DE3006580C2 - - Google Patents
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Description
Die Erfindung betrifft ein Ringinterferometer nach dem Oberbegriff des Anspruchs 1.The invention relates to a ring interferometer according to the Preamble of claim 1.
Ringinterferometer und deren Anwendung zur absoluten Bestimmung räumlicher Drehungen unter Ausnutzung des Sagnac- Effektes sind bekannt - siehe z. B. in der Druckschrift: "Reviews of Modern Physics" 39, No. 2 (1967), Seiten 475- 493, "Sagnac-effect" von E.J. Post.Ring interferometer and its application for absolute determination spatial rotations using the Sagnac Effects are known - see z. B. in the publication: "Reviews of Modern Physics" 39, no. 2 (1967), pages 475- 493, "Sagnac-effect" by E.J. Post.
Ein Ringinterferometer gemäß dem Oberbegriff des Anspruchs 1 ist bekannt aus der nichtvorveröffentlichten DE 29 36 267 A 1. Bei der dort beschriebenen Anordnung wird zur Messung der Drehung ein Lichtweg verwendet, der aus einer Monomode- Lichtleitfaser besteht, die zu einer Spule aufgewickelt ist und daher einen mehrfachen Umlauf des Lichts um eine Fläche ermöglicht. Die Messung der Drehung kann gestört werden durch Reflexionen und/oder Streuungen des Lichts insbesondere an den Enden des Lichtwegs. Derartige Störungen werden vermieden durch Verwendung von Polarisationsfiltern sowie von Licht, dessen Kohärenzlänge wesentlich kleiner ist als die Länge des Lichtweges. Aus der DE 28 04 103 A 1 sowie aus der Druckschrift Applied Optics, Vol. 18, No. 13, Juli 1979, Seiten 2069 bis 2097 sind vergleichbare Anordnungen bekannt, bei denen ebenfalls Polarisationsfilter zur Vermeidung von Störungen verwendet werden. A ring interferometer according to the preamble of claim 1 is known from DE 29 36 267, which was not previously published A 1. With the arrangement described there, the measurement the rotation uses a light path that consists of a single mode There is optical fiber, which is wound into a spool and therefore a multiple round trip of the light around an area enables. The measurement of the rotation can be disturbed by reflections and / or scattering of the light in particular at the ends of the light path. Such disturbances will be avoided by using polarizing filters as well of light whose coherence length is essential is smaller than the length of the light path. the end from DE 28 04 103 A1 and from the publication Applied Optics, Vol. 18, No. July 13, 1979, pages 2069-2097 comparable arrangements are known in which also Polarizing filter used to avoid interference will.
Derartige Anordnungen haben den Nachteil, daß insbesondere durch das Einfügen von Polarisationsfiltern eine Dämpfung des Lichts auftritt, die durch eine entsprechend starke Lichtquelle wieder kompensiert werden muß. Außerdem entstehen durch die Polarisationsfilter zusätzliche optisch wirksame Flächen, die zusätzliche störende Reflexionen und/oder Lichtstreuungen verursachen können. Diese Störungen können zwar durch zusätzliche Entspiegelungen der Flächen vermieden werden. Ein solches Verfahren ist jedoch aufwendig.Such arrangements have the disadvantage that in particular attenuation by inserting polarization filters of light occurs through a correspondingly strong Light source must be compensated again. In addition, the polarization filters are created additional optically effective surfaces, the additional cause disturbing reflections and / or light scattering can. These disturbances can be caused by additional anti-reflective coatings of the surfaces can be avoided. One such However, the process is expensive.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, ein Ringinterferometer der beschriebenen Art anzugeben, bei dem mit einfachen Mitteln die störenden Einflüsse von Reflexion und Polarisationsdrehungen unterdrückt werden.The invention is based on the object of a ring interferometer type described, with the simple Average the disturbing influences of reflection and polarization rotations be suppressed.
Die Erfindung ist im Anspruch 1 beschrieben. Die Unteransprüche beinhalten vorteilhafte Weiterbildungen und Ausführungsformen der Erfindung.The invention is described in claim 1. The subclaims contain advantageous developments and Embodiments of the invention.
Die Erfindung wird im folgenden näher erläutert.The invention is explained in more detail below.
