JPS6022739A - マルチビ−ム照射方式再生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （発明の技術分野） 本発明は、記録媒体上に０，１信号の０又は１を表わす
ビットの形で記録された情報を光学的に読み取って、そ
の情報を電気信号の形で再生する光学再生装置（一部、
記録及び消去も可能な例を含む）に関する。更に詳しく
は、レーザー光線の照射によりｏ、ｉ信号の０又は１を
表わすビットを形成することにより情報を記録し、その
ピットにレーザー光線を照射して記録情報を読み取る記
録再生方式に使用される再生装置に関する。

（発明の背景） 近年の情報化社会の進展は目覚ましく、それに伴ない大
容量の記録媒体臓びに記録再生方式の必要性が急速に高
まっており、一部既にレーザービデオディスク、デジタ
ルオーディオディスク等に実用化されている。しかしな
がら、実用化された記録媒体は書換えが出来ない欠点が
あシ、書換え可能な記録媒体並びに記録再生方式が望ま
れている。そして、書換え可能な記録再生方式として、
既に提案されているものは、（１）光熱磁気記録再生方
式と（２）非晶質−結晶質相転移型記録再生方式（特開
昭５５−２８５３０号、同５６−１４５５３０号参照）
などである。

（１）は例えばＧｄＣｏ　、ＧｄＴｂＦｅ　のような垂
直磁化膜を主体とする磁気光学記録媒体に強力な磁場を
印加して、この垂直磁化膜の磁化の方向を一旦上向きか
下向きのいずれかに揃えておき、記録したい微小部分（
ビット）にレーザービームを照射して、そのビットの温
度を例えば磁性材料のキーリ一点以上に加熱することに
よシ、元の磁化方向を自由に解放し、同時に反対向きの
弱い磁場をそのビットに印加することで、そのビットの
磁化方向を膜の磁化方向とは反対向きにし、その上でレ
ーザービームの照射を止めて、その反対向きの磁化を固
定する。これによシ仮に膜の磁化方向を０とし、反対方
向を１とすれば、レーザー光線の照射は「ｏＪ　、［Ｊ
のデジタル信号の「１」として記録されることになる。

こうして記録されたビットの磁化方向の相違つまシ、上
向き又は下向きは、直線偏光を照射して、その反射光又
は透過光の偏光面の回転状況が磁化の向きによって相違
する現象（磁気カー効果又は磁気ファラデー効果）を利
用して読み取られる。

つマシ、入射光に対して磁化の向きが上向きのとき、反
射光又は透過光の偏光面が入射光の偏光面に対してθ一
度回転したとすると、入射光に対して磁化の向きが下向
きのときは一θに度回転する。従って、反射光又は透過
光の先に偏光子（アナライザーとも呼ばれる）の主軸を
＝θに変面にほぼ直交。

するように置いておくと、下向き磁化の部分からの光は
アナライザーをほとんど透過せず、上向きの磁化の部分
からの光は５石２０Ｋを乗じた分だけ透過するので、ア
ナライザーの先にディテクター（光電変換素子）を設置
しておけば、記録媒体を高速でスキャンニングして行く
と、記録されたビットの磁化状態に基づいて電流の強弱
信号として再生されることになる。

そして、記録を書換えるには、記録されたビットに対し
て記録時と同じようにレーザービームを照射して加熱し
、それによシ記録された磁化の方向を自由に解放し、同
時に最初の磁場と同じ方向の磁場を印加することにより
、そのビットの磁化方向を元に戻し、その上でレーザー
ビームの照射を止めて、元の磁化方向を固定する。これ
によシ、記録されたビットの「１」の信号は「０」の信
号に戻シ（記録が消去され）、記録媒体は記録前の状態
に戻る。従って、再記録が可能になるので、上述の如く
記録を行なえば書換えが完了する。

