EP4591047A1 - Méthode de détermination d'une longueur d'onde centrale d'une raie spectrale avec une haute précision et système associé - Google Patents

Méthode de détermination d'une longueur d'onde centrale d'une raie spectrale avec une haute précision et système associé

Info

Publication number
EP4591047A1
EP4591047A1 EP23768863.5A EP23768863A EP4591047A1 EP 4591047 A1 EP4591047 A1 EP 4591047A1 EP 23768863 A EP23768863 A EP 23768863A EP 4591047 A1 EP4591047 A1 EP 4591047A1
Authority
EP
European Patent Office
Prior art keywords
interest
measured
profile
sample
wavelength
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Pending
Application number
EP23768863.5A
Other languages
German (de)
English (en)
Inventor
Jean-Baptiste Sirven
Kévin TOUCHET
Frédéric Chartier
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Commissariat a lEnergie Atomique et aux Energies Alternatives CEA
Original Assignee
Commissariat a lEnergie Atomique CEA
Commissariat a lEnergie Atomique et aux Energies Alternatives CEA
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Commissariat a lEnergie Atomique CEA, Commissariat a lEnergie Atomique et aux Energies Alternatives CEA filed Critical Commissariat a lEnergie Atomique CEA
Publication of EP4591047A1 publication Critical patent/EP4591047A1/fr
Pending legal-status Critical Current

Links

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01J—MEASUREMENT OF INTENSITY, VELOCITY, SPECTRAL CONTENT, POLARISATION, PHASE OR PULSE CHARACTERISTICS OF INFRARED, VISIBLE OR ULTRAVIOLET LIGHT; COLORIMETRY; RADIATION PYROMETRY
    • G01J3/00—Spectrometry; Spectrophotometry; Monochromators; Measuring colours
    • G01J3/28—Investigating the spectrum
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01J—MEASUREMENT OF INTENSITY, VELOCITY, SPECTRAL CONTENT, POLARISATION, PHASE OR PULSE CHARACTERISTICS OF INFRARED, VISIBLE OR ULTRAVIOLET LIGHT; COLORIMETRY; RADIATION PYROMETRY
    • G01J3/00—Spectrometry; Spectrophotometry; Monochromators; Measuring colours
    • G01J3/02—Details
    • G01J3/10—Arrangements of light sources specially adapted for spectrometry or colorimetry
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01J—MEASUREMENT OF INTENSITY, VELOCITY, SPECTRAL CONTENT, POLARISATION, PHASE OR PULSE CHARACTERISTICS OF INFRARED, VISIBLE OR ULTRAVIOLET LIGHT; COLORIMETRY; RADIATION PYROMETRY
    • G01J3/00—Spectrometry; Spectrophotometry; Monochromators; Measuring colours
    • G01J3/28—Investigating the spectrum
    • G01J3/2803—Investigating the spectrum using photoelectric array detector
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01J—MEASUREMENT OF INTENSITY, VELOCITY, SPECTRAL CONTENT, POLARISATION, PHASE OR PULSE CHARACTERISTICS OF INFRARED, VISIBLE OR ULTRAVIOLET LIGHT; COLORIMETRY; RADIATION PYROMETRY
    • G01J3/00—Spectrometry; Spectrophotometry; Monochromators; Measuring colours
    • G01J3/28—Investigating the spectrum
    • G01J3/443—Emission spectrometry
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
    • G01N21/17—Systems in which incident light is modified in accordance with the properties of the material investigated
    • G01N21/25—Colour; Spectral properties, i.e. comparison of effect of material on the light at two or more different wavelengths or wavelength bands
    • G01N21/27—Colour; Spectral properties, i.e. comparison of effect of material on the light at two or more different wavelengths or wavelength bands using photo-electric detection ; circuits for computing concentration
    • G01N21/274—Calibration, base line adjustment, drift correction
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
    • G01N21/17—Systems in which incident light is modified in accordance with the properties of the material investigated
    • G01N21/25—Colour; Spectral properties, i.e. comparison of effect of material on the light at two or more different wavelengths or wavelength bands
    • G01N21/31—Investigating relative effect of material at wavelengths characteristic of specific elements or molecules, e.g. atomic absorption spectrometry
    • G01N21/3103—Atomic absorption analysis
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
    • G01N21/62—Systems in which the material investigated is excited whereby it emits light or causes a change in wavelength of the incident light
    • G01N21/71—Systems in which the material investigated is excited whereby it emits light or causes a change in wavelength of the incident light thermally excited
    • G01N21/718—Laser microanalysis, i.e. with formation of sample plasma
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01J—MEASUREMENT OF INTENSITY, VELOCITY, SPECTRAL CONTENT, POLARISATION, PHASE OR PULSE CHARACTERISTICS OF INFRARED, VISIBLE OR ULTRAVIOLET LIGHT; COLORIMETRY; RADIATION PYROMETRY
    • G01J3/00—Spectrometry; Spectrophotometry; Monochromators; Measuring colours
    • G01J3/28—Investigating the spectrum
    • G01J2003/2866—Markers; Calibrating of scan

