DE2163575C3 - Hohlletterwinkelstück - Google Patents
HohlletterwinkelstückInfo
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- DE2163575C3 DE2163575C3 DE19712163575 DE2163575A DE2163575C3 DE 2163575 C3 DE2163575 C3 DE 2163575C3 DE 19712163575 DE19712163575 DE 19712163575 DE 2163575 A DE2163575 A DE 2163575A DE 2163575 C3 DE2163575 C3 DE 2163575C3
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01P—WAVEGUIDES; RESONATORS, LINES, OR OTHER DEVICES OF THE WAVEGUIDE TYPE
- H01P1/00—Auxiliary devices
- H01P1/02—Bends; Corners; Twists
- H01P1/022—Bends; Corners; Twists in waveguides of polygonal cross-section
- H01P1/025—Bends; Corners; Twists in waveguides of polygonal cross-section in the E-plane
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- Control Of Motors That Do Not Use Commutators (AREA)
- Waveguides (AREA)
- Non-Reversible Transmitting Devices (AREA)
Description
Die Erfindung bezieht sich auf ein Hohiieiterwinkeistück für die Übertragung elektromagnetischer Wellen
in der //ίο-Schwingungsform, bestehend aus zwei
Hohlleiterabschnitten rechteckförmigen Querschnitts, deren zur Knicku^gsebene parallele Wände ineinander
übergehen.
Beim Zusammenschalten von Hohlleitern treten im allgemeinen Inhomogenitäten auf, die eine Beugung der
elektromagnetischen Wellen bewirken. Dabei entstehen Schwingungsformen, die sich wie Reflexionen auswirken.
Bekannt ist die:;e Eigenschaft von Inhomogenitäten beispielsweise bei Einschaltung eines gekrümmten
Hohlrohrleitungsabschnittes zwischen zwei gerade verlaufenden Hohlrohrleitungsabschnitten. An den
Übergangsstellen treten zusätzliche Schwingungstypen auf bzw. werden die Wellen teilweise reflektiert. Die
Ursache ist darin zu sehen, daß sich dort die Krümmung bzw. die Querschnir.tsform der Hohlleitung ändert. Zur
Kompensierung der Wirkung dieser Störungen in der Wellenübertragung ist es bekannt, in einem Hohlleiterkrümmer
die Bogenlänge der Krümmung so zu wählen, daß sich die an den einzelnen Stellen entstehenden
Störungen gegenseitig auslöschen. Mit einer derartigen Ausbildung eines Hohlrohrleitungskrümmers läßt sich
jedoch nur für eine bestimmte Frequenz bzw. ein sehr schmales Frequenzband eine gegenseitige Auslöschung
der Störungen erreichen.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, ein Hohlleiterwinkelstück rechteckigen Querschnitts zu
schaffen, bei dem das Entstehen derartiger störender Wellen weitestgehend vermieden ist.
Ausgehend von einem Hohlleiterwinkelstück für die Übertragung elektromagnetischer Wellen in der
//ίο-Schwingungsform, bestehend aus zwei Hohlleiterabschnitten
rechtcckformigcn Querschnitts, deren zur Knickungsebene parallele Wände ineinander übergehen,
wird die der Erfindung zugrunde liegende Aufgabe in der Weise gelöst, daß die beiden Hohlleiterabschnittc
bis zum Schnitt ihrer kurveninneren Hohlleiterwandungen
miteinander unter einem Knickungswinkel zwischen fiO und 7'V geführt sind und daß die
kurvenäußeren Hohlleiterwandungen der beiden Hohlleiterabschnitte an ihren Eintrittsstellen in den Knikkungsbereich
derart abgewinkelt geführt sind, daß der von den beiden abgewinkelten Hohlleiterwandungen
eingeschlossene Winkel dem doppelten Wert des Knickungswinkels entspricht
Besonders gute Übertragungseigenschaften werden bei einem Knickungswinkel« von etwa 66° erreicht Mit
einem Hohlleiterwinkelstück dieser Bemessung wird
to eine breitbandige, reflexiünsfreie Übertragung erreicht
Man kann es in vorteilhafter Weise im cm-Wellenbereich zur Kurzen Umlenkung der Speiseleitung eines
Hornerregers im Parabolreflektor einer Radarantenne verwenden.