しかしながら、現実にはθにの大きい磁性材料が乏しく
、再生信号の強度（出力電流の強弱の差）は小さく、シ
Ｎ比は小さいのが現状である。

（２）は例えばテルル低酸化物の薄膜を非晶質状態（黒
化）とした記録媒体に強いレーザービームを照射して、
その照射した微小部分（ビット）を一旦溶融した後、照
射を止めて、そのビットを急冷し、それによシ、そのビ
ットの結晶状態を非晶質（黒化）から結晶（白化）へと
変化させる。これによシ記録媒体の元の結晶状態を０と
し、変化した状態を１とすれば、レーザービームの照射
は０゜１のデジタル信号の１として記録されたことにな
るＯ こうして記録されたビットの結晶状態の相違つまり結晶
又は非晶質は、両者の濃度又は反射率の僅かな違いを利
用して読み取られる。つまシ、ビットに対して光ビーム
を照射して、そ、の反射光をディテクターで受光させれ
ば、記録媒体を高速でスキャンニングして行くと、記録
されたビットの結晶状態に応じて電流の強弱信号として
再生される。

そして、記録を書き換えるには、記録された白化ビット
に対して弱いレーザービームを照射して融点以下で黒化
転移温度以上に加熱することにより、その結晶状態を結
晶（白化）から非晶質（黒化）へと戻す。

こうして記録されたピントのｒｌＪの信号は、「０」の
信号に戻シ（記録が消去され）、記録媒体は記録前の状
態に戻る。従って、再記録が可能になるので、上述の如
く記録を行なえば、書換えが完了する。

いずれの方式にせよ、再生の際のＳハ比を向上させるに
は、Ｓハ比はπｘｍ（但し、工は照射する光強度、ｍは
ｒＯＪビットと「１」ビットとのコントラストである。

）に比例するから、照射する光強度（Ｉ）を高める必要
がある。

しかしながら、光強度（Ｉ）を高めると、レーザービー
ムの照射されたビットが加熱され過ぎる結果、ピットの
温度が上昇して、記録されたピットが未記録ビットに転
化するか、もしくけその光学的性質が低下するか、又は
未記録ピットが記録ピットに変化し、そのため（イ）記
録情報の消去、（ロ）Ｓ／Ｎ比の低下、（ハ）記録情報
の改ざんという問題を引き起こすことになる。

従って、再生光強度（Ｉ）をむやみに高めることはでき
ず、Ｓハ比が低いという問題があった。

（発明の目的） 本発明の目的は、記録されたピットと未記録のピットと
の間で光学的性質が異なシ、しかもそれらのピットに過
度の熱が加えられると、両者の光学的性質の差（コント
ラスト）が低下してしまう記録媒体に対して、レーザー
ビームを照射し、ピットからの反射光又は透過光を処理
して記録ビットと未記録ピットとを区別し、それによシ
記録されたデジタル情報を再生する光学的再生装置に於
いて、Ｓハ比を向上させることにある。

（発明の概要） 本発明者らは、ピットの温度を過度に上昇させることな
く、照射する光強度（Ｉ）を高める手段として、強度の
小さい複数のビームに分割し、それらを時間差を設けて
１個又は１個分のピットに照射すれば、個々のビームの
光強度は弱いのでピットの温度を上昇させることがなく
、しかもピットからの反射光又は透過光を何らかの手段
で統合してやれば、高い光強度（Ｉ）による反射光又は
透過光と等価になることを着想し、本発明を成すに至っ
た。

即ち、本発明は、記録媒体上の１個又は１個分のピット
に対し、複数のビームＣＢ＋　、Ｂ２　、Ｂ３・・・Ｂ
、、）を時間差を設けて照射する手段と、該ピットから
の信号光（Ｓ＋　、Ｂ２　、Ｂ３・・・Ｓｎ）を受光し
て電気信号（Ｅｚ　、Ｅｚ　、Ｅａ・・・Ｅ、）に変換
する手段と、該電気信号（Ｅｌ　＋Ｅ２　＋”３・・・
Ｅ、）を積算する手段とを備え、前記手段によシ積算さ
れた電気信号（仝Ｅｘ）を１Ｘ＝１ 個のピットからの情報信号として再生することを特徴と
する光学再生装置を提供する。