Definitions

  • TITLE Method for determining a central wavelength of a spectral line with high precision and associated system
  • the present invention relates to the field of spectroscopy, and more particularly the determination of the central wavelength of a spectral line with very high precision.
  • spectroscopy for example in atomic or molecular spectroscopy, or to determine the isotopic abundance of an element in a sample by an optical method (called LIBRIS for Laser Induced Breakdown self-Reversal Isotopic Spectrometry, see more far)
  • LIBRIS Laser Induced Breakdown self-Reversal Isotopic Spectrometry
  • high precision in determining the value of the central wavelength of a spectral line is required.
  • the spectral line to be characterized is produced by a light source and can be an absorption or emission line, atomic or molecular. We typically look for an uncertainty of less than 5 pm, or even less than 1 pm, in the value of the central wavelength.
  • the detection system is calibrated in wavelength by means of a reference source emitting known lines, typically a mercury vapor lamp or a hollow cathode lamp.
  • a reference source emitting known lines, typically a mercury vapor lamp or a hollow cathode lamp.
  • the position of the line to be analyzed and the position of the reference line are identified in pixels on the detector, and the line to be analyzed is determined based on its relative position compared to that of the reference line.
  • the detector comprises at least N pixels Pi aligned along a line, with i varying from 1 to N. When it is 2D an integration on all the pixels of the same column is carried out.
  • the detector is CCD technology matrix, with 2048x512 pixels.
  • ⁇ ref be the central wavelength of the reference line and 70 be the wavelength to be determined
  • Pref be the position of ⁇ ref identified in pixels of the detector
  • PO be the position of 70 on this same detector.
  • the wavelength 7ref is of course chosen so that it appears on the detector simultaneously at 70 for the same configuration of the spectrometer.
  • the detection of the reference line and that of the line to be analyzed are carried out sequentially in time.
  • the signal from the sample is routed to the detection system by an optical fiber.
  • these two measurements are separated by a duration which is of the order of a minute, which is sufficient for such a drift to occur.
  • the invention is of particular interest for the LIBRIS method, its principle is recalled below as well as the principle of the LIBS and LAMIS methods.
  • the principle of LIBS technology is to focus a laser pulse on the surface of a material sample (or material) to generate a transient plasma whose light emission is analyzed by means of a spectrometer.
  • a material sample or material
  • spectrometer By collecting the light emission from the plasma and analyzing the spectrum by spectrometry, it is possible to identify the elements present in the plasma, and therefore to determine the composition of the material, from emission line databases.
  • LIBS we integrate the intensity over the entire width of the line.
  • LAMIS technology for example described in the publication by R. Russo et al., Spectrochim. Acta B 66 (2011) 99 is an alternative derived from LIBS which makes it possible to carry out an isotopic analysis from the lines of molecules formed by reaction between the ablated material and a constituent of the ambient environment, or by reaction between two atoms of the material ablated.
  • a laser generator L0 generates a laser beam FLO which is focused on the sample 1 using a first optical system 2. This generates a plasma PI0. The plasma emits a light emission 3 which is collected by an OSO optical system. The focused light emission is sent to a SpecO spectrometer via an FO optical fiber.
  • the SpecO spectrometer includes (or is associated with) a DetO detector synchronized with the L0 laser generator. The SpecO spectrometer allows you to record line spectra.
  • UT0 processing means make it possible to process the recorded spectra.
  • LIBS makes it possible to generate a spectrum 20, which is in the form of a set of spectral lines which correspond to the emission lines of the elements composing the material, and allows - using the available correlation data between emission lines and elements - to determine the elemental composition of the material sample.
  • the wavelength X of a line provides information on an element present in the material and the intensity I is linked to the concentration of this element.
  • LIBS emission spectrometry also applies to isotopic analysis because the atomic lines of different isotopes of the same element are at slightly different wavelengths. This spectral shift, called isotopic shift, is due to mass effects (majority for light elements) and modification of the charge distribution inside the nucleus (majority for heavy elements). If we want to carry out this isotope analysis by LIBS, it is imperative to separate the lines of the 2 isotopes. However, this spectral shift is generally of the order of a fraction of nm or even a few pm, as shown in Table I below:
  • a first solution consists of carrying out the analysis at reduced pressure, or even under vacuum. By thus limiting the confinement of the plasma by the ambient environment, its density is reduced and sufficient spectral selectivity can be found for certain isotopes.
  • a double line is visualized, and the determination of the isotopic ratio is carried out from the intensity ratio between the two lines associated with the two isotopes. This approach is not applicable to all isotopes and requires a spectrometer with high resolving power, and therefore bulky.
  • a second solution consists of sending a second laser beam through the plasma, in order to measure a resonant absorption or fluorescence signal, which is restrictive and complicates the measurement system.
  • the LAMIS technique can also be used, but this requires meeting several conditions: 1. Molecules must be formed in the plasma; 2. They must be sufficiently stable under the plasma temperature/density conditions; 3. They must have detectable lines, that is to say of sufficient lifespan, sufficiently intense, and in the spectral band of the detection system. In the case of lithium for example we do not detect a LAMIS signal probably because the 2nd condition is not met.
  • the LIBRIS technique is an optical technique making it possible to determine the isotopic abundance of an element in a sample (solid, liquid or gas) from the emission spectrum of a laser ablation plasma. This technique is for example described in the publication by K. Touchet et al., Spectrochim. Acta B 168 (2020) 105868 and in document US 2019/0041336. It is a variant of LIBS technology and uses the same optical system. LIBRIS technology overcomes the various disadvantages of the LIBS method by allowing measurement of an isotope ratio at atmospheric pressure and without a second laser.
  • the profile of the lines results from the emission and the self-absorption at the same wavelength corresponding to the electronic transitions between two levels of all the considered atoms placed on its line of sight. Consequently, the measured intensity is not just the sum of all plasma emissions, because this self-absorption must be taken into account.
  • LIBRIS exploits this self-absorption effect to deduce information on the isotopes of a given element in a material.
  • Figures 2 and 3 illustrate an RS0 line of an element of interest, selected from a spectrum 20, obtained in two cases, depending on the concentration of the element in the material.
  • Figure 2 illustrates the case where the concentration of the element in the plasma is lower, the self-absorption phenomenon is little marked or even absent.
  • the dotted curves ISOi and ISO2 represent the emission of the 2 isotopes.
  • Each line has a significant width compared to the gap between the 2 lines, mainly due to the Stark effect in the plasma, and this is why we do not distinguish them individually: we detect the solid line line RS0 which corresponds to the sum of the 2.
  • the principle of LIBRIS is that the central wavelength of the solid line varies with the isotopic abundance, that is to say with the ratio of the amplitudes of the 2 dotted lines.
  • Figure 3 illustrates the case where the element is in high concentration in the plasma, the self-absorption phenomenon is then marked.
  • a line profile hollowed out in its center double bell profile
  • an inverted line resulting from the superposition of a spectrally broad emission profile, with a spectrally narrower absorption profile.
  • the central wavelength 70 is in this case measured on the part of the profile corresponding to the absorption, that is to say at the minimum point 30 of the observed trough. It is correlated to the ratio between two isotopes Isoi and lso 2 of the element considered, and it is shifted according to said isotopic ratio. It is this measurement of the wavelength of the trough which defines the LIBRIS technology.
  • the measurement of the isotopic ratio is carried out from the very precise measurement of the wavelength 70, maximum of the bell-shaped line or minimum of the line, called inverted, in the form of a double bell.
  • This wavelength A o shifts linearly with the isotopic abundance, between ⁇ R 1 and ⁇ R 2 , the indices 1 and 2 referring to two isotopes of the element.
  • ⁇ R 1 and ⁇ R 2 are physical data available in spectroscopic databases and/or in scientific publications. The analytical uncertainty on the isotopic abundance is therefore directly linked to the uncertainty in the determination of the wavelength 70.
  • An aim of the present invention is to remedy the aforementioned drawbacks by proposing a method and a system for determining the central wavelength of an absorption or emission line, atomic or molecular, produced by a light source, with sub-picometric precision.
  • the subject of the present invention is a method for determining a central wavelength of interest of a spectral line of interest measured by a spectrometer, the spectral line of interest corresponding to an emission or an absorption of a sample to be characterized, the spectral line of interest having either a bell-shaped profile, said central wavelength of interest then corresponding to the top of said bell-shaped profile, or a double-bell profile, said wavelength center of interest then corresponding to the hollow between the two bells, the spectrometer being associated with a detector comprising a plurality of pixels aligned in a direction X, the spectral line of interest being detected on pixels of the detector, the method comprising the steps consists in:
  • Detect at a time t1 a first measured reference profile coming from a reference source presenting a reference spectral line presenting a so-called reference central wavelength of known value, the reference wavelength being chosen from so as to be detected on at least one pixel of the detector,
  • F Determine a value of the central wavelength of interest from a difference between said positions of interest and intermediate reference (POref), said known value of the reference wavelength and a linear dispersion of the spectrometer and the associated detector.
  • the variation law is linear.
  • processing step D comprises the sub-step consisting of adjusting values of the measured profile of interest and of the first and second measured reference profiles with known mathematical functions so as to determine by interpolation said position of interest and said first and second reference positions with sub-pixel precision, the determination of the intermediate reference position then also being determined with sub-pixel precision.
  • the light signal coming from the sample is pulsed.
  • the light signal coming from the sample comes from an emission of a plasma emitted by the sample illuminated by a pulsed laser.
  • the method according to the invention is adapted to determine an isotopic abundance of an element present in said sample, said central wavelength of interest corresponding to a line resulting from the contributions of two isotopes of said element, said value of the central wavelength of interest making it possible to determine said abundance.
  • the invention also relates to a system for measuring a central wavelength of interest of a spectral line of interest measured by a spectrometer, the spectral line of interest corresponding to an emission or absorption of 'a sample to be characterized, the spectral line of interest presenting either a bell-shaped profile, said central wavelength of interest then corresponding to the peak of said bell-shaped profile, i.e. a double-bell profile, said central wavelength of interest then corresponding to the hollow between the two bells, the measuring system comprising:
  • a detection system comprising a spectrometer (Spectro) associated with a detector (Det) comprising a plurality of pixels (Pi) aligned in a direction X, the spectral line of interest being detected on pixels of the detector,
  • the system being configured so that the detector detects:
  • the reference source presenting a reference spectral line having a central so-called reference wavelength of known value, the reference wavelength being chosen so as to be detected on at least one pixel of the detector,
  • system further comprising a processing unit configured for:
  • the measuring system is adapted for measuring the isotopic abundance of an element present in the sample, and further comprises:
  • a pulsed laser configured to illuminate the sample so as to generate a plasma capable of emitting said light signal from the sample
  • an optical fiber configured so that the input collects either a light signal from the sample, or a light signal from the reference source, and the output is coupled to an input of the spectrometer, the processing unit being configured to synchronize the detector with the laser upon detection of the measured profile of interest, said central wavelength of interest corresponding to a line resulting from the contributions of two isotopes of said element, said value of the central wavelength of interest making it possible to determine said isotopic abundance.