Fig. 1 zeigt im Prinzip die bekannte Anordnung eines Ringinterferometers, bestehend aus einer Lichtquelle Q, einer strahlenaufteilenden Anordung T, einem die Lichtquelle Q mit der strahlenaufteilenden Anordnung T verbindenden Lichtweg a, einem Lichtweg L, welcher eine Fläche F ein- oder mehrfach umschließt und welcher an beiden Enden in die strahlenaufteilende Anordnung T mündet, sowie einem Photodetektor D und einem Lichtweg b, welcher die strahlenaufteilende Anordnung T mit dem Photodetektor D verbindet, wobei das von Q emittierte Licht über a und T in beide Enden von L eingekoppelt wird, L in beiden Richtungen durchläuft und hernach über T wieder vereinigt und dadurch zur Interferenz gebracht wird und anschließend über b zu D weitergeleitet und dort detektiert wird. Die strahlenaufteilende Anordnung kann sowohl ein einfacher Strahlenteiler sein, als auch eine Anordnung, bestehend aus zwei Strahlenteilern. Ebenso kann T eine Anordnung mit Einseitenbandmodulatoren, wie in der DE-OS 29 34 794 vorgeschlagen, sein. Fig. 1 shows, in principle, the known arrangement of a ring interferometer comprising a light source Q, an strahlenaufteilenden arrangement T, a light source Q with the strahlenaufteilenden arrangement T connecting optical path a, a light path L, which switches a surface F or polysubstituted encloses and which opens into the beam splitting arrangement T at both ends, as well as a photodetector D and a light path b , which connects the beam splitting arrangement T with the photodetector D , the light emitted by Q being coupled into both ends of L via a and T , L runs through in both directions and then reunited via T and is thereby brought to interference and then passed on via b to D and detected there. The beam splitting arrangement can be both a simple beam splitter and an arrangement consisting of two beam splitters. T can also be an arrangement with single sideband modulators, as proposed in DE-OS 29 34 794.
Die Störungen durch Reflexionen treten dadurch auf, daß die in L und T reflektierten Anteile des Lichtes in T ebenfalls interferieren und zu Fehlmessungen in D führen. Zur Reduktion der reflexionsbedingten Störungen wird eine Lichtquelle Q mit geringer zeitlicher Kohärenz des emittierten Lichtes verwendet. Ist τ c die Kohärenzzeit der Lichtquelle Q und τ L die Laufzeit des Lichtes durch den Lichtweg L, so ist die BedingungThe disturbances caused by reflections occur in that the light reflected in L and T components of the light in T also interfere and cause measurement errors in D. To reduce the interference caused by reflection, a light source Q with a low temporal coherence of the emitted light is used. If τ c is the coherence time of the light source Q and τ L is the transit time of the light through the light path L , then the condition is
τ C « t L (1) τ C « t L (1)
zu erfüllen. Dadurch sind nur Reflexions- und Streulichtanteile, deren Laufzeitdifferenz zwischen Q und D kleiner als t c ist, interferenzfähig. Sind die Streuzentren über L etwa gleichmäßig verteilt, so ist der Anteil des Streulichtes, welcher aus einem Ende von L kommt, nur mit einem Bruchteil der Größe τ c /τ L des aus dem anderen Faserende kommenden Streulichtes interferenzfähig. Der interferenzfähige Streulichtanteil und der dadurch verursachte Meßfehler wird daher um τ c /τ L reduziert. Ebenso ist das in T reflektierte und von a nach b direkt weitergeleitete Licht mit dem über L geleiteten Licht nicht interferenzfähig und kann daher kein Störsignal verursachen.to meet. As a result, only reflected and scattered light components whose transit time difference between Q and D is less than t c are capable of interference. If the scattering centers are approximately evenly distributed over L , the portion of the scattered light that comes from one end of L is only capable of interference with a fraction of the size τ c / τ L of the scattered light coming from the other fiber end. The scattered light component capable of interference and the measurement error caused by it is therefore reduced by τ c / τ L. Likewise, the light reflected in T and passed on directly from a to b is not capable of interference with the light passed via L and therefore cannot cause an interfering signal.
Reale Monomode-Lichtleitfasern weisen eine herstellungsbedingte Abweichung von der Zylindersymmetrie auf. Das führt dazu, daß im Monomode-Lichtwellenleiter die beiden Eigenwellen mit zueinander orthogonaler Polarisation unterschiedliche Ausbreitungsgeschwindigkeiten aufweisen. Der Laufzeitunterschied der beiden Eigenwellen wird im folgenden mit Δ τ L bezeichnet. Dementsprechend hat das Licht, welches sich in der ersten Eigenwelle 1 von L ausbreitet, durch L eine Laufzeit τ L 1 und das Licht, welches sich in der Eigenwelle 2 ausbreitet eine Laufzeit durch L Real single-mode optical fibers show a manufacturing-related deviation from the cylindrical symmetry. This leads to the fact that in the single-mode optical waveguide the two natural waves with mutually orthogonal polarization have different propagation speeds. The difference in transit time of the two natural waves is denoted by Δ τ L in the following. Accordingly, the light that propagates in the first eigenwave 1 of L has a transit time τ L 1 through L and the light that propagates in the eigenwave 2 has a transit time through L
t L 2 = τ L 1 + Δ τ L (2) t L 2 = τ L 1 + Δ τ L (2)
wobei Δ τ L klein gegen τ L 1, τ L 2 ist (typischerweise ist Δ τ L /t L ≈ 10-6 . . . 10-3).where Δ τ L is small compared to τ L 1 , τ L 2 (typically Δ τ L / t L ≈ 10 -6... 10 -3 ).
