gates
EP4369883A1 (en) Racetrack memory with reading element based on polarity-reversible josephson supercurrent diode

Legal Events

Date Code Title Description
HZ9A Changing address for correspondence with an applicant