DE10103942C1 - Strömungsbetriebener Schallgenerator - Google Patents
Strömungsbetriebener SchallgeneratorInfo
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Abstract
Von der Entstehung her läßt sich Lärm auf die beiden Klassen Strömungslärm und Körperabstrahlung zurückführen. Die englischen Bezeichnungen lauten: airborne noise und structureborne noise. Zum Strömungslärm zählt der aerodynamische Lärm beim Flugzeug, der periodische und turbulente Lärmanteil bei Rotoren und Propellern, das Windgeräusch beim Kfz, das Geräusch in Rohrströmungen, der Strahllärm in der Vermischungszone zweier unterschiedlich schneller Fluide und ebenso der Verbrennungslärm. Beschrieben wird ein Schallgenerator der seine Energie aus einem vorgegebenem - oder auch speziell eingerichtetem - Strömungsfeld bezieht und mit dem gesteuerte Schallfelder erzeugt werden können. Eine Anwendung ist die Aufgabe von Warn- und Hinweissignalen, die Hauptanwendung ist die Erzeugung eines Antischallfeldes mit dem Strömungslärm und auch die Körperschallabstrahlung einer umströmten Struktur destruktiv weginterferiert wird. Ein solcher Schallgenerator besteht aus Aktoren mit einer gesteuerten Beeinflussung der Strömung und einer Freisetzung von akustisch wirksamen Divergenzen und Kräften. Nahewirkende Aktoren zur Beeinflussung der Strömungsgrenzschicht sind sich über Einsaugen/Ausblasen, Temperatur und Vibrationspegel an der Struktur realisiert. Aktoren mit Fernwirkung sind Injektoren, Laser- und Ultraschallstrahlen. Mit in-, meta- und bistabilen Konstellationen kann zusätzlich die für die Steuerung des Schallgenerators notwendige Energie aus der Strömung gewonnen werden. Eine ...
Description
Gegenstand der Erfindung ist ein Schallgenerator, der seine Antriebsenergie aus einem Strö
mungsfeld bezieht. Vorzugsweise sind dies aero- und hydrodynamische oder auch hydrauli
sche Strömungsfelder, wie sie technisch bei Fahrzeugen, Flugzeugen, Rotoren und Propellern,
Rohr- und Ventilströmungen, instationäre Windkräfte an Bauwerken, Turmschattenschlag bei
Windkraftanlagen, Mischungsstahlen, Verbrennungsströmungen usw. sowieso gegeben sind.
In gleicher Weise eingeschlossen sind künstliche, eigens für eine Schallgeneration eingerich
tete Strömungen. Der damit realisierte Schallgenerator dient zur Erzeugung von Nutzschall,
von akustischen Warnsignalen und - zusammen mit Sensor und Steuerung - von Antischall
feldern zur gesteuerten Interferenzauslöschung.
Stand der Technik sind vor allem pneumatisch betriebene Schallgeneratoren. Bereits seit über
ein Jahrhundert bekannt ist das Sirenenprinzip. Hierbei wird ein separat erzeugter Druckluft
strom durch eine Sirenenscheibe periodisch unterbrochen. Damit verwandt sind Geräte bei
denen der Luftstrom von Ventilen gesteuert wird, in der englischen Bezeichnung air modula
ted devices. Diese sind vorzugsweise zur Erzeugung hoher Schalleistungen eingesetzt. Nach
teilig ist die eingeschränkte Signaltreue, das Klirrverhalten bei hohen Arbeitsdrücken und der
schlechtere Wirkungsgrad hervorgerufen durch das funktionsbedingte Abbremsen und Be
schleunigen der Luftströmung. Bei den elektrisch betriebenen Luftschutzsirenen wirkt ein
Rotor einmal als Luftverdichter (Radialgebläse) und nach dem Sirenenprinzip zusätzlich als
Unterbrecher. Aus DE 196 28 849 A1 ist bekannt, ebenfalls nach dem Unterbrecherprinzip
aus einer aerodynamischen Strömung gesteuerten Ultraschall zu erzeugen, und aus diesem
nach der Theorie der Amplitudenmodulation hörbaren und gerichteten Nutzschall freizuset
zen. - Im weiteren sind die sog. Aeolientöne,- Hieb- und Schneidentöne - bekannt. An Strö
mungskörpern treten im Nachlauf instabile rückgekoppelte Stömungszustände auf, das be
kannteste Beispiel ist die Karmansche Wirbelschleppe, wie sie bei einer Rohrumströmung
beobachtet werden kann. Der - hier periodische - Stömungswechsel verursacht sekundär eine
gleichperiodische Schallabstrahlung. Dieses stömungsbedingte Schallphänomen macht sich
meist störend bemerkbar und wird durch aerodynamische Mittel, (Spoiler, Abreißkanten)
möglichst eliminiert. Störend ist ebenfalls der auf der Wechselwirkung mit einer umströmten
Struktur auftretende Grenzschichtlärm. Es ist bekannt, die Grenzschicht und damit auch den -
lärm durch Grenzschichtzäune zu stabilisieren. Bei dieser Lärmart und noch mehr bei der Mi
schung unterschiedlich schneller Strömungen - das bekannteste Beispiel dazu ist das Strahl
triebwerk - ist der freigesetzte Lärm statistischer Natur mit einem breitbandigen Schallspek
trum.
Aufgabe der Erfindung ist ein Schallgenerator, der seine Antriebsenergie aus einer bereits
vorgegebenen Fluidströmung, vorzugsweise einer aerodynamischen oder hydraulischen Strö
mung bezieht und damit gezielter Nutzschall, vorzugsweise Antischall zur destruktiven Inter
ferenzauslöschung von unerwünschter Lärmemission erzeugt wird.