  • the invention finally relates to a computer program comprising instructions which lead the system according to the invention to execute the steps of the method according to the invention.
  • Figure 1 already cited illustrates the measurement principle using the LIBS, LAMIS and LIBRIS technologies.
  • Figure 2 already cited illustrates a spectral line measured in a case where the element is in low concentration in the plasma, the self-absorption phenomenon is then little marked or even negligible.
  • Figure 3 already cited illustrates a spectral line measured in a case where the element is in high concentration in the plasma, the self-absorption phenomenon is then marked.
  • Figure 4 already cited illustrates the evolution of the central wavelength 70 measured as a function of the isotopic abundance of the Lithium isotope 6 Li in the sample.
  • Figure 5 illustrates the method according to the invention.
  • Figure 6 illustrates the measured profile of interest PSech, the first measured reference profile of PS1 ref and the second measured reference profile PS2ref, the first theoretical reference profile PSTI ref, the second theoretical reference profile PST2ref and the PSTech theoretical profile of interest.
  • Figure 7 illustrates the system according to the invention.
  • Figure 8 illustrates the system according to the invention adapted for measuring an isotopic ratio of an element present in the sample.
  • Figure 9 illustrates the data obtained by repeating the measurement 17 times (measurements i numbered from 1 to 17). For each measurement i we determine on the one hand a raw value 7CB(Î) (cross) and on the other hand a corrected value 7c(i) (points) determined according to method 100 according to the invention.
  • Figure 10 shows the mean and the standard deviation o of these 17 measurements in both cases, raw and corrected with 7ref of the HCL lamp, respectively (n, o B ) and (7 c m, o c ).
  • the invention relates to a method 100 for measuring the central wavelength of interest 7c of a spectral line of interest RSe measured by a spectrometer, illustrated in Figure 5.
  • the invention also relates to a system 10 of measurement of a central wavelength.
  • the spectral line of interest corresponds to an emission or absorption of an Ech sample to be characterized and has either a bell-shaped profile, 7c then corresponding to the wavelength of the peak of the bell-shaped profile, or a double bell profile, ⁇ c then corresponding to the wavelength of the hollow between the two bells.
  • the spectrometer carrying out the measurement comprises (or is associated with) a detector Det comprising a plurality of pixels Pi, i pixel index varying from 1 to N, aligned in a direction X.
  • the spectral line of interest RSe is detected on pixels of the detector Det.
  • a first measured reference profile PSI ref is detected at a time t1 from a reference source Sref presenting a reference spectral line RSref having a length of central so-called reference wave of known value ⁇ ref.
  • the reference wavelength is chosen so as to be detected on at least one pixel of the Det detector.
  • a light signal SLI ref coming from the Sref source is injected at the input of the Spectro spectrometer.
  • the reference source is chosen according to the spectral characteristics of the sample to be analyzed.
  • the measured spectral profile PSI ref is a set of measurement points indexed according to the pixels Pi of the detector, and each i is associated with a detected intensity I1 i.
  • a measured profile of interest PSech from the sample to be characterized.
  • a light signal SLech from the Ech sample is injected at the input of the Spectro spectrometer.
  • the measured spectral profile PSech is a set of measurement points indexed according to the pixels of the detector, and each j is associated with a detected intensity lOj.
  • the source Sref is chosen so that the line RSref is detected by the detector without modifying the setting of the spectrometer associated with the detection of RSe.
  • the pixels of the detector detecting the RSe line can be located in a zone of the detector different from that detecting the RSref line.
  • the RSref and RSe lines are located at the same location of the detector. It is then appropriate to turn off the reference source during the measurement of the sample or to ensure that SLref is negligible compared to SLech.
  • a step C we detect at a time t2 (i.e. t2>t1) a second measured reference profile PS2ref coming from the reference source Sref. To do this, a light signal SL2ref from the Sref source is injected again at the input of the Spectro spectrometer.
  • the measured profiles PSI ref and PS2ref correspond to the spectral line RSref measured at two different times t1 and t2, these two times framing a measurement of the spectral line of interest RSe.
  • the detector Det detects sequentially in time the signal coming from the reference source at t1, the signal coming from the sample at tO and again the signal coming from the reference source at t2 .
  • a step D the first and second measured reference profiles PSI ref and PS2ref are processed, so as to determine a first reference position P1 ref of the reference wavelength Xref and a second reference position P2ref of the reference wavelength. These two positions are measured in pixels of the detector, the index i constituting the abscissa of the detected spectrum.
  • step D we also process the measured profile of interest PSech so as to determine the position of interest Pech of the central wavelength Xc, always measured in pixels of the detector.
  • the wavelength drift of the detection system [spectrometer + detector] is measured by the difference (P2ref-P1 ref).
  • a step E the so-called intermediate reference position POref at the instant tO Pref(tO) is determined, by interpolation, from P1 ref, P2ref and a law of variation of the linear reference position in function of time Pref(t) between times t1 and t2.
  • a value of the central wavelength of interest ⁇ C is determined from the difference between Pech and POref, the known value of the reference wavelength Xref and the dispersion linear DL of the detection system [spectrometer + detector] (typically in pm/pixel).
  • ⁇ c A ref + (P ecfl - POref).
  • DL (1) It is of course appropriate to take the value of DL corresponding to the spectral region in which 7ref and 70 are located.
  • the position in pixels of the detector of the reference wavelength is determined more precisely, taking into account the drift of the detection system, by establishing a law of linear variation of the reference position as a function of time.
  • This allows a determination of 7c with improved precision compared to a measurement which would only take into account P1 ref (measurement of the reference prior to the measurement of the spectrum of interest) or that P2ref (measurement of the reference subsequent to the measurement of the spectrum of interest).
  • P1 ref measured of the reference prior to the measurement of the spectrum of interest
  • P2ref measured subsequent to the measurement of the spectrum of interest
  • the time difference between the two measurements of the Sref spectrum is small, typically of the order of a minute or less.
  • a short time between the two measurements of the Sref spectrum guarantees a reproducible linear variation between t1 and t2. .
  • the input of an optical fiber FOp is moved, the output of which is coupled to the input of the Spectro spectrometer, so as to collect either the light signal coming from the source Sref (SLI ref for the first measurement and SL2ref for the second measurement), i.e. the light signal SLech from the sample to be characterized (see Figures 7 and 8 below).
  • the time to carry out this manipulation, to which the spectrum recording time should be added, is typically less than a minute.
  • the parameters a and b are determined from the measurements at times ti and Î2:
  • the detector Det detects sequentially over time the first reference signal, the signal of interest and the second reference signal. This detection generates a first measured reference profile of PSI ref, a measured profile of interest PSech, and a second measured reference profile PS2ref as illustrated in Figure 6.
  • the abscissa of the profiles is the index i of the pixels Pi of the detector and l
  • the ordinate is an intensity detected for each pixel, respectively 11 i, lOi and I2i.
  • processing step D comprises the sub-step consisting of adjusting the values of the measured reference profiles PSI ref and PS2ref and of the measured profile of interest PSech with known mathematical functions, so as to determine by interpolation the positions of interest and reference with sub-pixel precision, as illustrated in Figure 6.
  • the light signal from the sample SLref is pulsed.
  • the light signal from the SLech sample comes from an emission of a plasma emitted by the sample illuminated by a pulsed laser.
  • the method according to the invention is associated with the implementation of LIBRIS technology, that is to say it is adapted for the precise measurement of an isotopic ratio of a element present in the sample Ech.
  • the light signal SLech comes from an emission of a plasma PI emitted by the sample Ech, illuminated by a pulsed laser L.
  • the central wavelength of interest corresponds to a line resulting from the contributions of two isotopes of the element, and the precise value of the central wavelength of interest 7c makes it possible to determine the isotopic ratio as explained above.
  • the detector Det is synchronized with the laser L.
  • the system 10 is illustrated in Figure 7. It comprises a Spectro spectrometer associated with the detector Det, the latter comprising a plurality of pixels Pi aligned in a direction X.
  • the detector is of the intensified CCD type.
  • An example is i pixel index varying from 1 to 2048.
  • the intensities are summed in the vertical direction of the columns.
  • the system is further configured so that the detector Det detects at a time t1 the first measured reference profile PSI ref coming from the reference source Sref, then at a time tO the measured profile of interest PSech coming from said sample of interest, then at a time t2 the second measured reference profile PS2ref coming from the reference source Sref.
  • the detector Det detects at a time t1 the first measured reference profile PSI ref coming from the reference source Sref, then at a time tO the measured profile of interest PSech coming from said sample of interest, then at a time t2 the second measured reference profile PS2ref coming from the reference source Sref.
  • the system further comprises a processing unit UT configured to implement steps D, E and F.
  • the source Sref is chosen according to the wavelength 7c of interest: 7ref must in fact be sufficiently close to 7c so that the two wavelengths can be detected on the detector without changing the setting. of the spectrometer.
  • Sref is a hollow cathode lamp, which emits few photons continuously.
  • the signal from the sample being typically intense and of short duration, the acquisition parameters of the detection system are in this case different for the detection of the two signals (from the reference and the sample).
  • These parameters are (non-exhaustive list): measurement delay relative to the laser shot (for the sample signal only), width of the acquisition time gate, number and rate of accumulations, gain of the detector, averaging signals.
  • the system 10 is adapted for measuring a sample signal coming from a plasma, as illustrated in Figure 8.
  • the system further comprises a laser pulse L configured to illuminate the sample so as to generate the plasma PI capable of emitting the light signal SLech coming from the sample. It also includes an optical fiber FOp configured so that the input collects either a light signal from the sample, or a light signal from the reference source, and its output S is coupled to an input of the Spectro spectrometer.
  • the processing unit UT is configured to synchronize the detector Det with the laser L upon detection of the measured profile of interest.
  • the system 10 comprises, in addition to the laser L, an optic 2 which focuses the laser beam on the sample and an optical system SO configured to inject part of the light signal coming from the sample into the input E of the optical fiber.
  • the system 10 according to the invention is suitable for measuring an isotopic ratio of an element present in the sample.
  • the central wavelength of interest then corresponds to a line resulting from contributions of two isotopes of the element, the value of the central wavelength of interest making it possible to determine the isotopic abundance.
  • a line from a mercury vapor lamp is measured in the presence of spectrometer drift, the line from the mercury vapor source constitutes the spectral line of interest.
  • the graph in Figure 9 illustrates the data obtained by repeating the measurement 17 times (measurements i numbered from 1 to 17). For each measurement i, we determine on the one hand a raw value ⁇ CB(Î) (cross) and on the other hand a corrected value Xc(i) (points) determined according to method 100 according to the invention.
  • Raw values are obtained by direct measurement with the detection system. Scattering of the raw data is evident and results from spectrometer drift. The corrected 7c values are very little dispersed over the 17 measurements.
  • Figure 10 shows the mean and the standard deviation o of these 17 measurements in both cases, raw and corrected with ⁇ ref of the HCL lamp, respectively (n, OB) and (7 c m, o c ) -
  • the value X c m is much closer to X
  • the bias is determined for the two measurements, namely:
  • Table IV specifies, on an example of measurement (no. 5), the times tO, t1, t2, the positions measured in pixels P1 ref, Pech, P2ref by adjustment of the experimental data with theoretical curves , the coefficients a and b determined with formulas (3) and (4), the interpolated intermediate position POref, the wavelength of the reference source ⁇ ref, and that of the measured source ⁇ c, before and after correction by framing .