Eine Monomode-Lichtleitfaser mit dieser Eigenschaft wird als doppelbrechend bezeichnet. Da im allgemeinen im Lichtweg L in beiden Richtungen beide Eigenwellen angeregt werden, ist in T eine Interferenz von Teilstrahlen, die L in der einen Richtung in Eigenwelle 1 durchlaufen, mit Teilstrahlen, die L in der entgegengesetzten Umlaufrichtung in Eigenwelle 2 durchlaufen, möglich. Eine derartige Interferenz führt zu Fehlmessungen.A single mode optical fiber with this property is said to be birefringent. In general, since the light path L are both self-waves are excited in two directions in T is an interference of sub-beams L pass through in one direction, in Self-shaft 1, with partial beams L pass through in the opposite direction of rotation on their own shaft 2, is possible. Such interference leads to incorrect measurements.
Zur Vermeidung derartig bedingter Fehlmessungen wird erfindungsgemäß eine Lichtquelle mit einer KohärenzzeitTo avoid Erroneous measurements caused in this way are in accordance with the invention a light source with a coherence time
τ c « Δ τ L (3) τ c « Δ τ L (3)
verwendet. Das hat zur Folge, daß nur zwischen Lichtstrahlen, die sich in beiden Richtungen in der gleichen Eigenwelle ausbreiten, Interferenz möglich ist. Fehlmessungen auf Grund von Interferenz von Lichtstrahlen, welche sich in unterschiedlichen Eigenwellen ausgebreitet haben, sind dadurch ausgeschlossen. Wegen Δ τ L « τ L 1 bzw. τ L 2 ist mit der Ungleichung (3) auch die Ungleichung (2) erfüllt. Auf die Einschaltung von Polarisationsfiltern in den Strahlengang zur Unterdrückung einer Eigenwelle kann dabei verzichtet werden, wenngleich diese Maßnahme auch zu einer höheren Genauigkeit führen kann. used. As a result, interference is only possible between light rays that propagate in the same natural wave in both directions. Incorrect measurements due to interference from light rays that have propagated in different natural waves are therefore excluded. Because of Δ τ L « τ L 1 or τ L 2 , inequality (3) also satisfies inequality (2). The inclusion of polarization filters in the beam path to suppress a natural wave can be dispensed with, although this measure can also lead to higher accuracy.
In Fig. 1 sind zwei Polarisatoren POL 1 und POL 2 gestrichelt angedeutet. Die durch kleines τ c bewirkte Depolarisation ist auch in diesem Fall sinnvoll, da Störungen durch Schwankungen der Polarisationsdrehung in L erheblich reduziert werden.In Fig. 1, two polarizers POL 1 and POL 2 are indicated by dashed lines. The depolarization caused by the small τ c is also useful in this case, since disturbances due to fluctuations in the polarization rotation in L are considerably reduced.
Die durch Ungleichung (3) formulierte Bedingung hat zur Folge, daß das Licht nach Durchlaufen des Lichtweges L vollständig depolarisiert ist. Das bedeutet, daß zwischen dem in beiden Eigenwellen von L geführten Licht keine Korrelation besteht und keine Interferenz zwischen den in verschiedenen Eigenwellen geführten Lichtstrahlen möglich ist. Den Mechanismus der Depolarisation des Lichtes während des Durchlaufs durch L veranschaulicht man sich in einfacher Weise mit Hilfe der in Fig. 2 dargestellten Poincar´-Kugel. Die Darstellung von Polarisationszuständen mit Hilfe der Poincar´-Kugel wird z. B. in der Druckschrift: "Optics Letters" 1, No. 3 (1977), Seiten 109-111, "Representation of codirectional coupled waves" von R. Ulrich beschrieben.The condition formulated by inequality (3) has the consequence that the light is completely depolarized after passing through the light path L. This means that there is no correlation between the light carried in both natural waves of L and no interference is possible between the light beams carried in different natural waves. The mechanism of the depolarization of the light during the passage through L is illustrated in a simple manner with the aid of the Poincar 'sphere shown in FIG. The representation of polarization states with the help of the Poincar´ sphere is z. B. in the document: "Optics Letters" 1, No. 3 (1977), pages 109-111, "Representation of codirectional coupled waves" by R. Ulrich.
In Fig. 2 sind folgende Polarisationszustände als Punkte
auf der Kugeloberfläche hervorgehoben:
G₁: horizontal polarisierte Welle,
G₂: vertikal polarisierte Welle,
H₁, H₂: ±45° polarisierte Wellen,
F₁, F₂: entgegengesetzt zirkular polarisierte Wellen.In Fig. 2, the following polarization states are highlighted as points on the spherical surface:
G ₁: horizontally polarized wave,
G ₂: vertically polarized wave,
H ₁, H ₂: ± 45 ° polarized waves,
F ₁, F ₂: oppositely circularly polarized waves.