Bei der Erfindung wird von der Überlegung ausgegangen, daß zur Untersuchung solcher Beugungsprobleme die Methode der sogenannten Orthogonalentwicklung
ein exaktes mathematisches Verfahren darstellt Diese läßt sich jedoch nur anwenden, wenn die
Lösungen der Wellengleichung in den einzelnen Hohlleiterbereichen durch vollständige, orthogonale
Eigenfunktionssystcrnc darstellbar sind. Außerdem
müssen diese Hohlleiterbereiche das von der Hohlleiteranordnung umschlossene Gebiet lückenlos bedecken.
Diese Voraussetzung wird insbesondere bei sprunghaften Querschnittsänderungen erfüllt, wie sie beim
Zusammenschalten von zwei achsenparzllelen Hohlleitern
in einer Querschirittsebene entstehen, schwieriger
sind solche Probleme zu behandeln, bei denen es nicht
)o mehr gelingt, das von der Hohlleiteranordnung umschlossene Gebiet so in Teilbereiche aufzuteilen, daß
die Lösung der Wellengleichung für jedes Teilgebiet durch ein vollständiges, orthogonales Eigenfunktionssystem
darstellbar ist. In einem solchen Fall läßt sich durch
η Einführung eines dreidimensionalen Zwischenmediums
mit bekannten, orthogonalen Eigenfunktionen, das den Zwischenbereich vollständig überdeckt, eine Lösung
finden. Dabei ist so vorzugehen, daß zur mathematischen Beschreibung der Randwertprobleme der einzelnen
Medien die Wellengleichur-gen ii. den entsprechenden
Koordinatensystemen gelöst werden, wobei die exakte Berechnung des Problems noch die Erfüllung der
Stetigkeitsbedingungen an den Trennflächen der einzelnen Hohlleiterbereiche verlangt. Als Trennfläche kann
ti hier jede Fläche gewählt werden, die gam: im gemeinsamen Bereich der jeweils aneinandergrenzenden
Medien liegt.
Nachstehend wird die Erfindung anhand eines Ausführungsbeispieles, von dem wesentliche Einzclhei-
V) ten in der Zeichnung wiedergegeben sind, näher
erläutert. In der Zeichnung zeigen die
Fig. 1 und 2 das Hohlleiterwinkelstück in einer perspektivischen Darstellung und in einem Längsschnitt
und die
■>) F i g. 3 ein Diagramm, aus dem dem Betrag nach der
Reflexionsfaktor der HwWelle in Abhängigkeit vom
Knickungswinkel λ entnehmbar ist.
Das Winkelstück besteht aus zwei Hohlleitcrabschnitten
I und Il rechteckigen Querschnitts. Der
ho einzelne Hohlleiter hat die Breite a und die untereinander
verschiedenen Höhen b\ bzw. b 2. Die beiden I lohlleilcrabschnitle sind derart zueinander angeordnet,
daß ihre senkrecht zur Knickungsebene verlaufenden Hohlleilerwände I, 2 bzw. Γ, 2' unter einem
h\ Knickuni'swinkel nc zwischen 60° und TV geführt sind.
Die zu den llohlleiterwänden parallel verlaufenden Längsachsen der Hohlleiter I und Il sind strichpunktiert
eingezeichnet. Doppelt strichpunktiert sind in F i g. 2 die
Enden des normalen Querschnittes der Hohlleiter I und
II angedeutet. An diesen Enden beginnt der Knickungsbereich. Die innere, senkrecht zur Knickungsebene
verlaufende Hohlleiterwand 1 des Hohlleiterabschnittes I ist zu der entsprechenden Hohlleiterwand 1' des >
Hohlleiterabschnittes II unter dem Knickungswinkel tx hingeführt, während die jeweils äußere, senkrecht zur
Knickungsebene verlaufende Hohlleiterwand 2, 2' der beiden Hohlleiter an der Eintrittsstelle in den Knik-
kungsbereich derart abgewinkelt geführt ist, daß der in
von den beiden abgewinkelten Hohlleiterwänden 5, 5' eingeschlossene Winkel den Wert 2a hat. Die
Hohlleiierwände 5, 5' treffen auf der Kreuzungsstelle der Längsachsen beider Hohlleiterabschnitte I und II
aufeinander bzw. gehen dort ineinander über. Die ι j beiden anderen, jeweils parallel zur Knickungsebene
verlaufenden Hohlleiterwände 3,4 bzw. 3', 4' der beiden
Hohlleiterabschnitte mit der Höhe b 1 bzw. b 2 sind im Knickungsbereich bis zu den abgewinkelten äußeren,
senkrecht zur Knickungsebene verlaufenden Hohl- :« leiterwänden 5,5' verlängert und gehen ineinander über.