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Health & Medical Sciences (AREA)
  • General Health & Medical Sciences (AREA)
  • Biochemistry (AREA)
  • Pathology (AREA)
  • Immunology (AREA)
  • Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
  • Chemical & Material Sciences (AREA)
  • Analytical Chemistry (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Plasma & Fusion (AREA)
  • Nuclear Medicine, Radiotherapy & Molecular Imaging (AREA)
  • Optics & Photonics (AREA)
  • Mathematical Physics (AREA)
  • Theoretical Computer Science (AREA)
  • Investigating, Analyzing Materials By Fluorescence Or Luminescence (AREA)
  • Spectrometry And Color Measurement (AREA)

Abstract

L'invention concerne une méthode (100) de détermination d'une longueur d'onde centrale d'intérêt (λc) d'une raie spectrale d'intérêt comprenant les étapes consistant à : - A Détecter à un instant t1 un premier profil mesuré de référence (PS1ref), • B Puis détecter à un instant t0 un profil mesuré d'intérêt (PSech) issu dudit échantillon d'intérêt, • C Puis détecter à un instant t2 un deuxième profil mesuré de référence (PS2ref) issu d'une source de référence (Sref), • D Traiter lesdits premier et deuxième profils mesurés de référence et traiter le profil mesuré d'intérêt, • E Déterminer une position de référence dite intermédiaire (P0ref) à l'instant t0 par interpolation, • F Déterminer une valeur de la longueur d'onde centrale d'intérêt à partir d'une différence entre lesdites positions d'intérêt (Pech) et de référence intermédiaire (P0ref), de ladite valeur connue de la longueur d'onde de référence et d'une dispersion linéaire (DL) du spectromètre et du détecteur associé.