Ist die als Lichtweg L verwendete Monomode-Lichtleitfaser z. B. linear doppelbrechend mit den beiden horizontal und vertikal polarisierten Eigenwellen, so erfolgt während der Fortpflanzung des Lichtes durch L eine Rotation des auf der Oberfläche der Poincar´-Kugel dargestellten Polarisationszustandes um die x-Achse der Poincar´-Kugel. Is the single mode optical fiber used as the light path L z. B. linearly birefringent with the two horizontally and vertically polarized eigenwaves, then during the propagation of the light through L a rotation of the polarization state shown on the surface of the Poincar 'sphere takes place around the x -axis of the Poincar' sphere.
Ein Zustand P der Poincar´-Kugel wird in Fig. 2 um einen Winkel ϕ um die x-Achse in einen Zustand P′ der Poincar´- Kugel gedreht. Ist die Laufzeitdifferenz der beiden Eigenwellen Δ τ L , so giltA state P of the Poincar 'sphere is rotated in Fig. 2 by an angle ϕ around the x -axis into a state P' of the Poincar 'sphere. If the transit time difference between the two eigenwaves is Δ τ L , then the following applies
ϕ = 2 π f o Δ τ L (4) ϕ = 2 π f o Δ τ L (4)
wobei f o die mittlere Frequenz des von der Lichtquelle Q emittierten Lichtes ist. Hat die Lichtquelle Q eine endliche Kohärenzzeit τ c , so entspricht dem die endliche spektrale Breitewhere f o is the mean frequency of the light emitted by the light source Q. If the light source Q has a finite coherence time τ c , this corresponds to the finite spectral width
wobei Gleichung (5) bis auf einen definitionsabhängigen Faktor von der Größenordnung 1 gilt. Da der Drehwinkel ϕ von der Lichtfrequenz abhängt, variiert die Polarisationsdrehung in einem Winkelbereich Δ ϕ, gegeben durchwhere equation (5) applies except for a definition-dependent factor of the order of magnitude 1. Since the angle of rotation ϕ depends on the light frequency, the polarization rotation varies in an angular range Δ ϕ , given by
Setzt man Gleichung (5) in Gleichung (6) ein, so gilt mit der Ungleichung (3)Inserting equation (5) into equation (6), the following applies with the inequality (3)
| Δ ϕ | » 2 π (7)| Δ ϕ | »2 π (7)
Das heißt, für τ c « Δ τ L variiert die Drehung des Polarisationszustandes innerhalb des Spektralbereiches Δ f o um einen Betrag groß gegen 2 π. Liegt der Polarisationszustand des in L eingekoppelten Lichtes auf dem in der y-z-Ebene der Poincar´-Kugel liegenden Großkreis, so wird das Licht vollständig depolarisiert. Allgemein gilt: Wird der Polarisationszustand in der Poincar´-Kugel um irgendeine Achse gedreht, ist die Variation des Drehwinkels innerhalb des Spektralbereichs des Lichtes groß gegen 2 π und liegt der usprüngliche Polarisationszustand auf einem Großkreis der Poincar´-Kugel, welcher in der Ebene normal zur Drehachse liegt, so tritt vollständige Depolarisation ein.That is, for τ c « Δ τ L , the rotation of the polarization state varies within the spectral range Δ f o by an amount greater than 2 π . If the polarization state of the light coupled into L lies on the great circle lying in the yz -plane of the Poincar´ sphere, the light is completely depolarized. In general: If the polarization state in the Poincar´ sphere is rotated around any axis, the variation of the angle of rotation within the spectral range of the light is large compared to 2 π and the original polarization state lies on a great circle of the Poincar´ sphere, which is normal in the plane is to the axis of rotation, then complete depolarization occurs.
In einer vorteilhaften Ausführung der Erfindung wird daher das aus Q stammende vollständig oder teilweise polarisierte Licht in L in der Weise eingekoppelt, daß sich der Polarisationszustand des in L eingekoppelten Lichtes auf einem Großkreis der Poincar´-Kugel befindet, welcher in einer Fläche normal zur Drehachse liegt, die gebildet wird durch die Verbindungslinie zwischen den beiden Eigenzuständen von L (d. h. die Polarisationszustände der Eigenwellen von L).In an advantageous embodiment of the invention, the completely or partially polarized light coming from Q is coupled into L in such a way that the polarization state of the light coupled into L is on a great circle of the Poincar 'sphere, which is in a surface normal to the axis of rotation which is formed by the connecting line between the two eigenstates of L (ie the polarization states of the eigenwaves of L) .
In einer speziellen Ausführungsform wird als Lichtweg L eine linear doppelbrechende Monomode-Lichtleitfaser mit den beiden horizontal und vertikal polarisierten Eigenwellen verwendet und das in L eingekoppelte Licht ist zirkular polarisiert oder unter +45° oder unter -45° linear polarisiert oder mit unter ±45° geneigter Hauptachse elliptisch polarisiert.In a special embodiment, a linearly birefringent single-mode optical fiber with the two horizontally and vertically polarized natural waves is used as the light path L and the light coupled into L is circularly polarized or linearly polarized at + 45 ° or -45 ° or with less than ± 45 ° inclined main axis elliptically polarized.