本発明の再生装置によって再生される記録媒体としては
、光学的性質例えば反射又は透過の振巾、位相；旋光性
等の異なる２つのピットの順列によって成る情報がデジ
タル記録された又は記録されうる媒体であり、例えば垂
直磁化膜を主体とする磁気光学記録媒体、テルル酸化薄
膜を主体とする非晶質−結晶質相転位利用の記録媒体な
どが挙げられる。この場合、ピットは正確に１個１個別
れている必要はなく、同じ種類のピットが連続して並ん
でいる場合には、それらのピットは並び方向に連結して
、ひとつの大きなピットを形成していてモヨイ。従って
、その場合には１個のピントを区別することはできない
が、１個分のピットがどの位置に存在するかは判断でき
る。そのため、本発明では、「記録媒体上の１個又は１
（［１−のピットに対し・・・・・・・・ゼーム・・・
・・・を・・・・・・照射する・・曲」と定義している
のである。

そのような記録媒体に記録された情報を読み取る（再生
する）ために、照射する複数のビーム（Ｂ＋　＋Ｂ２　
、Ｂ３　、・・・・・・Ｂア）を得るには、複数の光源
を用いてもよいし、１つの光源を適当な手段で複数のビ
ームに分割してもよい。光源としては、どのような光学
的性質を利用するかによって異なるが、いずれにせよ、
１個のピントの大きさは通常０．５〜１０μｍ程度であ
るので、径が小さくて大出力のレーザー光源を使用する
ことが好ましい。

これらの複数のビームを１つのピットに時間差を設けて
照射するには、実際には記録媒体はビームに対して相対
運動しているので、それらのビーム（Ｂ１．Ｂ２　、Ｂ
＋・・・Ｂ、、）の間隔を一定にしておけば、所定の時
間差が得られる。今、第１図に示すように３本のレーザ
ービーム（Ｂｌ　、Ｂ２　、Ｂａ　）を考え、これらに
対し垂直な矢印Ｙ方向に、記録媒体（ハ）を速度Ｖで移
動させたとし、ビーム間の間隔をｄとすると、そのピッ
ト■を透過（第１図以外の例では反射でもよい）して得
られる信号光（Ｓｌ、Ｂ２゜Ｂ３）は、それぞれの信号
光を受光するディテクター（Ｄｌ、Ｄ２．Ｄ３）に■の
時間差を以って次々と受光される。

その結果、ディテクター（Ｉ）＋　１０２　＋Ｄ３　）
では、同じ時間差を以って電気信号（Ｅｓ　、Ｂ２　、
Ｂ３　）に変換される。光を定量的に電気信号に変換す
るディテクターは、既に周知であシ、ここでは説明を省
省く。

こうして得られた１個又は１個分のピットからの時間差
のある電気信号（Ｅｉ　、Ｂ２　、Ｅａ　）は、最も時
間遅くらせ、次に早く受信された信号（Ｂ２）は（Ｅｔ
　、Ｂ２　、Ｂ３　）の時が一致するので、それらを足
し合わせることが可能になる。使用される遅延回路とし
ては、分布定数回路、集中定数回路等による遅延線又は
超音波遅延線がある。

そして、各信号（Ｅｌ　、Ｂ２　＋Ｅ３　）を足し合わ
せると、１つの大きな信号（ΣＥ３）が得られる。既述
−１ のようにＳ／Ｎ比は、／Ｔ（Ｉは照射する再生光強度）
に比例し、個々の電気信号（Ｅ、）は■に比例するから
、３本のビームを使用すると、１本のビームを使用した
場合に比べてＳハ比は、／Ｔζ１．７３２倍に向上する
。

以下実施例によシ本発明を説明する。

（実施例１） 第２図は本実施例の磁気光学再生装置の概念的な構成を
示す説明図でおる。

Ｍは、Ｇ　ｄ　Ｔｂ　Ｆ　ｅのような垂直磁化膜を主体
とする磁気光学記録媒体であり、この媒体には磁化方向
が上向き下向きの２種類のピットによって情報が記録さ
れている。そして、今、媒体−を矢印（１）方向に例え
ば１８００”／−の速度で移動させたとする。