Description

DESCRIPTION
TITRE : Méthode de détermination d’une longueur d’onde centrale d’une raie spectrale avec une haute précision et système associé
DOMAINE DE L’INVENTION
[0001] La présente invention concerne le domaine de la spectroscopie, et plus particulièrement la détermination de la longueur d’onde centrale d’une raie spectral avec une très haute précision.
ETAT DE LA TECHNIQUE
[0002] Pour certaines applications en spectroscopie, par exemple en spectroscopie atomique ou moléculaire, ou pour déterminer l’abondance isotopique d’un élément dans un échantillon par une méthode optique (dite LIBRIS pour Laser Induced Breakdown self-Reversal Isotopic Spectrometry, voir plus loin) une grande précision sur la détermination de la valeur de la longueur d’onde centrale d’une raie spectrale est requise. La raie spectrale à caractériser est produite par une source lumineuse et peut être une raie d’absorption ou d’émission, atomique ou moléculaire. On recherche typiquement une incertitude inférieure à 5 pm, voire inférieure à 1 pm, sur la valeur de la longueur d’onde centrale.
[0003] Ce problème ne s’est pas posé à ce jour dans le domaine de la spectroscopie des plasmas d’ablation laser (techniques LIBS pour « Laser Induced Breakdown Spectroscopy >> ou spectrométrie d’émission optique de plasma induit par laser, LAMIS pour Laser Ablation Molecular Isotopic Spectrometry, etc.), car la largeur des raies observées est typiquement de quelques dizaines de pm. La longueur d’onde des raies est donc usuellement mesurée avec une incertitude d’une dizaine de pm à quelques dizaines de pm selon la dispersion linéaire du spectromètre utilisé. Cette incertitude n’a pas d’incidence sur ces techniques car l’analyse est faite à partir de l’intensité des raies généralement intégrée sur une largeur du même ordre, d’une dizaine à quelques dizaines de pm.
[0004] Classiquement, on étalonne en longueur d’onde le système de détection au moyen d’une source de référence émettant des raies connues, typiquement une lampe à vapeur de mercure ou une lampe à cathode creuse. La position de la raie à analyser et la position de la raie de référence sont repérées en pixels sur le détecteur, et la raie à analyser est déterminée à partie de sa position relative par rapport à celle de la raie de référence. Le détecteur comprend au moins N pixels Pi alignés selon une ligne, avec i variant de 1 à N. Lorsqu’il est 2D une intégration sur tous les pixels d’une même colonne est effectuée. Par exemple le détecteur est matriciel de technologie CCD, avec 2048x512 pixels.
[0005] Soit Àref la longueur d’onde centrale de la raie de référence et 70 la longueur d’onde à déterminer, Pref la position de Àref repérée en pixels du détecteur et PO la position de 70 sur ce même détecteur. La longueur d’onde 7ref est bien entendu choisie pour qu’elle apparaisse sur le détecteur simultanément à 70 pour une même configuration du spectromètre. On a :
[0007] avec DL dispersion linéaire du système de détection, typiquement en pm/pixel.
[0008] Pour différentes raisons (fluctuations thermiques, vibrations...) les spectromètres et les détecteurs dérivent très légèrement même dans l’environnement contrôlé d’un laboratoire de recherche, ce qui conduit à une dérive en longueur d’onde. Cette dérive est bien sûr encore plus prononcée en situation d’analyse hors du laboratoire (de terrain, en ligne, par un système portable, etc.). A titre d’exemple, dans le cas d’un spectromètre à réseau de 1 m de focale avec un réseau à 2400 traits/mm une variation de seulement 10'3 degré de l’angle du réseau provoque un décalage en longueur d’onde de 10 pm, ce qui est rédhibitoire pour l’analyse LIBRIS par exemple du lithium, pour laquelle on vise une incertitude inférieure à 1 pm pour obtenir une incertitude acceptable sur l’abondance isotopique en 6Li.
[0009] La détection de la raie de référence et celle de la raie à analyser s’effectuent séquentiellement dans le temps. Dans le cas le plus courant le signal issu de l’échantillon est acheminé vers le système de détection par une fibre optique. Pour effectuer les deux mesures il convient alors de positionner la fibre optique reliée au spectromètre d’abord pour collecter le flux lumineux issu de la source de référence puis celui issu de l’émission à caractériser ou inversement, ce qui prend un certain temps. Typiquement ces deux mesures sont séparées par une durée qui est de l’ordre de la minute, ce qui est suffisant pour qu’une telle dérive se produise.
[0010] Il est donc impossible de réaliser des mesures LIBRIS précises sans corriger la dérive en longueur d’onde du système de détection. Le problème se pose de la même manière en spectroscopie atomique ou l’on cherche à mesurer Æ0 avec précision en s’étalonnant sur une source de référence.
[0011] L’invention présentant un intérêt particulier pour la méthode LIBRIS, son principe est rappelé ci-dessous ainsi que le principe des méthodes LIBS et LAMIS.
[0012] Le principe de la technologie LIBS, illustré figure 1 , est de focaliser une impulsion laser à la surface d’un échantillon de matériau (ou du matériau) pour générer un plasma transitoire dont on analyse l’émission lumineuse au moyen d’un spectromètre. En collectant l’émission lumineuse du plasma et en analysant le spectre par spectrométrie, il est possible d’identifier les éléments présents dans le plasma, et donc de déterminer la composition du matériau, à partir des bases de données de raies d’émission. En LIBS on intègre l’intensité sur toute la largeur de la raie.
[0013] La technologie LAMIS, par exemple décrite dans la publication de R. Russo et al., Spectrochim. Acta B 66 (2011 ) 99 est une alternative dérivée de la LIBS qui permet de faire une analyse isotopique à partir des raies des molécules formées par réaction entre la matière ablatée et un constituant du milieu ambiant, ou par réaction entre deux atomes de la matière ablatée.
[0014] Un générateur laser L0 génère un faisceau laser FLO qui est focalisé sur l’échantillon 1 grâce à un premier système optique 2. Cela génère un plasma PI0. Le plasma émet une émission lumineuse 3 qui est collectée par un système optique OSO. L’émission lumineuse focalisée est envoyée à un spectromètre SpecO par l’intermédiaire d’une fibre optique FO. Le spectromètre SpecO comprend (ou est associé à) un détecteur DetO synchronisé avec le générateur de laser L0. Le spectromètre SpecO permet d’enregistrer des spectres de raies. Enfin, des moyens de traitement UT0 permettent de traiter les spectres enregistrés. [0015] La LIBS permet de générer un spectre 20, qui se présente sous la forme d’un ensemble de raies spectrales qui correspondent aux raies d’émission des éléments composant le matériau, et permettent - à l’aide des données disponibles de corrélation entre les raies d’émission et les éléments - de déterminer la composition élémentaire de l’échantillon de matériau. La longueur d’onde X d’une raie renseigne sur un élément présent dans le matériau et l’intensité I est reliée à la concentration de cet élément.
[0016] La spectrométrie d’émission LIBS s’applique également à l’analyse isotopique car les raies atomiques de différents isotopes d’un même élément sont à des longueurs d’onde légèrement différentes. Ce décalage spectral, dénommé décalage isotopique, est dû à des effets de masse (majoritaires pour les éléments légers) et de modification de la distribution de charges à l’intérieur du noyau (majoritaires pour les éléments lourds). Si on veut faire cette analyse isotopique par LIBS il faut impérativement séparer les raies des 2 isotopes. Cependant, ce décalage spectral est généralement de l’ordre d’une fraction de nm voire de quelques pm, comme le montre le tableau I ci-dessous :
[0017] Tableau I
[0018] Un tel décalage est difficilement observable dans un plasma généré par ablation laser dans des conditions usuelles, car le confinement du plasma par l’air ambiant à pression atmosphérique entraîne une densité élevée, et donc un élargissement des raies d’émission dû à l’effet Stark. Cet élargissement atteint couramment plusieurs dizaines voire centaines de pm et masque par conséquent le décalage isotopique, même si le spectromètre utilisé a une résolution spectrale suffisante pour résoudre ce décalage. La limitation est ici d’ordre physique et non pas instrumental. [0019] Une première solution consiste à faire l’analyse à pression réduite, voire sous vide. En limitant ainsi le confinement du plasma par le milieu ambiant, on diminue sa densité et l’on peut retrouver une sélectivité spectrale suffisante pour certains isotopes. On visualise une double raie, et la détermination du rapport isotopique s’effectue à partir du ratio d’intensité entre les deux raies associées aux deux isotopes. Cette approche n’est pas applicable à tous les isotopes et nécessite un spectromètre de haut pouvoir de résolution, donc volumineux. Une seconde solution consiste à envoyer un second faisceau laser à travers le plasma, afin de mesurer un signal d’absorption résonante ou de fluorescence, ce qui est contraignant et complexifie le système de mesure.
[0020] Dans l’état de l’art de l’analyse isotopique à pression atmosphérique on peut également utiliser aussi la technique LAMIS, mais cela suppose de remplir plusieurs conditions : 1 . Il faut que des molécules se forment dans le plasma ; 2. Il faut qu’elles soient suffisamment stables dans les conditions de température/densité du plasma ; 3. Il faut qu’elles aient des raies détectables c’est-à-dire de durée de vie suffisante, suffisamment intense, et dans la bande spectrale du système de détection. Dans le cas du lithium par exemple on ne détecte pas de signal LAMIS probablement car la 2eme condition n’est pas remplie.
[0021] La technique LIBRIS est une technique optique permettant de déterminer l’abondance isotopique d’un élément dans un échantillon (solide, liquide ou gazeux) à partir du spectre d’émission d’un plasma d’ablation laser. Cette technique est par exemple décrite dans la publication de K. Touchet et al., Spectrochim. Acta B 168 (2020) 105868 et dans le document US 2019/0041336. Elle est une variante de la technologie LIBS et utilise le même système optique. La technologie LIBRIS permet de s’affranchir des différents inconvénients de la méthode LIBS en permettant une mesure d’un rapport isotopique à pression atmosphérique et sans second laser.
[0022] On rappelle que les transitions électroniques des atomes vers des niveaux énergétiques supérieurs nécessitent un apport d’énergie. Cette énergie peut être sous forme de photons, dans ce cas il y a absorption des photons par l'atome. Un cas particulier est celui du plasma d’ablation laser. Pour simplifier, on peut considérer que le plasma est constitué de deux parties distinctes, le cœur et la périphérie. Des photons émis par le cœur du plasma, plus chaud, peuvent être absorbés par la périphérie, plus froide. Ce phénomène empêche donc un certain nombre de photons émis de sortir du plasma : c’est le phénomène d’autoabsorption.
[0023] Pour un observateur extérieur au plasma, et pour un appareil de mesure, le profil des raies résulte de l’émission et de l’auto-absorption à la même longueur d’onde correspondant aux transitions électroniques entre deux niveaux de tous les atomes considérés placés sur sa ligne de visée. En conséquence, l’intensité mesurée n’est pas seulement la somme de toutes les émissions du plasma, car il faut tenir compte de cette auto-absorption.
[0024] Le phénomène d’auto-absorption, bien connu en spectroscopie des plasmas pour l’analyse élémentaire, est plutôt considéré comme un phénomène indésirable car il conduit à une distorsion du profil de la raie, et donc à une non linéarité du signal par rapport à la concentration de l’élément d’intérêt. La LIBRIS exploite cet effet d’auto-absorption pour en déduire des informations sur les isotopes d’un élément donné dans un matériau.
[0025] Les figures 2 et 3 illustrent une raie RS0 d’un élément d’intérêt, sélectionnée parmi un spectre 20, obtenue dans deux cas de figures, en fonction de la concentration de l’élément dans le matériau.
[0026] La figure 2 illustre le cas où la concentration de l’élément dans le plasma est moindre, le phénomène d’auto-absorption est peu marqué voire absent. On obtient un profil de raie spectralement large, non creusé en son centre. Les courbes en pointillés ISOi et ISO2 représentent l’émission des 2 isotopes. Chaque raie a une largeur importante devant l’écart entre les 2 raies, principalement en raison de l’effet Stark dans le plasma, et c’est pourquoi on ne les distingue pas individuellement : on détecte la raie en trait plein RS0 qui correspond à la somme des 2. Le principe de la LIBRIS est que la longueur d’onde centrale de la raie en trait plein varie avec l’abondance isotopique, c’est-à- dire avec le rapport des amplitudes des 2 raies en pointillés. On mesure dans ce cas la valeur de la longueur d’onde centrale Æ0 correspondant au pic d’émission c'est-à-dire au point maximum ou sommet 20 de la courbe observée qui présente un profil en cloche. Elle est corrélée au rapport entre deux isotopes Isoi et lso2 de l’élément considéré, et elle est décalée en fonction dudit rapport isotopique.
[0027] La figure 3 illustre le cas où l’élément est en forte concentration dans le plasma, le phénomène d’auto-absorption est alors marqué. On observe un profil de raie creusé en son centre (profil en double cloche), dénommée raie renversée, résultant de la superposition d’un profil d’émission spectralement large, avec un profil d’absorption spectralement plus étroit. On mesure dans ce cas la valeur de la longueur d’onde centrale 7o correspondant au creux d’absorption. La longueur d’onde centrale 70 est dans ce cas mesurée sur la partie du profil correspondant à l’absorption c'est-à-dire au point minimum 30 du creux observé. Elle est corrélée au rapport entre deux isotopes Isoi et lso2 de l’élément considéré, et elle est décalée en fonction dudit rapport isotopique. C’est cette mesure de longueur d’onde du creux qui définit la technologie LIBRIS.