Zur Realisierung einer linearen doppelbrechenden Faser wird vorteilhafterweise eine Monomode-Lichtleitfaser mit elliptischem Kern verwendet. Derartige Lichtleitfasern sind aus der Literatur bekannt und z. B. in der Druckschrift: "Electronics Letters" 15, No. 13 (1979), Seiten 380-382 "Preservation of polarisation in optical-fibre waveguides with elliptical cores" von R. B. Dyott, J. R. Cozens und D. G. Morris beschrieben. Die in dieser Arbeit beschriebene Monomode-Lichtleitfaser hat eine Laufzeitdifferenz von Δ τ L = 5 · 10-4 τ L 1. Hat L eine Länge von etwa 200 m, so ist τ L 1 = 10-6 s und Δ τ L = 5 × 10-10 s. Daraus folgt, daß die spektrale Breite Δ f o der Lichtquelle Q in diesem Beispiel groß gegen 2 GHz sein muß. To implement a linear birefringent fiber, a single-mode optical fiber with an elliptical core is advantageously used. Such optical fibers are known from the literature and z. B. in the document: "Electronics Letters" 15, no. 13 (1979), pages 380-382 "Preservation of polarization in optical-fiber waveguides with elliptical cores" by RB Dyott, JR Cozens and DG Morris. The single-mode optical fiber described in this work has a transit time difference of Δ τ L = 5 · 10 -4 τ L 1 . If L has a length of about 200 m, then τ L 1 = 10 -6 s and Δ τ L = 5 × 10 -10 s. It follows from this that the spectral width Δ f o of the light source Q in this example is large compared to 2 GHz must be.
Zur Realisierung linear doppelbrechender Fasern sind noch weitere Vorschläge bekannt, z. B. aus der Druckschrift: "Appl. Phys. Lett." 33, No. 8 (1978), Seiten 699-701 "Linear polarisation in birefringent singlemode fibers" von R. H. Stolen. V. Ramaswamy, P. Kaiser und W. Pleibel und aus DE-OS 29 30 781, DE-OS 29 30 791 und DE-OS 29 30 704.To realize linear birefringent fibers are still other proposals known, z. B. from the publication: "Appl. Phys. Lett." 33, no. 8 (1978), pp 699-701 "Linear polarization in birefringent singlemode fibers "by R. H. Stolen. V. Ramaswamy, P. Kaiser and W. Pleibel and from DE-OS 29 30 781, DE-OS 29 30 791 and DE-OS 29 30 704.
In einer weiteren Ausführungsform wird vorgeschlagen, als Lichtweg L eine zirkular doppelbrechende Monomode- Lichtleitfaser zu verwenden und in den Lichtweg L linear polarisiertes Licht einzukoppeln.In a further embodiment it is proposed to couple light path L as a circularly birefringent single-mode optical fiber and to use linearly polarized light in the light path L.
Die Realisierung einer zirkular doppelbrechenden Monomode- Lichtleitfaser erfolgt z. B. in bekannter Weise durch Verdrillen einer Monomode-Lichtleitfaser.The realization of a circular birefringent single mode Optical fiber takes place z. B. in a known manner Twisting a single mode optical fiber.
In einer Weiterbildung der Erfindung wird vorgeschlagen, den Lichtweg L in der Weise auszubilden, daß er aus zwei oder mehreren jeweils doppelbrechenden Abschnitten besteht, wobei jeder dieser Abschnitte die Polarisation um eine andere Achse der Poincar´-Kugel dreht. In den einzelnen Abschnitten des Lichtweges L wird der Polarisationszustand um verschiedene Achsen der Poincar´-Kugel gedreht. Für eine bestimmte Lichtfrequenz wird der Polarisationszustand P nach Durchlaufen von L in den Zustand P′ gedreht, wobei die Winkelkoordinaten 2 Φ und 2 ψ in 2 Φ′ und 2 ψ′ übergeführt werden, vgl. Fig. 3. Bei einer endlichen spektralen Breite sind sowohl ψ′ als auch Φ′ frequenzabhängig. Die Doppelbrechung der einzelnen Faserabschnitte hat zur Folge, daß bei einem bestimmten Δ f o unabhängig vom Polarisationszustand des in L eingekoppelten Lichtes, das Licht am Ausgang von L vollständig depolarisiert ist.In a further development of the invention it is proposed to design the light path L in such a way that it consists of two or more double refracting sections, each of these sections rotating the polarization around a different axis of the Poincar 'sphere. In the individual sections of the light path L the polarization state is rotated around different axes of the Poincar´ sphere. See Fig. For a certain frequency of light, the polarization state P after passing through L 'is rotated, the angular coordinates 2 Φ and 2 ψ 2 Φ' in the state of P and 2 ψ converted '. 3. Where, in a finite spectral width both ψ ′ and Φ ′ are frequency dependent. The birefringence of the individual fiber sections has the consequence that at a certain Δ f o, regardless of the polarization state of the light coupled into L , the light at the output of L is completely depolarized.