それに対して、２つのレーザー光源（Ｌｌ）　、　（Ｂ
２）を使用し、一方の光源（Ｂ２）から発したＳ偏光ビ
ーム（Ｂ２）を？）−フプリズム（ＨＰ）で進行方向を
約９００曲ケ２ツ（Ｄヒ−ム（Ｂｌ）ｌ（Ｂ２）をビー
ムスプリッター（ＢＳ）に入射させ、ここで両ビームを
９０°曲げて、媒体（Ｍ）の′ピントに照射する。照射
面上に於ける２つのビーム（Ｂｉ　）　、（Ｂ２　）間
の距離は例えば４μｍとする。そうすると、２つのビー
ム（ＢＩ）、（Ｂ２）が１個の同じピットに照射する時
は０．２２μ（８）の時間差を生じていることになる。

ピットに照射されたＳ偏光ビーム（Ｂ＋　）　、（Ｂ２
　）は、ピットの磁化の向きに応じて、その偏光面がθ
Ｋ又は−〇に回転させられて反射する（磁気カー効果）
。

反射光はそれぞれ信号光（８１）、（Ｓ２）　として再
びビームスプリッタ−（ＢＳ）に入射させ、今度はここ
を透過させ、偏光子即ちアナライザー（ＡＩ）。

（Ａ２）に導き、その透過光を各々ディテクター（Ｄｈ
　）　、（Ｂ２　）に導く。この場合、アナライザーの
主軸をＰ偏光面に対し適当に傾けておくと、偏光面がθ
に回転した反射光と一〇に回転した反射光とは、アナラ
イザーを透過した後は、光強度の異なる光として区別さ
れる。その結果、ディテクターにより変換される電気信
号は、例えば高いレベルが下向きの磁化方向を持つピッ
トを指すとすれば、低いレベルは上向きの磁化方向を持
つピットを指すことになる。

ところでディテクター（ＤＩ）は光源（Ｌｌ）からのビ
ーム（Ｂ１）を電気信号（Ｅｌ）に変換し、ディチク（
Ｂ２）は光源（Ｂ２）からのビーム（Ｂ２）を電気信号
（Ｂ２）に変換する。今、媒体−は矢印（１）方向に移
動させるので、同一のピットを考えた場合、光源（Ｌｌ
）からのビーム（Ｂ１）が先に照射され、その結果電気
信号（Ｅｌ）は（Ｂ２）よシも時間的に先に変換される
。

そこで、電気信号（Ｅｌ）は遅延回路（Ｃ１）でσ２２
黙遅くらせ、電気信号（Ｂ２）と時を一致させる。

そうすると、両信号（ＥＩ）、（Ｂ２）を積算する□こ
とが可能になるので、積算すると、得られる和（Ｅｌ　
＋Ｅ２　）は、１個のピットからの情報信号として再生
されたことになる。その結果、Ｓハ比は、１本のビーム
を使用した場合に比べて約１．４倍に向上する。

（実施例１の変形例） 本例は実施例１の磁気光学再生装置を記録及び消去も可
能にした例である。つまり、再生時は実施例１と同じで
あるが、記録及び消去時は、レーザー光源（Ｌｌ）のパ
ワーを高めて、高い光強度のビーム伊すを作り、これに
より、媒体（財）上に記録ビットを形成するか、又は記
録済みピットを消去して未記録ビットに戻すのである。

この場合、媒体斡による反射光は不用というよシ無用な
ので、ディテクター（Ａ１）に入射する前に遮断するか
、又は第２Ａ図のようにディテクター（Ｄｌ）で変換さ
れた電気信号（Ｅｌ）を送る回路の途中にスイッチ（Ｓ
Ｗ）を設け、送信を停止させる。

一方、光源（Ｂ２）のパワーは再生時と同一の低いレベ
ルにしておき、再生時と同じように媒体□□□に照射す
れば、ビットからの反射光が信号光（Ｂ２）になるので
、再生時と同じように処理すると、シＮ比は低いものの
、そのビットが未記録なのか記録済みなのかは区別でき
る。

従って、ビーム（Ｂｘ）を第２Ａ図のように（Ｂ２）よ
シも先行させて照射し、ビーム（Ｂ１）による記録又は
消去が正しく成されたが否がをビーム（Ｂ２）によって
チェックする。

また逆にビーム（Ｂ２）を先行させビーム（Ｂ１）を後
行させると、未記録部分を検出又は確認しながら記録し
たシ、あるいは記録済みの部分を検出又は確認しながら
消去することができる。