[0028] Ainsi dans la technologie LIBRIS la mesure du rapport isotopique s’effectue à partir de la mesure très précise de la longueur d’onde 70, maximum de raie en cloche ou minimum de la raie, dite inversée, en double cloche. Cette longueur d’onde Ao se décale linéairement avec l’abondance isotopique, entre ÀR 1 et ÀR 2, les indices 1 et 2 faisant référence à deux isotopes de l’élément. ÀR 1 et ÀR 2 sont des données physiques disponibles dans des base de données spectroscopiques et/ou dans des publications scientifiques. L’incertitude analytique sur l’abondance isotopique est donc directement liée à l’incertitude sur la détermination de la longueur d’onde 70.
[0029] Dans la technologie LIBRIS la mesure de 70 donne directement le rapport isotopique. La figure 4 illustre cette évolution de 70 mesurée en fonction de la proportion de l’isotope 6Li du Lithium, qui ne possède que deux isotopes 6Li et 7Li. Cette courbe a été réalisée sur une raie renversée. Le décalage isotopique est donné par ÀR 1 - ÀR 2 et correspond à l’étendue de mesure de la technique pour une raie donnée. Dans le cas du lithium et pour la raie à 670.778 nm utilisée en LIBRIS, ce décalage est de 15.8 ± 0.3 pm et correspond donc à la variation totale de l’abondance isotopique (« isotopic abundance» en anglais) en 6Li de 0% à 100%, le complémentaire étant l’abondance en 7Li. Ainsi, une incertitude de 1 pm sur la détermination de la longueur d’onde ÀR conduit à une incertitude sur l’abondance isotopique de 1/15.8 = 6.3%. La précision de mesure du rapport isotopique est donc directement corrélée à la précision de la mesure sur XO.
[0030] Un but de la présente invention est de remédier aux inconvénients précités en proposant une méthode et un système de détermination de la longueur d’onde centrale d’une raie d’absorption ou d’émission, atomique ou moléculaire, produite par une source lumineuse, avec une précision sub-picométrique.
DESCRIPTION DE L’INVENTION
[0031] La présente invention a pour objet une méthode de détermination d’une longueur d’onde centrale d’intérêt d’une raie spectrale d’intérêt mesurée par un spectromètre, la raie spectrale d’intérêt correspondant à une émission ou une absorption d’un échantillon à caractériser, la raie spectrale d’intérêt présentant soit un profil en cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au sommet dudit profil en cloche, soit un profil en double cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au creux entre les deux cloches, le spectromètre étant associé à un détecteur comprenant une pluralité de pixels alignés selon une direction X, la raie spectrale d’intérêt étant détectée sur des pixels du détecteur, la méthode comprenant les étapes consistant à:
- A Détecter à un instant t1 un premier profil mesuré de référence issu d’une source de référence présentant une raie spectrale de référence présentant une longueur d’onde centrale dite de référence de valeur connue, la longueur d’onde de référence étant choisie de manière à être détectée sur au moins un pixel du détecteur,
• B Puis détecter à un instant tO un profil mesuré d’intérêt issu dudit échantillon d’intérêt,
• C Puis détecter à un instant t2 un deuxième profil mesuré de référence issu d’une source de référence,
• D Traiter lesdits premier et deuxième profils mesurés de référence, de manière à déterminer une première (P1 ref) et une deuxième position de référence de la longueur d’onde de référence, et traiter le profil mesuré d’intérêt de manière à déterminer une position d’intérêt de la longueur d’onde centrale, • E Déterminer une position de référence dite intermédiaire à l’instant tO par interpolation, à partir des première et deuxième positions de référence, et à partir d’une loi de variation de la position de référence linéaire en fonction du temps entre les instants t1 et t2,
• F Déterminer une valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt à partir d’une différence entre lesdites positions d’intérêt et de référence intermédiaire (POref), de ladite valeur connue de la longueur d’onde de référence et d’une dispersion linéaire du spectromètre et du détecteur associé.
[0032] Selon un mode de réalisation la loi de variation est linéaire.
[0033] Selon un mode de réalisation l’étape D de traitement comprend la sous étape consistant à ajuster des valeurs du profil mesuré d’intérêt et des premier et deuxième profils mesurés de référence avec des fonctions mathématiques connues de manière à déterminer par interpolation ladite position d’intérêt et lesdites première et deuxième positions de référence avec une précision inférieure au pixel, la détermination de la position de référence intermédiaire étant alors également déterminée avec une précision inférieure au pixel.
[0034] Selon un mode de réalisation le signal lumineux issu de l’échantillon est impulsionnel.
[0035] Selon un mode de réalisation le signal lumineux issu de l’échantillon provient d’une émission d’un plasma émis par l’échantillon illuminé par un laser impulsionnel.
[0036] Selon un mode de réalisation la méthode selon l’invention est adaptée pour déterminer une abondance isotopique d’un élément présent dans ledit échantillon, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant à une raie résultant des contributions de deux isotopes dudit élément, ladite valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt permettant de déterminer ladite abondance.
[0037] L’invention concerne également un système de mesure d’une longueur d’onde centrale d’intérêt d’une raie spectrale d’intérêt mesurée par un spectromètre, la raie spectrale d’intérêt correspondant à une émission ou une absorption d’un échantillon à caractériser, la raie spectrale d’intérêt présentant soit un profil en cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au sommet dudit profil en cloche, soit un profil en double cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au creux entre les deux cloches, le système de mesure comprenant :
- un système de détection comprenant un spectromètre (Spectro) associé à un détecteur (Det) comprenant une pluralité de pixels (Pi) alignés selon une direction X, la raie spectrale d’intérêt étant détectée sur des pixels du détecteur,
- le système étant configuré pour que le détecteur détecte :
- à un instant t1 un premier profil mesuré de référence issu d’une source de référence, la source de référence présentant une raie spectrale de référence présentant une longueur d’onde centrale dite de référence de valeur connue, la longueur d’onde de référence étant choisie de manière à être détectée sur au moins un pixel du détecteur,
• puis à un instant tO un profil mesuré d’intérêt issu dudit échantillon d’intérêt,
• puis à un instant t2 un deuxième profil mesuré de référence issu de la source de référence,
- le système comprenant en outre une unité de traitement configurée pour :
• traiter lesdits premier et deuxième profils mesurés référence, de manière à déterminer une première et une deuxième position de référence de la longueur d’onde de référence, et traiter le profil mesuré d’intérêt de manière à déterminer une position d’intérêt de la longueur d’onde centrale,
• déterminer une position de référence dite intermédiaire à l’instant tO par interpolation, à partir des première et deuxième positions de référence, et à partir d’une loi de variation de la position de référence linéaire en fonction du temps entre les instants t1 et t2,
• déterminer une valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt à partir d’une différence entre lesdites positions d’intérêt (Pech) et de référence intermédiaire, de ladite valeur connue de la longueur d’onde de référence et d’une dispersion linéaire du système de détection. [0038] Selon un mode de réalisation le système de mesure selon l’invention est adapté pour la mesure de l’abondance isotopique d’un élément présent dans l’échantillon, et comprend en outre :
- un laser impulsionnel configuré pour illuminer l’échantillon de manière à générer un plasma apte à émettre ledit signal lumineux issu de l’échantillon,
- une fibre optique configurée de sorte que l’entrée collecte soit un signal lumineux issu de l’échantillon, soit un signal lumineux issu de la source de référence, et la sortie est couplée à une entrée du spectromètre, l’unité de traitement étant configurée pour synchroniser le détecteur avec le laser lors de la détection du profil mesuré d’intérêt, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant à une raie résultant des contributions de deux isotopes dudit élément, ladite valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt permettant de déterminer ladite abondance isotopique.
[0039] L’invention concerne enfin un programme d'ordinateur comportant des instructions qui conduisent le système selon l’invention à exécuter les étapes du procédé selon l’invention.
[0040] La description suivante présente plusieurs exemples de réalisation du dispositif de l’invention : ces exemples sont non limitatifs de la portée de l’invention. Ces exemples de réalisation présentent à la fois les caractéristiques essentielles de l’invention ainsi que des caractéristiques additionnelles liées aux modes de réalisation considérés.
[0041] L’invention sera mieux comprise et d’autres caractéristiques, buts et avantages de celle-ci apparaîtront au cours de la description détaillée qui va suivre et en regard des dessins annexés donnés à titre d’exemples non limitatifs et sur lesquels :
[0042] La figure 1 déjà citée illustre le principe de mesure par les technologies LIBS, LAMIS et LIBRIS.
[0043] La figure 2 déjà citée illustre une raie spectrale mesurée dans un cas où l’élément est en faible concentration dans le plasma, le phénomène d’autoabsorption est alors peu marqué voire négligeable. [0044] La figure 3 déjà citée illustre une raie spectrale mesurée dans un cas où l’élément est en forte concentration dans le plasma, le phénomène d’autoabsorption est alors marqué.
[0045] La figure 4 déjà citée illustre l’évolution de la longueur d’onde centrale 70 mesurée en fonction de l’abondance isotopique en l’isotope 6Li du Lithium dans l’échantillon.
[0046] La figure 5 illustre la méthode selon l’invention.
[0047] La figure 6 illustre le profil mesuré d’intérêt PSech, le premier profil mesuré référence de PS1 ref et le deuxième profil mesuré de référence PS2ref, le premier profil théorique de référence PSTI ref, le deuxième profil théorique de référence PST2ref et le profil théorique d’intérêt PSTech.
[0048] La figure 7 illustre le système selon l’invention.
[0049] La figure 8 illustre le système selon l’invention adapté pour la mesure d’un rapport isotopique d’un élément présent dans l’échantillon.
[0050] La figure 9 illustre les données obtenues en répétant la mesure 17 fois (mesures i numérotées de 1 à 17). Pour chaque mesure i on détermine d’une part une valeur brute 7CB(Î) (croix) et d’autre part une valeur corrigée 7c(i) (points) déterminée selon la méthode 100 selon l’invention.
[0051] La figure 10 montre la moyenne et l’écart-type o de ces 17 mesures dans les deux cas, brutes et corrigées avec 7ref de la lampe HCL, respectivement ( n, oB) et (7cm, oc).
DESCRIPTION DETAILLEE DE L’INVENTION
[0052] L’invention concerne une méthode 100 de mesure de la longueur d’onde centrale d’intérêt 7c d’une raie spectrale d’intérêt RSe mesurée par un spectromètre, illustrée figure 5. L’invention concerne également un système 10 de mesure d’une longueur d’onde centrale.
[0053] La raie spectrale d’intérêt correspond à une émission ou une absorption d’un échantillon Ech à caractériser et présente soit un profil en cloche, 7c correspondant alors à la longueur d’onde du sommet du profil en cloche, soit un profil en double cloche, Àc correspondant alors à la longueur d’onde du creux entre les deux cloches.
[0054] Le spectromètre réalisant la mesure comprend (ou est associé à) un détecteur Det comprenant une pluralité de pixels Pi, i indice pixel variant de 1 à N, alignés selon une direction X. La raie spectrale d’intérêt RSe est détectée sur des pixels du détecteur Det.
[0055] Dans une première étape A de la méthode 10 selon l’invention on détecte à un instant t1 un premier profil mesuré de référence PSI ref issu d’une source de référence Sref présentant une raie spectrale de référence RSref présentant une longueur d’onde centrale dite de référence de valeur connue Àref. La longueur d’onde de référence est choisie de manière à être détectée sur au moins un pixel du détecteur Det. Pour réaliser la détection et générer le profil spectral mesuré PSI ref, un signal lumineux SLI ref issu de la source Sref est injecté à l’entrée du spectromètre Spectro. La source de référence est choisie en fonction des caractéristiques spectrales de l’échantillon à analyser.
[0056] Le profil spectral mesuré PSI ref est un ensemble de points de mesure indicés selon les pixels Pi du détecteur, et à chaque i est associé une intensité détectée I1 i.
[0057] Puis dans une étape B on détecte à un instant tO (soit tO>t1 ) un profil mesuré d’intérêt PSech issu de l’échantillon à caractériser. Pour cela un signal lumineux SLech issu de l’échantillon Ech est injecté à l’entrée du spectromètre Spectro. Le profil spectral mesuré PSech est un ensemble de points de mesure indicés selon les pixels du détecteur, et à chaque j est associé une intensité détectée lOj.