Nach dem Hauptmerkmal der Erfindung werden durch gesteuerte Aktoren Betrag und Rich
tung der Stömungsgeschwindigkeit verändert. Als Aktoren mit Durchströmung werden Diffu
sor- und Umlenkklappen verwendet. Aktoren die in die umströmte Struktur integriert sind und
die anliegende Strömung beeinflussen sind vibrierende Oberflächen und auch gesteuerte
Oberflächenheizung zur Erzeugung von Radiometerkräften. Fernwirkende Aktoren werden
durch Injektionen von Gasen, Fluiden, Partikeln und Hypergolen, durch Ultraschallemitter für
die direkte Einwirkung und/oder als Parametric Array und bei elektrisch leitenden Fluidströ
mungen durch elektomagnetische Kräfte realisiert. Diese Aktoren werden nach den bekannten
Regeln der Antischalltechnik gesteuert. Als Sensoren werden in die Struktur integrierte
Nach einem weiteren Merkmal der Erfindung werden in die Oberfläche der umströmten
Struktur aus der Fluidik-Technik bekannte Steuerelemente, z. B. Flipflop, Uniflop eingeprägt,
so daß deren Steuerlogik eine lärmabstrahlende Störung in der Umströmung selbsttätig weg
geregelt oder die Strömung so stabilisiert wird, daß Störungen bereits in status nascendi auf
gehoben werden.
Nach einem weiteren Merkmal der Erfindung werden an bistabilen Stellen in der Strömung,
an Orten die zum Strömungsumschlag neigen oder an Bifurkurationen Aktoren eingesetzt,
sodaß die Strömungsbeeinflussung mit einem Minimum an Steuerenergie möglich ist.
Nach einem weiteren Erfindungsmerkmal erfolgt die Strömungsbeeinflussung durch Steue
rung der natürlichen - und auch einer künstlich erzeugten - Turbulenz. Während in laminarer
Strömung die gaskinetische Viskosität (Scher- und Volumenviskosität) maßgebend ist, wirkt .
bei Turbulenz die - von Prandtl abgeleitete - turbulente Viskosität. Diese ist um Größenord
nungen (Faktor 100 000!) wirksamer als bei Laminarität. Vorteilhaft ist wegen der großen
Dynamik die gesteuerte Verkleinerung und Vergrößerung der turbulenten Viskosität. Dank
ihrer Fernwirkung sind dabei (Ultra)Schallstrahlen und Fluidinjektionen als Aktoren beson
ders vorteilhaft.
Nach einem weiteren Erfindungsmerkmal werden die akustischen Störungen durch Sensoren,
z. B. Drucksensoren aufgenommen und durch Aktoren instantan und direkt am Entstehungsort
destruktiv ausgelöscht, dies hilft die Strömung an einer Struktur laminar zu halten und so den
Strömungswiderstand zu reduzieren.
Der Erfindungsgegenstand ist anhand mehrerer Ausführungsbeispiele dargestellt. Es zeigen
Fig. 1 bis 7: Strömungsbetriebene Schallgeneratoren.
Fig. 8 bis 19: In die Struktur integrierte, strömungsbetriebene Schallgeneratoren.
Fig. 20 bis 22: In Rohre eingebaute, strömungsbetriebene Schallgeneratoren.
Fig. 23 und 24: Strömungsbetriebener Schallgenerator zur Auslöschung des Rotorlärms.
Fig. 25: Strömungsbetriebener Schallgenerator zur Auslöschung des Verbrennungslärms.
Fig. 26 und 27: Strömungsbetriebene Schallgeneratoren zur Auslöschung der Strahllärms.
Fig. 28: Schallgenerator zur Auslöschung des Airpumping-Lärms bei Reifen.
Fig. 29: Strömungbetriebener Schallgenerator zur Antischallauslöschung des Eigenlärms von
bewegten Strukturen.
Zur rationellen Beschreibung werden folgende Bezeichnungen vereinbart. X = Nummer der
Figur): X1 = Vorgegebenes Strömungsfeld eines Fluides, z. B. Luftumströmung um eine Flug-
oder Fahrzeugstruktur. X2 bzw. X3 = Aktor bzw. Aktorkomponente zur Beeinflussung der
Strömung. Der Antrieb und die Steuerung der Aktoren ist nicht besonders dargestellt. X4 =
Struktur, z. B. die Beplankung bei einem Flugzeug oder Fahrzeugkorosserie. X5 = Sensor z. B.
Drucksensor, (Hitzdraht)Anemometer, Laser-Doppler-Strömungsmesser zur Detektion und
Interferenzauslöschung. In den Fig. 1 bis 19 mit den verschiedenen Aktorausführungen ist der
Sensor nicht mit aufgenommen. In den Anwendungsbeispiel der Fig. 20 bis 29 ist der Sensor
nur symbolisch angegeben; im allgemeinen Fall werden bei der Antischallauslöschung mehre
re Sensoren benötigt. Die Anordnung und Auslegung der Sensoren ist aus der Antischalltech
nik bekannt und braucht nicht mehr beschrieben zu werden, auch nicht die Logiken zur anti
phasen Steuerung der Aktoren.