（実施例２） 実施例１では、記録媒体（財）によってカー回転を受け
た反射光の偏光面の回転状況（θＫ又は−〇Ｋ）の検出
のためにアナライザー（ＡＩ　）　、　（Ａ２）を使用
する方法を説明したが、このようなアナライザーを使用
する直接法に代えて、本例では差動法を用いる。

差動法では、アナライザーの代りにウオーラストンプリ
ズム、トムソンプリズム、ロションプリズム、薄膜型な
どの偏光ビームスプリッタイＰＢＳ）を使用する。この
場合、ＰＢＳの偏シ方向を、カー回転を受ける前のビー
ムの偏光面に対し、４５度傾けて使用する。

第３図は本例にかかる磁気光学再生装置の概念的な構成
を示す説明図であシ、ここでは媒体（財）から反射され
た信号光（Ｓｌ）、（Ｂ２）をそれぞれ（ＰＢＳ）に導
き、これにより各信号光（ｓｌ）、（Ｂ２）を、互いに
直交した偏光成分を持ち、かつほぼ等しい光強度を有す
る２つのビーム（８１１，会、□）、（Ｂ２１．ｓ２□
）に分割して各々ディテクタ（Ｄｕ　、１１２　、　’
ｆｈ１．　Ｂ２２　）Ｋ入射きせる。

そして信号光（Ｓｌ）はディテクター（Ｄｏ）と（Ｄ　
１２　）によって電気信号（Ｂｌｌ）と（Ｅ　１２　）
に変換され、更に差動増幅器（ＤＡｌ）によって両者の
差として電気信号（Ｅｌ）に変換される。信号（Ｅｌ）
のレベルは信号光（Ｓｌ）を反射したビットがいずれの
磁化方向を持っているかを示す。つまり、例えば（Ｅｌ
）の高いレベルが下向きの磁化方向を持つビットを指す
とすれば、（Ｅｌ）の低いレベルは下向きの磁化方向を
持つビットを指す。

同じように信号光（Ｂ２）は、ディテクター（Ｄ２□）
と（Ｂ２２）によって２つの電気信号（Ｂ２１）と（Ｂ
２２）に変換され、更に差動増幅器（ＤＡ２）によ’）
（Ｂ２１）。

（Ｂ２２）の差として、電気信号（Ｂ２）に変換される
。

今、媒体Ｍは矢印（１）方向に移動させるので、同一の
ビットを考えた場合、光源（Ｌｌ）からのビームが先に
照射され、その結果、電気信号（Ｅｌ）は（Ｂ２）より
も時間的に先に変換される。

そこで電気信号（Ｅｌ）は遅延回路（Ｃ）によって遅く
らせ、電気信号（Ｂ２）と時を一致させる。

そして、両者の和（Ｅ１＋Ｅ２）を１つのビットからの
情報信号として利用し、必要な電気的処理を施こして、
最終的には映像や音声へと再生する。

（実施例３） 本実施例は、第４図に示すように１個のレーザー光源（
Ｌ）からの１本のビーム（Ｂ）を位相型又は振幅型回折
格子（Ｇ）によって３本のビーム（Ｂ１．Ｂ２　、Ｂ３
　）に分け、これらのビームを磁気光学記録媒体（Ｍ）
上の１個のビットに対し時間差を設けて順に照射する磁
気光学再生装置である。

ビットによって反射された信号光（Ｓｌ、Ｂ２．Ｂ３）
は、それぞれアナライザー（Ａｌ、Ａ２．Ａ３）を通し
てディテクター（Ｄｌ、Ｂ２．Ｂ３）に導いて電気信号
ｉｔ　、Ｂ２　、Ｅａ　）に変換し、先に変換された電
気信号は遅延回路（ＣＩ　、Ｃ２）によって遅くらせ、
３者の時を一致させた上で合算する。

は１本のビームを使用した場合に比べ約１，７倍に向上
する。

（実施例３の変形例１） 磁気光学記録媒体（Ｍ）−ｏ記録及び消去は、高い光強
度レーザービームの照射によって実施され、しかも１本
のビームで済むので、第４図に（Ｇ）で示す回折格子を
機械的移動手段によって記録及びφ去時は光路外に退避
できるように配設する。