[0058] La source Sref est choisie pour que la raie RSref soit détectée par le détecteur sans modifier le réglage du spectromètre associé à la détection de RSe. Selon un mode de réalisation les pixels du détecteur détectant la raie RSe peuvent être localisés dans une zone du détecteur différente de celle détectant la raie RSref. Selon un autre mode de réalisation les raies RSref et RSe sont localisées au même endroit du détecteur. Il convient alors d’éteindre la source de référence pendant la mesure de l’échantillon ou de faire en sorte que SLref soit négligeable devant SLech. [0059] Puis dans une étape C on détecte à un instant t2 (soit t2>t1 ) un deuxième profil mesuré de référence PS2ref issu de la source de référence Sref. Pour cela un signal lumineux SL2ref issu de la source Sref est injecté à nouveau à l’entrée du spectromètre Spectro.
[0060] Les profils mesurés PSI ref et PS2ref correspondent à la raie spectrale RSref mesurée à deux instants différents t1 et t2, ces deux instants encadrant une mesure de la raie spectrale d’intérêt RSe. On a ainsi t1 <t0<t2 : le détecteur Det détecte séquentiellement dans le temps le signal issu de la source de référence à t1 , le signal issu de l’échantillon à tO et à nouveau le signal issu de la source de référence à t2.
[0061 ] Dans une étape D on traite les premier et deuxième profils mesurés référence PSI ref et PS2ref, de manière à déterminer une première position de référence P1 ref de la longueur d’onde de référence Xref et une deuxième position de référence P2ref de la longueur d’onde de référence. Ces deux positions sont mesurées en pixels du détecteur, l’indice i constituant l’abscisse du spectre détecté. Dans l’étape D on traite également le profil mesuré d’intérêt PSech de manière à déterminer la position d’intérêt Pech de la longueur d’onde centrale Xc, toujours mesurée en pixels du détecteur.
[0062] La dérive en longueur d’onde du système de détection [spectromètre + détecteur] est mesurée par la différence (P2ref-P1 ref).
[0063] Dans une étape E on détermine la position de référence POref à l’instant tO Pref(tO) dite intermédiaire, par interpolation, à partir de P1 ref, P2ref et d’une loi de variation de la position de référence linéaire en fonction du temps Pref(t) entre les instants t1 et t2 .
[0064] Enfin dans une étape F on détermine une valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt ÆC à partir de la différence entre Pech et POref, de la valeur connue de la longueur d’onde de référence Xref et de la dispersion linéaire DL du système de détection [spectromètre + détecteur] (typiquement en pm/pixel).
[0065] Typiquement on a la formule :
[0066] Âc = Aref + (Pecfl - POref). DL (1 ) [0067] Il convient bien entendu de prendre la valeur de DL correspondant à la région spectrale dans laquelle sont situées 7ref et 70.
[0068] Avec la méthode selon l’invention on détermine de manière plus précise la position en pixels du détecteur de la longueur d’onde de référence, en tenant compte de la dérive du système de détection, en établissant une loi de variation linéaire de la position de référence en fonction du temps. Cela permet une détermination de 7c avec une précision améliorée par rapport à une mesure qui ne prendrait en compte que P1 ref (mesure de la référence antérieure à la mesure du spectre d’intérêt) ou que P2ref (mesure de la référence postérieure à la mesure du spectre d’intérêt). Avec la méthode selon l’invention une très faible incertitude sur la valeur de 7c est obtenue.
[0069] Selon un mode de réalisation préféré l’écart temporel entre les deux mesures du spectre de Sref est faible, typiquement de l’ordre de la minute ou inférieur. Un temps faible entre les deux mesures du spectre Sref garantit une variation linéaire reproductible entre t1 et t2. . En effet pour réaliser la mesure pratiquement on déplace l’entrée d’une fibre optique FOp, dont la sortie est couplée à l’entrée du spectromètre Spectro, de manière à recueillir soit le signal lumineux issu de la source Sref (SLI ref pour la première mesure et SL2ref pour la deuxième mesure), soit le signal lumineux SLech issu de l’échantillon à caractériser (voir plus loin figures 7 et 8). Le temps pour effectuer cette manipulation, auquel il convient d’ajouter le temps d’enregistrement du spectre, est typiquement inférieur à la minute.
[0070] Pour une dérive linéaire de Pref(t) on a :
[0072] Les paramètres a et b sont déterminés à partir des mesures aux temps ti et Î2 :
[0075] Le détecteur Det détecte séquentiellement dans le temps le premier signal référence, le signal d’intérêt et le deuxième signal de référence. Cette détection génère un premier profil mesuré référence de PSI ref, un profil mesuré d’intérêt PSech, et un deuxième profil mesuré de référence PS2ref tels qu’illustrés figure 6. L’abscisse des profils est l’indice i des pixels Pi du détecteur et l’ordonnée est une intensité détectée pour chaque pixel, respectivement 11 i, lOi et I2i.
[0076] Pour pouvoir mesurer Àc avec une très grande précision on cherche à obtenir sa position Pech avec une précision meilleure que le pixel du détecteur, c’est-à- dire mesurée en fraction de l’indice i entier. De même pour les positions P1 ref et P2ref. Pour cela selon un mode de réalisation l’étape D de traitement comprend la sous étape consistant à ajuster les valeurs des profils mesurés référence PSI ref et PS2ref et du profil mesuré d’intérêt PSech avec des fonctions mathématiques connues, de manière à déterminer par interpolation les positions d’intérêt et de référence avec une précision inférieure au pixel, tel qu’illustré figure 6.
[0077] Ainsi on détermine des profils théoriques, le premier profil théorique de référence PSTI ref, le deuxième profil théorique de référence PST2ref et le profil théorique d’intérêt PSTech, également illustrés figure 6, qui s’ajustent au mieux avec les points expérimentaux. Typiquement les fonctions mathématiques utilisées sont choisies parmi : Gaussienne, Lorentzienne, Voigt.
[0078] On voit sur la figure 6 que sans cet ajustement les positions déterminées correspondraient au pixel k du maximum du spectre mesuré. On ne peut alors avoir une précision en longueur d’onde meilleure que l’intervalle entre deux pixels adjacents. Grâce à ces profils théoriques les postions P1 ref, P2ref et Pech sont déterminées en fraction de pixels (typiquement avec une précision à la deuxième décimale) et la précision est grandement améliorée.
[0079] Selon un mode de réalisation le signal lumineux issu de l’échantillon SLref est impulsionnel. Préférentiellement le signal lumineux issu de l’échantillon SLech provient d’une émission d’un plasma émis par l’échantillon illuminé par un laser impulsionnel.
[0080] Selon un mode de réalisation la méthode selon l’invention est associée à la mise en oeuvre de la technologie LIBRIS, c’est-à-dire qu’elle est adaptée pour la mesure précise d’un rapport isotopique d’un élément présent dans l’échantillon Ech. Le signal lumineux SLech provient d’une émission d’un plasma PI émis par l’échantillon Ech, illuminé par un laser impulsionnel L. La longueur d’onde centrale d’intérêt correspond à une raie résultant des contributions de deux isotopes de l’élément, et la valeur précise de la longueur d’onde centrale d’intérêt 7c permet de déterminer le rapport isotopique comme expliqué ci-dessus. Préférentiellement dans l’étape B on synchronise le détecteur Det avec le laser L.
[0081] Le système 10 selon l’invention est illustré figure 7. Il comprend un spectromètre Spectro associé au détecteur Det, celui-ci comprenant une pluralité de pixels Pi alignés selon une direction X. Typiquement le détecteur est de type CCD intensifiée. Un exemple est i indice du pixel variant de 1 à 2048. Lorsque le détecteur est matriciel préférentiellement les intensités sont sommées dans la direction verticale des colonnes.
[0082] Le système est en outre configuré pour que le détecteur Det détecte à un instant t1 le premier profil mesuré de référence PSI ref issu de la source de référence Sref, puis à un instant tO le profil mesuré d’intérêt PSech issu dudit échantillon d’intérêt, puis à un instant t2 le deuxième profil mesuré de référence PS2ref issu de la source de référence Sref. Pour cela selon un mode de réalisation illustré figure 7 on déplace l’entrée E d’une fibre optique Fop en fonction du signal que l’on souhaite détecter, puis on procède à la mesure avec le spectromètre.
[0083] Le système comprend en outre une unité de traitement UT configurée pour mettre en oeuvre les étapes D, E et F.
[0084] La source Sref est choisie en fonction de la longueur d’onde 7c d’intérêt: il faut en effet que 7ref soit suffisamment proche de 7c pour que les deux longueurs d’onde puissent être détectées sur le détecteur sans changement du réglage du spectromètre. Typiquement Sref est une lampe à cathode creuse, qui émet peu de photons de manière continue. Le signal issu de l’échantillon étant typiquement intense et de courte durée, les paramètres d’acquisition du système de détection sont dans ce cas différents pour la détection des deux signaux (issus de la référence et de l’échantillon). [0085] Ces paramètres sont (liste non exhaustive): délai de la mesure par rapport au tir laser (pour le signal échantillon uniquement), largeur de la porte temporelle d’acquisition, nombre et cadence d’accumulations, gain du détecteur, moyennage des signaux.
[0086] Ces paramètres sont par exemple les suivants :
[0088] Selon un mode de réalisation le système 10 selon l’invention est adapté pour la mesure d’un signal échantillon provenant d’un plasma, tel qu’illustré figure 8. Selon un mode de réalisation le système comprend en outre un laser impulsionnel L configuré pour illuminer l’échantillon de manière à générer le plasma PI apte à émettre le signal lumineux SLech issu de l’échantillon. Il comprend également une fibre optique FOp configurée de sorte que l’entrée collecte soit un signal lumineux issu de l’échantillon, soit un signal lumineux issu de la source de référence, et sa sortie S est couplée à une entrée du spectromètre Spectro.
[0089] L’unité de traitement UT est configurée pour synchroniser le détecteur Det avec le laser L lors de la détection du profil mesuré d’intérêt.
[0090] Préférentiellement le système 10 comprend, outre le laser L, une optique 2 qui focalise le faisceau laser sur l’échantillon et un système optique SO configuré pour injecter une partie du signal lumineux issu de l’échantillon dans l’entrée E de la fibre optique.
[0091] Selon un mode de réalisation, le système 10 selon l’invention est adapté pour la mesure d’un rapport isotopique d’un élément présent dans l’échantillon. La longueur d’onde centrale d’intérêt correspond alors à une raie résultant des contributions de deux isotopes de l’élément, la valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt permettant de déterminer l’abondance isotopique.
[0092] Ci-dessous sont brièvement présentés des résultats illustrant l’intérêt de la méthode de correction par encadrement. On utilise un spectromètre Jobin Yvon THR1000 muni d’un réseau à 2400 traits/mm centré à 670 nm. Le détecteur est une caméra intensifiée Andor iStar de 2048x512 pixels, avec une dispersion linéaire DL de 2.774 pm/pixel à 670 nm.
[0093] On mesure une raie d’une lampe à vapeur de mercure en présence de dérive du spectromètre, la raie de la source à vapeur de mercure constitue la raie spectrale d’intérêt.
[0094] Avant et après détection de la raie spectrale d’intérêt on mesure la raie de la source de référence constituée par une lampe à cathode creuse (HCL) de lithium, qui est connue avec précision, égale à Àref = 670.776 nm.
[0095] La dérive du spectromètre est ensuite corrigée selon la méthode 100 selon l’invention.
[0096] Les paramètres d’acquisition sont donnés dans le tableau III ci-dessous.
[0097] Tableau III
[0098] Le graphe de la figure 9 illustre les données obtenues en répétant la mesure 17 fois (mesures i numérotées de 1 à 17). Pour chaque mesure i on détermine d’une part une valeur brute ÀCB(Î) (croix) et d’autre part une valeur corrigée Xc(i) (points) déterminée selon la méthode 100 selon l’invention. Les valeurs brutes sont obtenues par mesure directe avec le système de détection. La dispersion des données brutes est évidente et résulte de la dérive du spectromètre. Les valeurs de 7c corrigées sont très peu dispersées sur les 17 mesures.
[0099] La figure 10 montre la moyenne et l’écart-type o de ces 17 mesures dans les deux cas, brutes et corrigées avec Àref de la lampe HCL, respectivement ( n, OB) et (7cm, oc)- La valeur de référence par ailleurs connue de manière très précise de la longueur d’onde de la lampe à vapeur de mercure est X|Vm = 671 .643 nm. Cette valeur est également mentionnée sur la figure 11 et permet de tester la pertinence de la méthode selon l’invention. La valeur Xcm est beaucoup plus proche de X|Vm que la valeur XBm. Il en ressort que la méthode de mesure selon l’invention améliore significativement la justesse et la fidélité de la longueur d’onde mesurée.
[0100] On détermine le biais pour les deux mesures soit :
[0101 ] Biais(mesures brutes) = X|Vm - 7Bm = 35 pm
[0102] Biais(mesures corrigées) = À|Vm -7cm = - 3 pm
[0103] Et on en déduit les incertitudes I des deux mesures en appliquant la formule :
[0105] L’incertitude sur la mesure de longueur d’onde passe ainsi de 38 pm pour la mesure brute à 4 pm pour la mesure corrigée.
[0106] Le tableau IV ci-dessous précise, sur un exemple de mesure (n°5), les temps tO, t1 , t2, les positions mesurées en pixels P1 ref, Pech, P2ref par ajustement des données expérimentales avec des courbes théoriques, les coefficients a et b déterminés avec les formules (3) et (4), la position intermédiaire interpolée POref, la longueur d’onde de la source de référence Àref, et celle de la source mesurée Àc, avant et après correction par encadrement.
;0107] Tableau IV