Eine notwendige Bedingung dafür ist A necessary condition for this is
P′ soll als Funktion von f o bei Variation von f o auf der Poincar´-Kugel eine Kurve beschreiben, welche die Poincar´-Kugel möglichst symmetrisch zum Koordinatenursprung überdeckt. Zusätzlich zur Bedingung (8a), (8b) wird daher gefordert, daß P′ auf der Poincar´-Kugel keine geschlossene Kurve beschreibt. Das ist z. B. dadurch zu erreichen, daß die Größen von und stark unterschiedlich gewählt werden. Die Bedingung der Überdeckung der Poincar´-Kugel symmetrisch zum Ursprung läßt sich mathematisch durch P ′ should describe a curve as a function of f o with variation of f o on the Poincar 'sphere, which covers the Poincar' sphere as symmetrically as possible to the origin of the coordinates. In addition to condition (8a), (8b) it is therefore required that P ′ does not describe a closed curve on the Poincar´ sphere. This is e.g. B. to achieve that the sizes of and are chosen to be very different. The condition of the overlap of the Poincar´ sphere symmetrically to the origin can be mathematically passed through
ausüben, wobei I(f o ) die spektrale Leistungsdichte von Q ist und (f o ) der vom Koordinatenursprung zum Punkt P′(f o ) der Poincar´-Kugel gerichtete Vektor. Die Forderung der nullpunktsymmetrischen Überdeckung ist schwächer als die der gleichmäßigen Überdeckung.exercise, where I (f o ) is the power spectral density of Q and (f o ) is the vector directed from the origin of the coordinates to the point P ′ (f o ) of the Poincar´ sphere. The requirement of zero-point symmetrical overlap is weaker than that of uniform overlap.
Fig. 4 zeigt die schematische Darstellung einer Anordnung eines Ringinterferometers mit verschiedenen Abschnitten von L. Der Lichtweg L besteht aus zwei Abschnitten L₁ und L₂, wobei einer der beiden Abschnitte aus einer linear doppelbrechenden Monomode-Lichtleitfaser und der andere der beiden Abschnitte aus einer zirkular doppelbrechenden Faser besteht. Fig. 4 is a schematic representation showing an arrangement of a ring interferometer with different portions of L. The light path L consists of two sections L ₁ and L ₂, one of the two sections consisting of a linearly birefringent single-mode optical fiber and the other of the two sections consisting of a circularly birefringent fiber.
Die unterschiedlichen Werte von und werden durch unterschiedliche Längen von L₁ und L₂ erreicht. Zur praktischen Realisierung wird z. B. von einer linear doppelbrechenden Monomode-Lichtleitfaser ausgegangen und diese in einem der beiden Abschnitte verdrillt, so daß die Lichtleitfaser in diesem Abschnitt zirkular doppelbrechend wird.The different values of and are achieved by different lengths of L ₁ and L ₂. For practical implementation z. B. assumed a linear birefringent single-mode optical fiber and this twisted in one of the two sections, so that the optical fiber is circular birefringent in this section.
Zur Erläuterung der Anordnung nach Fig. 4 gehen wir davon aus, daß der Abschnitt L₁ wesentlich kürzer ist als L₂, daß L₁ zirkular doppelbrechend ist und L₂ linear doppelbrechend ist. Im Abschnitt L₁ erfolgt eine Drehung des Polarisationszustandes um die z-Achse der Poincar´-Kugel, wobei Φ′ von f o abhängt. Im Abschnitt L₂ erfolgt eine Drehung um eine Achse in der x-y-Ebene der Poincar´-Kugel, wobei c′ von f o abhängt. Da L₂ wesentlich länger als L₁ vorausgesetzt ist, giltTo explain the arrangement according to FIG. 4, we assume that the section L ₁ is significantly shorter than L ₂, that L ₁ is circularly birefringent and L ₂ is linearly birefringent. In the section L ₁ there is a rotation of the polarization state around the z -axis of the Poincar 'sphere, where Φ ' depends on f o. In the section L ₂ there is a rotation about an axis in the xy plane of the Poincar 'sphere, where c ' depends on f o. Since L ₂ is assumed to be much longer than L ₁, applies
Der Polarisationszustand P des in L₁ am Ende 1 von L eingekoppelten Lichtes wird in Abhängigkeit von f o in den Zustand P′ am Ende 2 von L übergeführt (Fig. 4).Fig. 5 zeigt die Kurve, die P′ in Abhängigkeit von f o auf der Poincar´-Kugel beschreibt. Durch Rotation um z in L₁ wird zunächst P in Zustände auf der Kurve C₁ über geführt. Jeder auf C₁ liegende Zustand wird anschließend um die Drehachse ξ von L₂ gedreht. Wegen der Ungleichung (10) entsprechen einem Umlauf um z in L₁ viele Umläufe um ξ in L₂, so daß die Kurve C₂ resultiert.The polarization state P of the light coupled into L ₁ at the end 1 of L is converted into the state P ' at the end 2 of L as a function of f o ( FIG. 4). Fig. 5 shows the curve that describes P ' as a function of f o on the Poincar' sphere. By rotating around z in L ₁, P is first performed in states on the curve C ₁ over. Each state lying on C ₁ is then rotated about the axis of rotation ξ of L ₂. Because of the inequality ( 10 ), one cycle around z in L ₁ corresponds to many cycles around ξ in L ₂, so that the curve C ₂ results.