Die Beschreibung wird weiter vereinfacht, wenn die den einzelnen Ausführungsbeispielen
zugrunde liegenden Effekte geschlossen und vorab abgehandelt werden. Dazu werden zwei
Aktortypen, flächenförmige und volumenförmige, idealisiert. Bei den in einer Fläche A mit
der Normalenvektor n angeordneten Aktoren in den Fig. 1 bis 3 habe die Strömung vor und
nach dem Passieren der Aktorfläche A die Geschwindigkeiten v1 und v2. (Die Vektoren sind
durch Fettdruck gekennzeichnet, n.v = Skalarprodukt, nv = Tensorprodukt) Eine solche Ge
schwindigkeitsänderung von v1 auf v2 verursacht eine flächenbezogene Volumendivergenz Q
mit der Dimension m3/sm2 = m/s und eine Flächenkraft F mit der Dimension N/m2 = Pa. Mit
dem bekannten flächenbezogenen Operator Div und mit der Bezeichnung Δv = v2 - v1 als der
gesamten Geschwindigkeitsänderung in der Aktorebene A so läßt sich mit den Linearisierun
gen Δv << v1, v2 und ρ1 ≈ ρ2 ≈ ρ (ρ = Fluiddichte) vereinfachen:
Q = Div v = n.(v2 - v1) = n.Δv (A)
F = Div ρ vv = n.(ρ2v2v2 - ρ1v1v1) ≈ ρn.(v1Δv + Δvv1) (B)
Dieser Effekt besteht nur bei n.v ≠ 0, bei dieser Konstellation wird die Aktorfläche A durch
strömt. Aber auch für den Fall, daß die Aktoren in die umströmte Struktur integriert und so
Aktorfläche A und v parallel sind, d. h. n.v = 0, lassen sich durch die Steuerung der an der
Oberfläche wirksamen Scherviskosität η Divergenzen Q und Kräfte F darstellen. Bezeichnet
h die von der lokalen Scherviskosität η abhängige Grenzschichtdicke so ist (t Zeit)
Q = dh/dt = h° F = ηdv/dn (C, D)
Ein zeitliche Änderung von Q, dh dQ/dt = Q° induziert eine akustische Monopolstrahlung, die
Änderung F° ergibt Strahler höherer Ordnung. Sind die Abmessungen der Aktorfläche A
klein gegen die abgestrahlte Schallwellenlänge λ so besteht Kugel- bzw. Dipolcharakteristik. -
Um die über ein Strömungsvolumen wirkenden Aktoren zu beschreiben wird auf die elemen
tare Stömungsgleichung für ein reibungsbehaftetes Fluid zurückgegriffen:
p∂v/∂t + ρv∇v = grad p + η(Δv + grad div v/3) + µ grad div v (E)
Läßt sich das Strömungsfeld v in eine stationäre Strömung v0 mit einer turbulenten Kompo
nenten vT aufteilen nach v = v0 + vT, so lassen sich durch Steuerung der turbulenten Scher-
und Volumenviskosität η und µ Kräfte f[N/m3] in der Strömung erzeugen
f = η(Δv + grad div v/3) + µ grad div v (F)
Eine zeitliche Änderung df/dt = f° durch Steuerung der turbulenten Scher- und Volumenvis
kosität η und µ ergibt wieder Schallabstrahlung. Neben der Volumenkraft f und durch diese
verursacht, besteht auch eine akustisch wirksame Volumenänderung q[m3/m3s = 1/s]:
Herrscht in einem Referenzvolumen eine mittlere Geschwindigkeit v und die mittlere Ver
weilzeit τ und deren zeitliche Änderung τ° = dτ/dt, so ist q und der monopolrelevante Quell
term q° [1/s2]
q = vτ° q° = vτ°° + v°τ° (G)
In den Fig. 1 bis 7 sind Schallgeneratoren dargestellt, die von einem Fluid durchströmt wer
den. Die durch eine Fluidströmung gesteuerte Schallerzeugung erfolgt hier nach den Glei
chungen A und B. Nach den Regeln der Antischalltechnik ist damit auch deren Einsatz als
Antischallgenerator bekannt und wird bei den einzelnen Ausführungsbeispielen nicht wieder
holt. Fig. 1: In einer - hier der Einfachheit als parallel und homogen dargestellten - Luftströ
mung 11 befinden sich Klappen 12, die sich um eine Achse 13 um einen Winkel α gesteuert
drehbar sind und so eine zeitlich veränderliche Umlenkung der Luftströmung 10 und damit
eine Schallemission ergeben. In diesem Fall kann der Quellraum durch die Fläche A ersetzt
werden. Bei einer synchronen Winkelverstellung α liegt im wesentlichen eine Krafteinwir
kung im Quellraum 11 und damit eine Dipolabstrahlung vor. Bei unterschiedlichen Umlen
kungen der Klappen 12 werden konvergente und divergente Strömungen mit vorzugsweise
Monopolstrahlung erzeugt. - In Fig. 2 sind die Klappen 22 radial angebracht. Diese sind wieder
kollektiv und/oder individuell um eine Achse 23 um einen Winkel α verstellbar. Vorteil
haft ist auch ein Grundeinstellwinkel α0 als Arbeitspunkt, damit lassen sich auch bei kollek
tiver Verstellung und Umlenkung der Strömung 21 gleichzeitig Mono- und Dipolemission
realisieren. - Ein Fortentwicklung dazu ist in Fig. 3 dargestellt. Die Wirkungsweise der um
die Achsen 33 drehbaren Klappen 32 ist analog zu Fig. 2. Zusätzlich befinden sich in der Ab
strömung 31' ebenfalls Klappen 32' mit einer weiteren. Strömungsbeeinflussung. Eine solche
Anordnung besitzt zwei Quellräume. Wird die Verbindung 38 als elastischer Drehstab ausge
führt, so kann damit auch Drehschwingung zur Luftumlenkung herangezogen werden. Mit
einer solchen zweipoligen - und noch allgemeiner mit mehrpoligen - Schallquellen lassen
auch kompliziertere akustische Richtcharakteristiken nachbilden, was bei Antischall essentiell
ist. Werden zwei oder mehrere Klappenebenen 32, 32' 32" . . . entsprechend ihrem Laufweg in
Koinzidenz geschaltet, so kann damit auch ein Richtstrahler realisiert werden.