つまり、本例の再生装置は記録及び消去兼用型である。

（実施例３の変形例２） 本例は実施例３で使用する回折格子（Ｇ）の格子を電気
光学素子で作成した例である。電気光学素子は、既に周
知のように電気光学効果を示す物質例えば液晶、エレク
トロクロミック物質を一対の透明電極でサンドイッチし
たものであ）、電極への電力供給の制御によって透過光
を制御することができる。

従って、電気光学素子を格子とした回折格−７（Ｇ）は
、電気的制御によって回折格子にもなるし単なる透明な
板にもなる。

従って、回折格子（Ｇ）への電力供給をＯＮにすると、
回折格子として働いて実施例３（第４図参照）の再生装
置になり、電力供給をＯＦＦにすると、単なる透明な板
となるので光源（Ｌ）のビームはそのまま１本の高強度
ビームとして媒体（財）に照射されることから、記録及
び消去装置（第４Ａ図参照）になる。

（実施例３の変形例３） 本例は実施例３の再生装置に於いて、３本のビーム（Ｂ
ｚ　、Ｂ２　、Ｂ３　）のうち外側の２本のビーム（Ｂ
Ｉ、Ｂａ）をトラッキングエラーの検出に兼用する例で
あシ、本例の概念的な構成を第５図に示す。

本例では回折格子（Ｇ）を傾けることにより、３本のビ
ームのスポット（スポット径はビットの径とほぼ同じ１
．５μｍ程度）を媒体（Ｍ）上の情報トラック中心から
互いに逆方向に０．１〜０．２μｍずれるようにする。

この様子を第５Ａ図に示す。

第５Ａ図では符号（０）で示す直線がトラック中心でラ
シ、その線上に実線で示すビットが並んでいる。これら
のビットに対して３本のビームが照射されるが、それら
のビームのスポットを破線で示す。

従って、ビーム（Ｂ１．Ｂ３）がビットに照射されて反
射して来る信号光（Ｓｌ、Ｂ３）の光量は、それらのス
ポットがピット全体を照射する場合に比べ若干低下する
（その結果、Ｓ／Ｎ比も１０〜２０％程度低下する）が
、信号光（Ｓｌ）と（Ｂ３）の光量は、ビーム（Ｂ２）
のスポットがトラック中心上にある限シ、対称的である
はずなので、ビーム（Ｂ１゜Ｂ３）ディテクター（Ｄｌ
、Ｂ２）で変換された電気信号（Ｅｌ、Ｂ３）を各々分
岐して包絡線検波回路（Ｆｌ。

Ｂ３）に導き、それらの出力を差動増幅器（ｐＡ）に入
力すると、（ＤＡ）の出力がトラッキングエラー信号（
Ｔ）となる。

（実施例４） 本例も磁気光学再生装置で記録及び消去を兼用した例で
ある。

〈再生の場合〉 第６図に示すようにレーザー光源を２個（Ｌｌ。

Ｂ２）使用し、（Ｌｌ）からのビーム（Ｂ１）は直接ハ
ーフプリズム（ＨＰ）に導き、そこを透過させてビーム
スプリッタ−（ＢＳ）に入射させ、他方（Ｂ２）からの
ビーム（Ｂ２）は反射鏡（Ｒ）で反射させた後、ＨＰに
導き、そこで反射させてビーム（Ｂ１）とは僅かに進行
方向の異なる方向に進ませて、（ＢＳ’）に入射させる
。つまり、ビーム（Ｂ＋　）と（Ｂ２）とはビームスプ
リッタ−（ＢＳ）で反射された後、磁気記録媒体舛の各
々異なる位置を照射するように設定する。

今、媒体（財）上の１個のビットに着目し、媒体（財）
を矢印（１）方向に駆動させると、先ずビーム（Ｂ１）
がそのビットに肖って信号光（Ｓｌ）として反射し、次
にビーム（Ｂ２）が同じビットに当って信号光（Ｂ２）
として反射する。信号光（８１）、（３２）はそれぞれ
アナライザー（Ａｌ）　、（Ａ２　）に導いて信号成分
のみを分割し、それぞれディテクター（ＤＩ）。