Fig. 6 zeigt eine weitere Anordnung mit verschiedenen Abschnitten von L. Fig. 6 shows another arrangement of various portions of L.
Der Lichtweg L besteht aus einer Anzahl N von Abschnitten L₁ . . . L N, wobei jeder der Abschnitte doppelbrechend ist und in den einzelnen Abschnitten Drehungen um unterschiedliche Achsen der Poincar´-Kugel erfolgen. Es ist dabei vorteilhaft, wenn in zwei aufeinanderfolgenden Abschnitten L K, L K + 1 mit K = 1 . . . N-1 eine Drehung um zueinander orthogonale Achsen erfolgt. Die Realisierung des Lichtweges L erfolgt z. B. durch eine linear doppelbrechende Faser, die in gewissen Abständen um jeweils 45° verdreht (achsenparallel tordiert) wird. Die einzelnen Abschnitte drehen um Polarisationsachsen in der x-y-Ebene der Poincar´-Kugel, wobei die achsenparallele Verdrehung der Faser um 45° an der Grenze zweier Abschnitte die Polarisationsachse in der Poincar´- Kugel in der x-y-Ebene der Poincar´-Kugel um 90° verdreht. Als weitere Ausführungsform der Anordnung nach Fig. 6 wird vorgeschlagen, Lichtwege L in aufeinanderfolgenden Abschnitten abwechselnd linear und zirkular doppelbrechend auszubilden. Dadurch erfolgt in den linear doppelbrechenden Abschnitten eine Drehung um eine Polarisationsachse in der x-y-Ebene der Poincar´-Kugel und in den zirkular doppelbrechenden Abschnitten eine Drehung um die z-Achse der Poincar´-Kugel. Die zirkular doppelbrechenden Abschnitte werden z. B. in bekannter Weise durch Verdrillen der Monomode-Lichtleitfaser realisiert, so daß L aus einer einzigen Monomode-Lichtleitfaser besteht, die in jedem zweiten Abschnitt verdrillt wird.The light path L consists of a number N of sections L ₁. . . L N , whereby each of the sections is birefringent and rotations about different axes of the Poincar´ sphere take place in the individual sections. It is advantageous if in two successive sections L K , L K + 1 with K = 1. . . N -1 a rotation about mutually orthogonal axes takes place. The realization of the light path L takes place z. B. by a linear birefringent fiber, which is rotated at certain intervals by 45 ° (twisted parallel to the axis). The individual sections rotate around polarization axes in the xy -plane of the Poincar´-sphere, whereby the axis-parallel rotation of the fiber by 45 ° at the border of two sections around the polarization axis in the Poincar´-sphere in the xy -plane of the Poincar´-sphere Rotated 90 °. As a further embodiment of the arrangement according to FIG. 6, it is proposed to design light paths L in successive sections to be alternating linear and circular birefringent. This results in a rotation around a polarization axis in the xy plane of the Poincar 'sphere in the linear birefringent sections and a rotation around the z axis of the Poincar' sphere in the circular birefringent sections. The circular birefringent sections are z. B. realized in a known manner by twisting the single-mode optical fiber, so that L consists of a single single-mode optical fiber which is twisted in every other section.
In vorteilhafter Weiterbildung der Erfindung wird vorgeschlagen, den Lichtweg L so auszubilden, daß L auf seiner ganzen Länge doppelbrechend ist, die Polarisationsdrehachse der Poincar´-Kugel aber über die ganze Länge von L kontinuierlich variiert, wobei die Variation der Polarisationsdrehachse eine regelmäßige oder zufällige Funktion der Faserlänge sein kann. Die Herstellung eines derartigen Lichtweges L erfolgt z. B. durch systematisches oder regelloses Verdrehen und/oder Verdrillen eines Monomode-Lichtwellenleiters über seine ganze Länge.In an advantageous further development of the invention it is proposed to design the light path L so that L is birefringent over its entire length, but the polarization axis of rotation of the Poincar 'sphere varies continuously over the entire length of L , the variation of the polarization axis of rotation having a regular or random function the fiber length can be. The production of such a light path L takes place, for. B. by systematic or random twisting and / or twisting of a single-mode optical waveguide over its entire length.