In den Beispielen nach Fig. 4 und 5 befinden sich in den Strömungen 41 und 51 Profile 44
und 54. Im Staupunkt von Profil 41 befindet sich eine Öffnung 42 und daran angeschlossen
ein steuerbares Ventil 43. Durch den Staudruck bildet sich in der Öffnung 42 ein Luftstrom
aus, der durch das Ventil 43 gesteuerte Volumenfluß bildet eine Schallquelle. Da die Abmes
sungen der Öffnung 42 klein gegen die abgestrahlten Schaltwellenlängen X sind, handelt es
sich bei diesem Sonderfall um eine Monopolschallquelle. In Fig. 5 befindet sich ein Ultra
schallsender oder Vibrator als Aktor 52 im hinteren Bereich des Profils 54. Dazu wird an den
klassischen Windkanalversuch erinnert, bei dem durch den Schall einer Trillerpfeife der
Luftwiderstand einer Kugel - um den Faktor 4 - verringert wird. Bekanntlich sorgt der Tril
lerschall für eine anliegende Strömung und löst den Nachlaufwirbel - den Totwasserbereich -
auf. Durch Modulation des Aktorsignals kann damit die Verweilzeit der Luft im Nachlauf
gesteuert und damit gemäß Gleichung G eine gesteuerte Schallquelle realisiert werden.
In Fig. 6a passiert eine Fluidströmung 61 ein Gitter 62. Die Fig. 6b bis 6f sind Querschnitte
durch die Gitter 62 und zeigen die verschiedenen Aktorprinzipien. In Fig. 6b hat das Gitter
profil 62 im Nachlauf einen Ultraschallgenerator 63, seine Wirkung ist identisch nach Fig. 5.
In Fig. 6c wird der Luftstrom analog zu Fig. 1 durch Umlenkklappen 63' gesteuert. In Fig. 6d
befinden sich im Profil 62 Vertiefungen 63" als sog. λ/4-Resonatoren. In einer Strömung
geben diese Ultraschall ab und haben dieselbe widerstandsverringernde Wirkung wie beim
Golfball. Durch die Anströmung und/oder die Dämpfung des λ/4-Resonators kann dessen
Schallemission und damit der Gitterwiderstand gesteuert werden. Ein gesteuerte Wider
standskraft wirkt nach Gleichung B als Schallgenerator. In den Fig. 6e und 6f führt das Gitter
63''' translatorische und/oder rotatorische Schwingungen aus; bei letzterem werden Magnus-
Kräfte aktiviert. Während in Fig. 6 das Gitter 62 in einer Luftströmung feststeht sind, in Fig. 7
die Geschwindigkeitsverhältnisse umgekehrt; hier rotiert ein Gitter 72 in einem in Ruhe be
findlichen Fluid, z. B. Luft. Die Querschnittsformen und damit die schallerzeugenden Wir
kungen des Gitters 72 sind analog zu den Fig. 6b bis 6f.
In den Ausführungen der Fig. 8 bis 19 verläuft die Fluidströmung 81 bis 191 parallel zur
Oberfläche der Strukturen 84 bis 194. Die Aktoren 82 bis 192, durch die Strömung beeinflußt
und dadurch Schall bzw. Antischall generiert wird sind in die Strukturen 84 bis 194 integriert.
Insofern liegt der Mechanismus der Gleichungen C und D vor. In Fig. 8 befinden sich Öff
nungen 82 in der Struktur 84. Vergleichbar zu Fig. 4 kann die Differenz zwischen Stau- und
kinetischen Druck eine Fluidströmung in der Öffnung 82 aufrechterhalten. Durch ein Ventil
83 kann damit ein gesteuertes Schallfeld emittiert werden. In Fig. 9 sind in die Oberfläche der
Struktur 94 Vertiefungen als λ/4-Resonatoren 92 eingelassen. Eine Resonatorsteuerung ana
log Fig. 6d beeinflußt die Strömungsgrenzschicht, ergibt eine wechselnde Reibkraft und wirkt
damit als (Anti)Schallemitter. In Fig. 10 wird dasselbe Wirkprinzip benützt, die gesteuerte
Abstrahlung von Ultraschall wird hier durch elektrisch gesteuerte elektro- oder magnetostrik
tive Ultaschallgeneratoren 102 erreicht. Ein zusätzlicher Vorteil dieser Lösung ist, daß damit
neben der Amplitude und Frequenz auch die Abstrahlrichtung des Ultraschalls eingestellt
werden kann. Wird die anliegende Struktur als Wellenleiter benützt und deren Ausbreitungs
geschwindigkeit gleich der Wellengeschwindigkeit des Fluids gemacht, so besteht Koinzidenz
und damit Abstrahlung direkt in die Strömungsgrenzschicht. In Fig. 11 sind in die Strukturo
berfläche 114 Plattenresonatoren 112 integriert. Diese werden durch aufgebrachte Piezofolien
113 zu mechanischen Schwingungen angeregt und beeinflussen dadurch die Grenzschicht,
was nach den Gleichungen C und D wieder als gesteuerter Schallemitter genutzt werden. Zur
lokalen Fixierung der Resonatoren 112 und zur Einstellung deren Eigenfrequenz können nach
DP 198 02 359.6 auch Negativfedern verwendet werden. In Fig. 12 sind in die Struktur 124
elastische Zungen 122 eingebracht. In einer Luftströmung wird je nach Vorzeichen des Zun
genausschlages Luft an- oder abgesaugt. Wird der Zungenausschlag durch Piezoelemente 123
gesteuert so läßt sich damit der Luftstrom und damit auch das emittierte Schallsignal steuern.