Claims

REVENDICATIONS Méthode (100) de détermination d’une longueur d’onde centrale d’intérêt (Xc) d’une raie spectrale d’intérêt (RSe) mesurée par un spectromètre, la raie spectrale d’intérêt correspondant à une émission ou une absorption d’un échantillon (Ech) à caractériser, la raie spectrale d’intérêt présentant soit un profil en cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au sommet dudit profil en cloche, soit un profil en double cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au creux entre les deux cloches, le spectromètre étant associé à un détecteur (Det) comprenant une pluralité de pixels (Pi) alignés selon une direction X, la raie spectrale d’intérêt étant détectée sur des pixels du détecteur, la méthode comprenant les étapes consistant à :
- A Détecter à un instant t1 un premier profil mesuré de référence (PSI ref) issu d’une source de référence (Sref) présentant une raie spectrale de référence (RSref) présentant une longueur d’onde centrale dite de référence de valeur connue (Xref), la longueur d’onde de référence étant choisie de manière à être détectée sur au moins un pixel du détecteur,
• B Puis détecter à un instant tO un profil mesuré d’intérêt (PSech) issu dudit échantillon d’intérêt,
• C Puis détecter à un instant t2 un deuxième profil mesuré de référence (PS2ref) issu d’une source de référence (Sref),
• D Traiter lesdits premier et deuxième profils mesurés de référence, de manière à déterminer une première (P1 ref) et une deuxième (P2ref) position de référence de la longueur d’onde de référence, et traiter le profil mesuré d’intérêt de manière à déterminer une position d’intérêt (Pech) de la longueur d’onde centrale,
• E Déterminer une position de référence dite intermédiaire (POref) à l’instant tO par interpolation, à partir des première et deuxième positions de référence, et à partir d’une loi de variation de la position de référence linéaire en fonction du temps entre les instants t1 et t2,
• F Déterminer une valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt à partir d’une différence entre lesdites positions d’intérêt (Pech) et de référence intermédiaire (POref), de ladite valeur connue de la longueur d’onde de référence et d’une dispersion linéaire (DL) du spectromètre et du détecteur associé.
2. Méthode selon l’une des revendications précédentes dans laquelle l’étape D de traitement comprend la sous étape consistant à ajuster des valeurs du profil mesuré d’intérêt et des premier et deuxième profils mesurés de référence avec des fonctions mathématiques connues de manière à déterminer par interpolation ladite position d’intérêt et lesdites première et deuxième positions de référence avec une précision inférieure au pixel, la détermination de la position de référence intermédiaire étant alors également déterminée avec une précision inférieure au pixel.
3. Méthode selon l’une des revendications précédentes dans laquelle le signal lumineux issu de l’échantillon est impulsionnel.
4. Méthode selon la revendication précédente dans laquelle le signal lumineux issu de l’échantillon provient d’une émission d’un plasma émis par l’échantillon illuminé par un laser impulsionnel.
5. Méthode selon la revendication précédente adaptée pour déterminer une abondance isotopique d’un élément présent dans ledit échantillon, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant à une raie résultant des contributions de deux isotopes dudit élément, ladite valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt permettant de déterminer ladite abondance.
6. Système (10) de mesure d’une longueur d’onde centrale d’intérêt (Xc) d’une raie spectrale d’intérêt (RSe) mesurée par un spectromètre, la raie spectrale d’intérêt correspondant à une émission ou une absorption d’un échantillon (Ech) à caractériser, la raie spectrale d’intérêt présentant soit un profil en cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au sommet dudit profil en cloche, soit un profil en double cloche, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant alors au creux entre les deux cloches, le système de mesure comprenant: - un système de détection comprenant un spectromètre (Spectro) associé à un détecteur (Det) comprenant une pluralité de pixels (Pi) alignés selon une direction X, la raie spectrale d’intérêt étant détectée sur des pixels du détecteur, le système étant configuré pour que le détecteur détecte : o à un instant t1 un premier profil mesuré de référence (PSI ref) issu d’une source de référence (Sref), la source de référence (Sref) présentant une raie spectrale de référence (RSref) présentant une longueur d’onde centrale dite de référence de valeur connue (Xref), la longueur d’onde de référence étant choisie de manière à être détectée sur au moins un pixel du détecteur, o puis à un instant tO un profil mesuré d’intérêt (PSech) issu dudit échantillon d’intérêt, o puis à un instant t2 un deuxième profil mesuré de référence (PS2ref) issu de la source de référence (Sref),
- le système comprenant en outre une unité de traitement (UT) configurée pour :
• traiter lesdits premier et deuxième profils mesurés référence, de manière à déterminer une première (P1 ref) et une deuxième (P2ref) position de référence de la longueur d’onde de référence, et traiter le profil mesuré d’intérêt de manière à déterminer une position d’intérêt (Pech) de la longueur d’onde centrale,
• déterminer une position de référence dite intermédiaire (POref) à l’instant tO par interpolation, à partir des première et deuxième positions de référence, et à partir d’une loi de variation de la position de référence linéaire en fonction du temps entre les instants t1 et t2,
• déterminer une valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt à partir d’une différence entre lesdites positions d’intérêt (Pech) et de référence intermédiaire (POref), de ladite valeur connue de la longueur d’onde de référence et d’une dispersion linéaire (DL) du système de détection. Système de mesure selon la revendication précédente comprenant en outre : - un laser impulsionnel (L) configuré pour illuminer l’échantillon de manière à générer un plasma (PI) apte à émettre ledit signal lumineux issu de l’échantillon,
- une fibre optique (FOp) configurée de sorte que l’entrée collecte soit un signal lumineux issu de l’échantillon, soit un signal lumineux issu de la source de référence, et la sortie est couplée à une entrée du spectromètre, l’unité de traitement étant configurée pour synchroniser le détecteur avec le laser lors de la détection du profil mesuré d’intérêt. 8. Système de mesure selon la revendication précédente adapté pour la mesure de l’abondance isotopique d’un élément présent dans l’échantillon, ladite longueur d’onde centrale d’intérêt correspondant à une raie résultant des contributions de deux isotopes dudit élément, ladite valeur de la longueur d’onde centrale d’intérêt permettant de déterminer ladite abondance isotopique.
9. Programme d'ordinateur comportant des instructions qui conduisent le système de l’une des revendications 6 à 8 à exécuter les étapes du procédé selon l’une des revendications 1 à 5.
EP23768863.5A 2022-09-21 2023-09-12 Méthode de détermination d'une longueur d'onde centrale d'une raie spectrale avec une haute précision et système associé Pending EP4591047A1 (fr)

Applications Claiming Priority (2)

Application Number Priority Date Filing Date Title
FR2209545A FR3139897B1 (fr) 2022-09-21 2022-09-21 Méthode de détermination d’une longueur d’onde centrale d’une raie spectrale avec une haute précision et système associé
PCT/EP2023/074973 WO2024061690A1 (fr) 2022-09-21 2023-09-12 Méthode de détermination d'une longueur d'onde centrale d'une raie spectrale avec une haute précision et système associé

Publications (1)

Publication Number Publication Date
EP4591047A1 true EP4591047A1 (fr) 2025-07-30

Family

ID=85222338

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
EP23768863.5A Pending EP4591047A1 (fr) 2022-09-21 2023-09-12 Méthode de détermination d'une longueur d'onde centrale d'une raie spectrale avec une haute précision et système associé

Country Status (7)

Country Link
US (1) US20260092870A1 (fr)
EP (1) EP4591047A1 (fr)
JP (1) JP2025532660A (fr)
KR (1) KR20250073278A (fr)
CN (1) CN120077261A (fr)
FR (1) FR3139897B1 (fr)
WO (1) WO2024061690A1 (fr)

Family Cites Families (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JP2947742B2 (ja) * 1995-12-01 1999-09-13 大塚製薬株式会社 同位体ガス分光測定方法及び測定装置
FR3069926B1 (fr) * 2017-08-07 2021-08-06 Commissariat Energie Atomique Dispositif de mesure isotopique
US20200116643A1 (en) * 2018-10-11 2020-04-16 Rigaku Analytical Devices, Inc. Device for calibrating a spectrometer

Also Published As

Publication number Publication date
FR3139897B1 (fr) 2025-02-14
KR20250073278A (ko) 2025-05-27
WO2024061690A1 (fr) 2024-03-28
FR3139897A1 (fr) 2024-03-22
CN120077261A (zh) 2025-05-30
JP2025532660A (ja) 2025-10-01
US20260092870A1 (en) 2026-04-02

Similar Documents

Publication Publication Date Title
EP2350619B1 (fr) Système et procédé d&#39;analyse quantitative de la composition élémentaire de la matière par spectroscopie du plasma induit par laser (libs)
EP1068510B1 (fr) Procede d&#39;etalonnage en longueur d&#39;onde d&#39;un dispositif de filtrage d&#39;un rayonnement electromagnetique
EP2614363B1 (fr) Dispositif de cartographie et d&#39;analyse à haute résolution d&#39;éléments dans des solides
JPH10501333A (ja) ラマン分光測定装置及び方法
EP3441750A1 (fr) Procede de mesure isotopique
Okajima et al. Accurate intensity calibration for low wavenumber (− 150 to 150 cm− 1) Raman spectroscopy using the pure rotational spectrum of N2
WO2014049291A1 (fr) Methode et systeme d&#39;analyse de particules dans un plasma froid
Bakker The perfection of Raman spectroscopic gas densimeters
Berg et al. Wavenumber calibration of CCD detector Raman spectrometers controlled by a sinus arm drive
WO2024061690A1 (fr) Méthode de détermination d&#39;une longueur d&#39;onde centrale d&#39;une raie spectrale avec une haute précision et système associé
Shang et al. Time-resolved photon counting Fourier-transform micro-spectroscopy enables simultaneous Raman and fluorescence lifetime imaging
EP1938062B1 (fr) Procede d&#39;analyse qualitative et quantitative par spectroscope d&#39;emission optique
EP4591039A1 (fr) Système de mesure d&#39;une longueur d&#39;onde centrale d&#39;une raie spectrale avec une haute précision et méthode associée
Grüber et al. Advanced instantaneous shifted‐excitation Raman difference spectroscopy (iSERDS) using a laser pointer
EP1853898B1 (fr) Procédé et système d&#39;analyse physicochimique à l&#39;aide d&#39;une ablation par pulse laser
EP4269964B1 (fr) Appareil et procédé de spectrométrie de décharge luminescente à haute résolution spectrale et temporelle
Stevens et al. Raman Fourier transform imaging: Application to melamine and melamine‐milk powder mixtures analysis
English et al. Challenges of Spectrofluorometry Part 2: Instrument-Specific Concerns
Wieboldt Understanding Raman spectrometer parameters
Geballe et al. Spectroradiometry with sub-microsecond time resolution using multianode photomultiplier tube assemblies
Yi et al. Development of a full field-of-view spectroscopic single-molecule fluorescence instrument with improved methods for calibration
EP3259617A1 (fr) Procede de quantification des dimensions intrinseques des capteurs de rayonnements, notamment des capteurs de rayonnements ionisants, et dispositif pour la mise en oeuvre du procede
US20260049939A1 (en) Apparatus and A Method for Carrying Out Spectroscopy
Li et al. Detection of microplastics via a frequency-shifted excitation confocal micro-differential, spatial heterodyne, Raman spectrometer with echelle-mirror structure
EP3516353A1 (fr) Procédé d&#39;amélioration des capacités de détection d&#39;un système d&#39;imagerie multispectrale

Legal Events

Date Code Title Description
STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: UNKNOWN

STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: THE INTERNATIONAL PUBLICATION HAS BEEN MADE

PUAI Public reference made under article 153(3) epc to a published international application that has entered the european phase

Free format text: ORIGINAL CODE: 0009012

STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: REQUEST FOR EXAMINATION WAS MADE

17P Request for examination filed

Effective date: 20250317

AK Designated contracting states

Kind code of ref document: A1

Designated state(s): AL AT BE BG CH CY CZ DE DK EE ES FI FR GB GR HR HU IE IS IT LI LT LU LV MC ME MK MT NL NO PL PT RO RS SE SI SK SM TR

DAV Request for validation of the european patent (deleted)
DAX Request for extension of the european patent (deleted)