Wegen der geforderten kleinen Kohärenzzeit τ c sind als Lichtquelle Q vorteilhaft Halbleiter-Injektionslaser oder zeitlich inkohärente Lichtquellen zu verwenden. Werden Halbleiterlaser als Quelle Q verwendet, so ist vorteilhafterweise die notwendige Inkohärenz für jede einzelne Laserschwingung zu erfüllen, wobei dieses auch mit Hilfe einer Modulation erreicht werden kann. Bei zeitlich inkohärenten Lichtquellen ist nur bei kleiner lichtemittierender Fläche ein befriedigender Einkoppelwirkungsgrad in den Lichtweg L erzielbar. Vorteilhaft ist hier die Verwendung sogenannter superlumineszenter Edge-Emitter-Lumineszenzdioden. Eine derartige Lumineszenzdiode wird z. B. in der Druckschrift: "NTG-Fachberichte" Band 59 (1977), Seiten 148-150, "Superluminescent Diode as Light Source in Optical Fibre Systems" von M.-C. Amann und W. Harth beschrieben. Der Linienbreite von 10 nm bei einer Emissionswellenlänge von 800 nm entsprechen die Werte f o = 3,75 × 10¹⁴ Hz Δ f o = 4,7 × 10¹² Hz und t c = 2 × 10-13 s, so daß die Ungleichungen (1), (3), (7), (8a), (8b), (10) in allen Fällen ohne Schwierigkeiten erfüllt werden können, ohne daß eine stark doppelbrechende Monomode-Lichtleitfaser verwendet werden muß. Wegen der kleinen τ c eignen sich Ringinterferometeranordnungen, bei denen auf das Interferenzmaximum nullter Ordnung abgeglichen wird besonders gut im Zusammenhang mit den hier beschriebenen Verfahren. Ringinterferometer mit Abgleich auf Interferenzmaximum nullter Ordnung sind z. B. in der DE-OS 29 06 870 vorgeschlagen.Because of the required short coherence time τ c , semiconductor injection lasers or temporally incoherent light sources are advantageously to be used as the light source Q. If semiconductor lasers are used as the source Q , the necessary incoherence must advantageously be met for each individual laser oscillation, and this can also be achieved with the aid of a modulation. In the case of temporally incoherent light sources, a satisfactory coupling efficiency in the light path L can only be achieved with a small light-emitting area. The use of so-called super-luminescent edge-emitter light-emitting diodes is advantageous here. Such a light emitting diode is z. B. in the publication: "NTG-Fachberichte" Volume 59 (1977), pages 148-150, "Superluminescent Diode as Light Source in Optical Fiber Systems" by M.-C. Amann and W. Harth. The line width of 10 nm at an emission wavelength of 800 nm corresponds to the values f o = 3.75 × 10¹⁴ Hz Δ f o = 4.7 × 10¹² Hz and t c = 2 × 10 -13 s, so that the inequalities (1 ), (3), (7), (8a), (8b), (10) can be met in all cases without difficulty without the need to use a highly birefringent single-mode optical fiber. Because of the small τ c , ring interferometer arrangements are particularly suitable in which the zero-order interference maximum is adjusted particularly well in connection with the method described here. Ring interferometers with adjustment to zero order interference maximum are z. B. in DE-OS 29 06 870 proposed.
Claims (24)
- - bei welchem das von einer Lichtquelle (Q) emittierte Licht über eine strahlenaufteilende Anordnung (T) in die beiden Enden eines Lichtweges (L) eingekoppelt wird, diesen in entgegengesetzten Richtungen durchläuft, hernach in der strahlenaufteilenden Anordnung (T) wieder vereinigt wird, dort interferiert und anschließend an einem Photodetektor (D) detektiert wird,
- - bei welchem der Lichtweg (L) als Monomode-Lichtleitfaser ausgebildet ist und
- - bei welchem das von der Lichtquelle (Q) ausgesandte Licht eine Kohärenzzeit τ c besitzt, die wesentlich kleiner ist als die Laufzeit τ L des Lichts durch den Lichtweg (L), dadurch gekennzeichnet,
- - daß der Lichtweg (L) als doppelbrechende Monomode-Lichtleitfaser ausgebildet ist und
- - daß die Kohärenzzeit t c wesentlich kleiner ist als der Laufzeitunterschied Δ τ L der beiden Eigenwellen des Lichtweges (L) derart, daß an dessen Ende eine vollständige Depolarisation des Lichts vorhanden ist.
- - in which the light emitted by a light source (Q) is coupled into the two ends of a light path (L) via a beam-splitting arrangement (T) , traverses it in opposite directions, is then combined again in the beam-splitting arrangement (T) , there is interfered and then detected by a photodetector (D),
- - In which the light path (L) is designed as a single-mode optical fiber and
- - in which the light emitted by the light source (Q) has a coherence time τ c which is significantly smaller than the transit time τ L of the light through the light path (L) , characterized in that,
- - That the light path (L) is designed as a birefringent single-mode optical fiber and
- - That the coherence time t c is significantly smaller than the transit time difference Δ τ L of the two natural waves of the light path (L) such that a complete depolarization of the light is present at its end.
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