（Ｂ２）に導く。

これによシ各信号光は電気信号（Ｅｌ　）　、　（Ｂ２
　）に変換される。但し、信号（Ｂｌ）の方が先に受信
されるので遅延回路（（Ｊを通して時間を遅くらせ、そ
れによ多信号（Ｂ２）の受信と時を一致させる。

そうすると、信号（Ｅｌ）と（Ｂ２）を合算することが
可能になり、合算された信号（Ｅｌ　＋　Ｅｚ、）は、
１個のビットからの情報信号を表わす。

従って、１本のビームを使用した場合に比べて、Ｓハ比
は約１．４倍に向上する。

〈記録及び消去の場合〉 既述のように記録及び消去には、再生時よシも大きい光
強度を必要とする。そこで本例の装置では、反射鏡（Ｒ
）の角度を変えられるように設置し、記録及び消去時に
は、第６Ａ図に示すようにビーム（Ｂ１）と（Ｂ２）と
を・・−７プリズム（ＨＰ）で１本に合体してしまうよ
うにするのである。

こうすると、合体されたビームの光強度は２倍になシ、
記録及び消去が可能になる。

（発明の効果） 以上の通シ、本発明によれば複数のビームを使用するこ
とにより、再生信号強度（Ｓ）を著しく向上させること
ができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の詳細な説明する説明図である。 第２図、第２Ａ図、第３図、第５図並びに第６図は本発
明の実施例にかかる磁気光学再生装置の概念的な構成を
示す説明図である。 第４Ａ図は第４図の再生装置を記録・消去に使用したと
きの説明図である。 第５Ａ図はピット（実線）とそれに照射された３本のビ
ームのスポット（破線）との関係を示す説明図である。 第６Ａ図は第６図の再生装置を記録・消去に使用したと
きの説明図である。 〔主要部分の符号の説明〕 Ｍ・・・・・・・・・・・・磁気光学記録媒体Ｌ・・・
・・・・・・・・　レーザー光源ＢＳ・・・・・・・・
・ビームスプリッタ−ＨＰ・・・・・・・・ハーフプリ
ズム Ａ・・・・・・・・・・・アナライザーＤ・・・・・・
・・・・・ディテクターＣ・・・・・・・・・・・・遅
延回路 ＤＡ・・・・・・・・差動増幅器 ＰＢＳ　・・・・・・偏光ビームスプリッタ−Ｇ・・・
・・・・・・・・・回折格子 出願人　日本光学工業株式会社 代理人渡辺隆男 第１図 ５３Ｂ２Ｂ（ オ′？図 第５図 矛４区 ２ 矛４Ａ囚 第５図 ｚ 才ＳＡ区 手続補正書彷力　７・１ １．４■牛の耘 昭和５８年特許願第１３１４４３号 ２、発明の名称 マルチビーム照射方式再生装置 ３、補正をする者 事件との関係　特許出願人 東京都千代田区九の内３丁目２番３号 （４１１）日本光学工業株式会社 フタ才力　シゲタダ 卵尉土長福岡　成忠 ４、代理人 日圀狛５群ト１０月１日　（発送日：面体口５群Ｆ１０
月５日）６、補正の対象 明細書の「図面の簡単な説明」の欄 ；甫正の内容 明細書第２３頁下から３行目の「第３図、」と「第５図
」との間に「第４図」を挿入する。 以　上

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １　記録媒体上の１個又は１個分のピットに対し、複数
   のビーム（Ｂ１．Ｂ２．Ｂ３・・・Ｂｎ）を時間差を設
   けて照射する手段と、該ビットからの信号光（Ｓｌ、Ｓ
   ２．５３−８ｎ）を受光して電気信号（Ｅｌ。 Ｂ２．Ｂ３・・・Ｆ！ｎ）に変換する手段と、該電気信
   号（Ｅ＋　、　Ｅｚ　、Ｂ３・・・Ｅｎ　）を積算する
   手段とを備え、前記手段により積算された電気信号（ｉ
   Ｅｚ）をｘ＋１ １個のピットからの情報信号として再生することを特徴
   とする光学再生装置。