In Fig. 13 sind in die Oberfläche der Struktur 134 Injektoren 132 eingebaut mit denen ein
Fluid, z. B. Wasser, Luft in die Strömung 131 eingespritzt wird, um damit gesteuerte Kräfte zu
erzeugen. Injektoren 132 und deren Steuerung sind bei Tintenstrahldruckern bekannt. In Fig.
14 sind in die Struktur 144 Bistabilitäten 142 integriert. Das bekannteste Beispiel ist die Tel
lerfeder, die zwischen zwei stabilen Auslenkungen hin- und hergeschaltet werden kann. Wer
den bei einem Metallblech die Außenschichten gegenüber der Mittelschicht gedehnt (oder
gestaucht) so lassen sich auch damit auch bistabile Partien direkt in die Struktur 144 einprä
gen. Weitere Methoden finden sich z. B. in DP 198 02 359.6. Da die Bistabilitäten 142 nur
zwei Zustände, nicht aber Zwischenstellungen kennen ist damit keine kontinuierliche Propor
tionalsteuerung möglich. Dieser Nachteil kann durch hochfrequente Schalthäufigkeit kompen
siert werden. Als Schalter eignen sich besonders Piezoelemente 143. In Fig. 14 war die
Struktur 144 bistabil. Bei realen Umströmungen gibt es natürliche In-, Meta- und Bistabiltäten
die für die Beeinflussung und Steuerung der Strömung ausgenützt werden können. In Fig. 15
erhält die Struktur 154 eine Einbuchtung 152 um eine künstliche bistabile Strömung zu erzeu
gen: Einmal kann die Strömung auf grund des Coanda-Effektes anliegen oder abreißen. 1-11er
bei genügen extrem kleine Steuerenergien zur Umschaltung. Als Schalter 153 kann z. B. ein
Ultraschallgeber eingesetzt werden. Mit der Hintereinander- und Parallelschaltung eines
zweiten Satzes von Einbuchtungen 152' lassen sich auch Fluidik-Elemente, z. B. Flipflop,
Uniflop und eine logische Verknüfung nach der Fluidtechnik relisieren. Während alle bisheri
gen Ausführungsbeispiele auf beliebige gasförmige und flüssige Fluidströmungen anwendbar
waren, so wird in Fig. 16 eine elektrische Leitfähigkeit des Fluids vorausgesetzt; technische
Anwendungen sind Meerwasser und Plasma. Dazu sind in die Struktur 164 Linearmotoren
162 eingebaut. Das elektrisch leitende Fluid kann als Stator aufgefaßt werden, in dem vom
Linearmotor 162 Kräfte und auch Momente eingebracht werden können. Damit läßt sich die
Strömung 161 feinfühlig steuern. Um die von der umströmten Struktur 164 ausgehenden
(Schall)Störungen direkt beim Entstehen zu unterbinden, genügt es nach der Antischalltheorie
die Störkräfte zu kompensieren. Dies hilft mit die Strömung laminar zu halten und neben dem
Eigengeräusch wird dadurch auch der Strömungswiderstand verringert. Eine weitere Stellgrö
ße eine Strömung zu beeinflussen ist die Temperatur. In Fig. 17 ist auf die Struktur 174 eine
Heizschicht 172 aufgebracht und kann durch Ohmsche Heizung oder durch elektromagneti
sche Induktion beheizt werden. Da die Scherviskosität temperaturabhängig ist, wird damit
auch die Grenzschicht der Strömung 171 beeinflußt. Ein Temperaturgradient in der Oberflä
che der Heizschicht 172 induziert in der anliegenden Strömung 171 eine Scherkraft (Radio
meter-Effekt) Mit einer feinfühligen Steuerung von Temperatur und -gradient gelingt es so
Antischall zur Auslöschung des Eigenlärms zu generieren. Nachzutragen ist lediglich, daß für
einen guten Wirkungsgrad die Heizschicht 172 gegenüber der Struktur 174 thermisch und
elektrisch isoliert ist und daß deren Wärmekapazität möglichst klein ist. Dazu verwandt ist in
Fig. 18 die Heizung einer Ablationschicht 182 durch einen externen Laser 183. Damit lassen
zeitlich und lokal festgelegte Temperaturfelder erzeugen. Bei einer erneuerbaren Ablations
schicht 182 können auch extreme Oberflächentemperaturen mit Verdampfung zugelassen
werden. Ein Verdampfung entspricht der konventionellen Luftausblasung an einem Flugzeug
flügel zur Verringerung des Flugwiderstandes. In Fig. 19 sind in Draufsicht auf eine Struktur
194 ein Anbau 193, z. B. Spoiler oder Grenzschichtzaune dargestellt. Mit einem Leit
blech 192 genügt eine kleine Umlenkung der Strömung 191 um eine verstärkte Strömungsän
derung an dem Anbau 193. Gleichzeitig wird damit auch die nutzbare Schallemission ver
stärkt.