Besonders günstig für die Übertragungseigenschaften des Hohlleiterwinkelstückes ist ein Winke.1 λ von
nahezu 66°.
Mit dem erfindungsgemäßen Winkelstück werden für y, den angegebenen Knickungswinkel zwischen 60° und
75° sehr gute Übertragungseigenschaften erzielt. Für diesen großen Winkelbereich werden für die H
über den ganzen Frequenzbereich dieser Gmndwelle,
unter Voraussetzung der im Regelfall gegebenen unendlich guten Leitfähigkeit der Hohlleiterwände,
stets mehr als 96% der Energie übertragen (vgl. hierzu Diagramm nach Fig.3). Beim Zusammenschalten von
zwei gleichen Rechteckhohlleitern (b\ — b 2) werden bei einem Winkel α von ziemlich genau 66° praktisch
ideale Übertragungseigenschaften für die //ίο-Welle
über den ganzen Frequenzbereich dieser Grundwelle erreicht, d. h. der Reflexionsfaktor der H\U-Welle ist für
diesen Betriebsfall im ganzen Frequenzbereich nahezu 0.
In dem Diagramm nach F i g. 3 ist für verschiedene
·> b
Werte von -^- Ib = Höhe der Hohlleiter, λ«ΐο =
'η ίο
Wellenlänge der Hw-Welle) der Betrag des Reflexionsfaktors
der Grundwelle über dem Knickungswinkel ä aufgetragen. Dieses Diagramm veranschaulicht deutlich
die vorstehenden Ausführungen über den Reflexionsfaktor in den betreffenden Bereiche^ des Knickungswinkels i\. Es ist erkennbar, daß im bereich zwischen
etwa 60° und 75° weniger als 4% der Wellenenergie reflektiert werden und daß bei einem Winkelwert von
etwa 66° eine praktisch störungsfreie bzw. verlusilreie
Energieübertragung über den ganzen Frequenzbereich, in dem eine Übertragung der Welle in der Grundschwingungsform
H]O möglich ist, durchführbar ist.
Hierin 2 Blatt Zcichnimucn
Claims (2)
1. Hohlleiterwinkelstück für die Übertragung elektromagnetischer Wellen in der //10-Schwingungsform,
bestehend aus zwei Hohlleiterabschnitten rechteckförmigen Querschnitts, deren zur
Knickungsebene parallele Wände ineinander übergehen, dadurch gekennzeichnet, daß die
beiden Hohlleiterabschnitte (I, II) bis zum Schnitt ihrer kurveninneren Hohlleiterwandungen (1, Γ)
miteinander unter einem Knickungswinkel (α) zwischen 60° und 75° geführt sind und daß die
kurvenäußeren Hohlleiterwandungen (2, 2') der beiden Hohlleiterabschnitte (I, II) an ihren Eintrittsstellen in den Knickungsbereich derart abgewinkelt
geführt sind, daß der von den beiden abgewinkelten Hohlleiterwandungen (5,5') eingeschlossene Winkel
dem doppelten Wert des Knickungswinkels entspricht
2. Hohlleiicrwinkelstück nach Anspruch 1, dadurch
gekennzeichnet, daß der Kr.ickungswinkc! α
vorzugsweise einen Wert von etwa 66° aufweist
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE19712163575 DE2163575C3 (de) | 1971-12-21 | 1971-12-21 | Hohlletterwinkelstück |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE19712163575 DE2163575C3 (de) | 1971-12-21 | 1971-12-21 | Hohlletterwinkelstück |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE2163575A1 DE2163575A1 (de) | 1973-06-28 |
DE2163575B2 DE2163575B2 (de) | 1977-12-01 |
DE2163575C3 true DE2163575C3 (de) | 1978-07-13 |
Family
ID=5828725
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19712163575 Expired DE2163575C3 (de) | 1971-12-21 | 1971-12-21 | Hohlletterwinkelstück |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
DE (1) | DE2163575C3 (de) |
-
1971
- 1971-12-21 DE DE19712163575 patent/DE2163575C3/de not_active Expired
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
DE2163575A1 (de) | 1973-06-28 |
DE2163575B2 (de) | 1977-12-01 |
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Legal Events
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