Während in den vorangegangenen Ausführungsbeispielen der Fig. 1 bis 19 die verschiedenen
Grundsituationen dargestellt wurden, sollen diese in Fig. 20 bis 29 an ausgewählten Einsätzen
konkretisiert werden. In einem Rohr 204, z. B. einem Auspuff oder einer Klimaanlage besteht
eine Luftströmung 201. Um die Lärmabstrahlung nach außen zu verhindern sind am Ende des
Rohres 204 und über den Rohrquerschnitt verteilt, Aktoren 202, z. B. in der Ausführung nach
den Fig. 1, 6 oder 7 angebracht. Nimmt ein Sensor 205 den auszulöschenden Störschall auf,
so kann dieser durch die Steuerung der Aktoren 202 nach den bekannten Vorschriften der
Antischalltechnik ausgelöscht werden. In Fig. 21 besteht eine Strömung 211 in einem ge
krümmten Rohr 214. Gesteuert durch einen Sensor 215 kann mit einem zweckmäßigerweise
in der Rohrkrümmung angebrachten Aktor 212 der störende Rohrschall ausgelöscht werden.
Die Erzeugung von Antischall in einem Rohr 224 wird nach Fig. 22 effizienter und läßt sich
besser steuern, wenn die Aktoren 222 in einer Rohrströmung 221 im Bereich einer Rohrdis
kontinuität 223, (z. B. ein Querschnittssprung, eingebaute Ventile, Hähne, Blenden) eingebaut
sind. Der auszulöschende Störschall wird wieder durch Sensoren 225 detektiert. - Grundsätz
lich können an der Innenwand eines Rohres auch die in Fig. 8 bis 17 dargestellten Aktortypen
eingesetzt werden.
Das Ausführungsbeispiel der Fig. 23 zeigt in axialer Sicht einen Propeller 234 mit einem an
gesetzten Winglet 233 als Träger eines Aktors 232, einmal mechanische Verstellung des
Winglets 233, Fluidinjektionen oder Ultraschalleinwirkung. An der Außenkante eines rotie
renden Propellers 234 bildet sich ein Randwirbel. Eine Dralländerung des Randwirbels wirkt
als Volumendivergenz und damit als akustischer Emitter 232. Eine gesteuerte Dralländerung
mit der Umlauffrequenz und den höheren Harmonischen des Propellers 234 ermöglicht es,
damit den Propellerlärm antiphas nachzubilden und damit auszulöschen. Fig. 24 betrifft wie
der die Antischallauslöschung des periodischen Lärms eines Rotors 244. Durch einen Aktor
232-Ultraschall, Oberflächenheizung oder Fluidinjektion - wird die Grenzschichtdicke nach
Gleichung C propellerperiodisch gesteuert, was einer monopolartigen akustische Quelle ent
spricht. Mit der Beschränkung auf die Antischallauslöschung der periodischen Schallkompo
neten sind in den beiden Fig. 23 und 24 keine Sensoren notwendig.
In Fig. 25 ist ein Brenner 254 mit der Flamme 251 skizziert. In die Flamme 251 strahlt ein
steuerbarer Ultraschallgeber als Aktor 252. Das Ultraschallfeld steuert Brenngasströmung,
deren Durchmischung und die Verbrennungsgeschwindigkeit, so daß damit eine Schallquelle
251 realisiert werden kann. Wird diese zur Auslöschung des unerwünschten Brennerlärms
benützt, so ist dazu zusätzlich ein Sensor 255 und eine - hier nicht eingezeichnete - An
tischallsteuerung notwendig.
In den Fig. 26 und 27 geht es um die Schallerzeugung in einem Düsenstrahl, vorzugsweise um
die Antischallauslöschung der Strahltriebwerke 264 und 274. In den Vermischungszonen 261
und 271 von Düsenstrahl mit der Umgebungsluft entsteht der dominante Strahllärm. In Fig.
26 ist der Aktor 262 über eine Strebe 266 direkt in die Vermischungszone 261 eingebracht.
Als Aktor 262 kann eines der Grundprinzipien der Fig. 1 bis 19 eingesetzt werden. Die Senso
ren 265 für die Antischallauslöschung sind ebenfalls in die Strebe 266 integriert. In Fig. 27
sind außerhalb der Vermischungszone 271 ein steuerbarer Laserstrahl als Aktor 272 und ein
Laser-Doppler-Anemometer als Sensor 275 untergebracht. Durch einen Dispenser 273 wer
den in die Vermischungszone 271 Partikel bestehend aus verdampf- und/oder brennbarem
Material, z. B. Wasser, Kerosin . . . injiziert. Der Sensor 275 bestimmt aus der Bewegung der
Partikel das Schallfeld in der Vermischungszone 271. Werden die Partikel mit dem Laserlicht
des Aktors 272 verdampft oder gezündet, so wird aufgrund der Volumenvergrößerung Schall
freigesetzt. Mit einer nach der Antischallauslöschung gezielten Verdampfung bzw. Verbren
nung der Partikel kann damit der Lärm des Strahltriebwerkes 274 reduziert werden. Bezüglich
Umweltschutz kann eine solche Maßnahme auf Start und Landeanflug beschränkt werden.
In Fig. 28 geht es um die Antischallauslöschung des sog. Airpumping-Lärms infolge der Ne
gativprofile 284 eines KfZ-Reifens. Im Kontaktbereich mit der Straße ist das Negativprofil
284 zusammengedrückt, die dadurch freiwerdende Luft tritt seitlich aus wirkt als Volumen
quelle. Beim Kontaktende besteht die inverse Luftbewegung. Dieser Luftumsatz verursacht
den Airpumping-Lärm. Um diese Luftbewegung lokal zu kompensieren ist nahe jedem Nega
tivprofil eine Hohltasche 282 zugeordnet, diese sind durch Luftkanäle untereinander verbun
den. Die Außenseite einer Hohltasche 282 ist bistabil ausgeführt (Vergl. Fig. 14). Das Diffe
renzvolumen der beiden bistabilen Zustände I und II ist gleich groß dem Airpumping-
Volumen. Im Kontaktbereich erfährt der Reifen eine seitliche Ausbuchtung 283, diese Ver
formung läßt sich als Schalter zwischen den beiden Zuständen I und II ausnützen: Am Kon
taktbeginn (und dem Beginn der Ausbuchtung 283) springt die Hohltasche 282 in den bista
bilen volumenarmen Zustand I, bildet damit eine Volumensenke und neutralisiert so die im
Negativprofil 284 freigesetzte Luft. Am Kontaktende, am Ende der Ausbuchtung 283, spielt
sich der umgekehrte Vorgang ab und die Hohltasche 282 springt vom Zustand I auf II, bildet
eine Volumenquelle und kompensiert die vom Negativprofil angesaugt Luft. In der Skizze
von Fig. 28 sind Negativprofil 284 und Hohltasche 282 übereinander eingezeichnet. Durch
eine gegenseitige Verschiebung kann der Phasenwinkel eingestellt werden. Bei einer Phasen
verschiebung um 180° vertauschen sich die Volumenverhältnisse der Zustände I und II.
In Fig. 29 ist eine bewegte Struktur 294 in einem ruhenden Fluid dargestellt. Technische Si
tuationen sind die Rotation von Wellen, Trommeln, Zentrifugen . . . und die Translation von
Platten, Bändern und Drähten. Infolge der Relativbewegung liegt an der Struktur 294 eine
Grenzschicht 291 an. Eine feststehende, durch ein Stellglied 293 steuerbare Schneide 292 als
Aktor schält einen Teil der Grenzschicht 291 ab; dieses Fluidvolumen wird über einen Kanal
296 abgeführt. Ein solcher Volumenumsatz bildet einen akustischen Monopolstrahler, der
einen von Sensoren 295 detektierten Störlärm nach der Antischalltechnik auslöschen kann.
Bei allen in den Grundsatzbeispielen in Fig. 1 bis 19 beschriebenen Schallgeneratoren wird die
Strömungsenergie direkt oder indirekt in Nutzschall umgewandelt. Zusätzlich aufzubringen
ist lediglich die Energie zur Steuerung der Aktoren. Die Aktoren der Fig. 1 bis 7 arbeiten nach
dem Turbinenprinzip. Der Wirkungsgrad von - stationären - Turbinen liegt bei 70%, im Ver
gleich dazu ist der Lautsprecherwirkungsgrad um Größenordnungen geringer. Die wichtigste
Anwendung der erfindungsgemäßen Schallgeneratoren betrifft die Antischallauslöschung des
Eigenlärms von umströmten Strukturen. Da der Strömungslärm nur einen Wirkungsgrad von
ca. 0,1% hat und die destruktive Interferenz im Optimum lediglich akustische Blind- aber
keine Wirkleistung verlangt, ist der Energieaufwand an sich unerheblich. Wenn speziell in
den Fig. 16 und 19 die Steuerenergie minimiert wird, so deshalb um bei akkugetriebenen
Aktoren die Ladezyklen zu verlängern oder Systeme autark zu machen und mit den bekannten
Generatoren den Energieverbrauch z. B. aus der Geschwindigkeit oder aus Druckschwankun
gen der Strömung zu decken.
Bei destruktiver Interferenz sind Schall und Antischall lediglich um 180° phasenverschoben,
haben aber dieselbe Schalldruckamplitude. Auch wenn der Antischallgenerator nur Blindlei
stung abgibt, wird trotzdem seine Größe durch die Leistung der auszulöschenden Lärmquelle
bestimmt. Beim Strömungslärm ist deshalb vorteilhaft, mittels Antischallgeber die Strömung
so zu stabilisieren, daß Störungen gedämpft und nicht angefacht werden.
Claims (22)
1. Strömungsbetriebener Schallgenerator, wobei in eine umströmte Struktur X4 steuerbare
Aktoren X2 integriert werden, mit denen durch Beeinflussung der Strömung X1 Volu
mendivergenzen und Kräfte und damit akustische Monopol- und Dipolstrahler freigesetzt
werden, dadurch gekennzeichnet, daß nach der an sich bekannten Antischalltechnik mit
zusätzlichen Schall- und/oder Strömungssensoren X5 das von einer umströmten Struktur
X4 verursachte Störschallfeld detektiert und mit einem von den Aktoren X2 generiertem,
dazu antiphasem Schallfeld ausgelöscht wird.
2. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß mit
einer engmaschigen Anordnung von Sensoren X5 und Aktoren X2 an der Struktur X4 die
Entstehung von Störschall direkt am Entstehungsort unterbunden und so gleichzeitig zum
Störschall auch der Strömungswiderstand verringert wird.
3. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von durchströmten Umlenkklappen (12, 22, 32, 32'. . .) gebildet und bei Än
derung des Umlenkwinkels akustische Monopol- und Dipolquellen erzeugt werden.
4. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von Öffnungen (42) in der Struktur gebildet werden in denen eine strö
mungsbedingte Druckdifferenz ein Fluidströmung aufrechterhalten wird deren Volumen
strom durch ein Ventil (43) gesteuert wird.
5. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von an der Struktur im Bereich von Totwassergebieten angebrachten,
steuerbaren Ultraschallgebern (52) und (102) gebildet, mit denen die turbulente Viskosität
beeinflußt und damit akustisch wirksame Strömungskräfte freigesetzt werden.
6. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von in die Struktur eingelassenen und von der anliegenden Strömung an
getriebenen Ultraschallresonatoren (62" und 92) gebildet, deren Intensität von Steuerele
menten (63 und 93) gesteuert werden.
7. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von in die umströmte Struktur integrierten und von Piezogebern (113) an
getriebenen Plattenresonatoren (112) gebildet werden, deren gesteuerter Vibrationspegel die
Strömung beeinflußt und so nutzschallgenerierende Kräfte freisetzt.
8. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von in die umströmte Struktur eingelassenen, von Piezoelementen (123)
angetriebenen elastischen Zungen (122) gebildet werden, daß abhängig vom Zungenaus
schlag Fluid zu- oder abfließt und diese Volumenänderung einen nutzschallerzeugenden
akustischen Monopol erzeugt.
9. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von Injektoren (132) gebildet werden und das Volumen und der Impuls des
in die Strömung injizierten Mediums einen akustischen Monopol- und Dipolstrahler dar
stellt.
10. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß die Aktoren von in die umströmte Struktur eingelassenen, von Schaltern (143) gesteu
erten, mechanischen Bistabilitäten (142) gebildet werden, und einmal direkt über die Volu
menänderung und indirekt über die Strömungsbeeinflußung Nutzschall generiert wird.
11. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß von in die Struktur integrierten Störungen (153) oder (193) strömungsbedingte in-, bi-
oder metastabile Strömung erzeugt werden, die von Aktoren, z. B. einem Ultraschallgeber
(152) oder einem Leitblech (192) beeinflußt wird und damit nutzschallerzeugende Strö
mungskräfte freigesetzt.
12. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß bei Strömungen mit elektrisch leitenden Fluiden die Aktoren von in die Struktur un
tergebrachten Linearmotoren (162) gebildet werden deren gesteuerte Kräftefelder direkt
Nutzschall abstrahlen.
13. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß eine auf die Struktur wärme- und stromisoliert aufgebrachte Heizschicht (172) als Ak
tor über seine gesteuerte Temperaturverteilung auf die umgebende Strömung einwirkt und
sekundär nutzschallerzeugende Strömungskräfte freisetzt.
14. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
daß eine auf die Struktur aufgebrachte Ablationsschicht (182) als Aktor wirkt und diese von
einem externen Laserstrahl örtlich und zeitlich gesteuert aufgeheizt wird und die Tempe
raturverteilung und auch Verdampfung auf die umgebende Strömung einwirkt und nutz
schallerzeugende Strömungskräfte freisetzt.
15. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch ge
kennzeichnet, daß der Lärm in Rohren (204, 214, 224) mittels Sensoren (205, 215, 225) de
tektiert und damit auf die Rohrströmung einwirkende und nutzschallerzeugende Aktoren
(202, 212, 222) nach der Antischalltechnik gesteuert werden.
16. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch ge
kennzeichnet, daß der periodische Lärm von Propellern (234 und 244) durch Aktorsteue
rung eines Winglet (232) oder einer Heizschicht (242) nach der Antischalltechnik ausgelöscht
wird.
17. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch gekenn
zeichnet, daß der Verbrennungslärm durch einen Sensor (255) detektiert und durch die
Einwirkung eines gesteuerten Ultraschallstrahl (252) destruktiv weginterferiert wird.
18. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach den Ansprüchen 1 bis 14, dadurch gekenn
zeichnet, daß der Strahllärm durch Sensoren (265) detektiert wird und durch den Nutzschall
der in der Vermischungszone befindliche Aktoren destruktiv weginterferiert wird.
19. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch gekenn
zeichnet, daß durch Dispenser (272) verdampf- und/oder brennbare Partikel in die Vermi
schungszone eines Strahltriebwerkes eingebracht werden, mittels eines externen Laser-
Doppler-Anemometer (275) das auszulöschende Störschallfeld und die Turbulenzströmung
detektiert und die Partikel durch einen Laserstrahl (273) nach der Antischalltechnik gesteu
ert, vorzugsweise an Bifurkurationsstellen gezündet werden.
20. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch gekenn
zeichnet, daß zur Antischallauslöschung des Airpumping-Lärms von Reifen entsprechend
der Teilung der Negativprofile (284) Hohltaschen (282) mit einer bistabilen von der Reifen
ausbuchtung (283) im Kontaktbereich der Straße geschalteten Außenseite den von den Ne
gativprofilen freigesetzten Volumenstrom neutralisieren.
21. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch gekenn
zeichnet, daß zur Antischallauslöschung eines durch einen Sensor (295) detektiertes Eigen
geräusches einer bewegten Struktur (294) mittels einer durch Piezofolie (293) gesteuerten
Schneide (292) ein Teil der Grenzschicht (291) der bewegten Struktur (294) abgeschält und und
diese durch einen Kanal (296) abgeleitet wird.
22. Strömungsbetriebener Schallgenerator nach einem der Ansprüche 1 bis 21, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Energie zum Betrieb als Antischallgenerator mittels Generatoren aus der
kinetischen Energie oder aus Druckschwankungen der Strömung gewonnen wird.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE10103942A DE10103942C1 (de) | 2001-01-30 | 2001-01-30 | Strömungsbetriebener Schallgenerator |
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DE10103942A DE10103942C1 (de) | 2001-01-30 | 2001-01-30 | Strömungsbetriebener Schallgenerator |
Publications (1)
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DE10103942C1 true DE10103942C1 (de) | 2002-05-23 |
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ID=7672099
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Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
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DE10103942A Revoked DE10103942C1 (de) | 2001-01-30 | 2001-01-30 | Strömungsbetriebener Schallgenerator |
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DE (1) | DE10103942C1 (de) |
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